All practice questions

8734 questions

Question 3261Question

Sayfa düzlemine dik ve içeriye doğru yönelmiş düzgün B\vec{B} manyetik alanı içerisine yerleştirilen iletken KMKM çubuğu, OO noktası etrafında sayfa düzleminde sabit ω\omega açısal hızıyla ok yönünde (saat yönünün tersine) döndürülmektedir.

Çubuğun bölmelerinin uzunlukları KO=LKO = L ve OM=2LOM = 2L olduğuna göre; çubukta yük dengesi sağlandığında çubuğun KK, OO ve MM noktalarının elektriksel potansiyelleri VKV_K, VOV_O ve VMV_M arasındaki büyüklük ilişkisi aşağıdakilerden hangisidir?

Show answer & explanation

Answer: VO>VK>VMV_O > V_K > V_M

Answer

Elektriksel potansiyeller arasındaki ilişki VO>VK>VMV_O > V_K > V_M şeklindedir.
İletken çubuk düzgün bir manyetik alanda döndürüldüğünde, serbest yükler üzerine etki eden manyetik kuvvet nedeniyle kutuplanır. Saat yönünün tersine dönen çubukta, hem KO hem de OM segmentlerinde artı yükler dönme merkezi olan O noktasına doğru itilir. Bu nedenle O noktası en yüksek potansiyele sahip olur. İndüklenen potansiyel farkı dönme eksenine olan uzaklığın karesiyle orantılı olduğundan (VOVM=4VV_O - V_M = 4V ve VOVK=VV_O - V_K = V), M ucundaki potansiyel düşüşü K ucundakine göre daha fazladır. Bu durum K noktasının potansiyelinin M noktasından daha yüksek olmasını sağlar. Sonuç olarak potansiyeller VO>VK>VMV_O > V_K > V_M şeklinde sıralanır.

Step-by-Step Solution

1
Dönme eksenine göre çubuğun parçalarının hız yönlerini belirleme
Çubuk saat yönünün tersine döndüğünde, O noktasının sağındaki OM kısmı yukarı doğru (sayfa düzleminde yukarı), solundaki KO kısmı ise aşağı doğru (sayfa düzleminde aşağı) hareket eder.
Dönme hareketinde merkeze göre farklı tarafta kalan noktaların çizgisel hız vektörleri zıt yönlüdür.
2
Sağ el kuralını uygulayarak yüklerin kutuplanma yönünü bulma
OM kısmı için: Hız yukarı, manyetik alan içeri doğru olduğunda sağ elin başparmağı sola (O noktasına) yönelir. KO kısmı için: Hız aşağı, manyetik alan içeri doğru olduğunda sağ elin başparmağı sağa (O noktasına) yönelir. Her iki durumda da artı yükler O noktasında, eksi yükler ise K ve M uçlarında birikir.
İletken içindeki serbest elektronlara etki eden manyetik kuvvetin yönü sağ el kuralıyla bulunur.
3
Noktalar arasındaki potansiyel farklarını hesaplama
O noktası en yüksek potansiyele sahiptir. KO arasındaki potansiyel farkı VOVK=12BωL2=VV_O - V_K = \frac{1}{2} B \omega L^2 = V olsun. OM arasındaki potansiyel farkı ise VOVM=12Bω(2L)2=4VV_O - V_M = \frac{1}{2} B \omega (2L)^2 = 4V olur.
Dönen iletken çubuğun uçları arasındaki indüksiyon elektromotor kuvveti ϵ=12Bωr2\epsilon = \frac{1}{2} B \omega r^2 formülüyle hesaplanır.
4
Potansiyel büyüklüklerini sıralama
VK=VOVV_K = V_O - V ve VM=VO4VV_M = V_O - 4V olduğundan, VO>VK>VMV_O > V_K > V_M sıralaması elde edilir.
Hesaplanan potansiyel farkları kullanılarak noktaların mutlak potansiyelleri karşılaştırılır.

Key Concept

Manyetik alan içerisinde döndürülen iletken çubuklarda oluşan indüksiyon elektromotor kuvveti ve kutuplanma yönü.
Question 3262Question

Yatay bir yolda kaymadan dönerek öteleme hareketi yapan şekildeki silindirin kütle merkezinin öteleme hızının büyüklüğü vv'dir. Silindirin çeperi üzerindeki, kütle merkeziyle aynı yatay hizada ve hareket yönündeki ��n noktası PP olarak belirlenmiştir.

Buna göre, silindir üzerindeki PP noktasının yere göre anlık hızının büyüklüğü kaç vv'dir?

Show answer & explanation

Answer: 2\sqrt{2}

Answer

2\sqrt{2}
Ön noktadaki yatay öteleme hız vektörü (vv) ile teğetsel dönme hız vektörü (vv) birbirine diktir. Bu iki vektörün toplamı Pythagoras teoreminden 2v\sqrt{2}v olarak bulunur.

Step-by-Step Solution

1
Noktanın öteleme ve dönme hız vektörlerinin belirlenmesi
Öteleme hız vektörü sağa doğru vv, dönme hız vektörü ise aşağı doğru vv büyüklüğündedir.
Kaymadan dönerek öteleme hareketinde çeper üzerindeki her noktanın öteleme ve dönme hız büyüklükleri eşittir.
2
Vektörlerin bileşkesinin Pythagoras teoremi ile hesaplanması
vyer=v2+v2=2vv_\text{yer} = \sqrt{v^2 + v^2} = \sqrt{2}v
Yatay öteleme hızı ile düşey dönme hızı birbirine dik olduğundan bileşke hız hipotenüs formülü ile hesaplanır.

Key Concept

Kaymadan dönerek öteleme hareketinde anlık hız vektörlerinin bileşkesi
Estimated Time:1m 30s
Question 3263Question

Aşağıda verilen kuantum sayıları ile bu kuantum sayılarının atomdaki elektronlar için belirlediği fiziksel özellikleri doğru olacak şekilde eşle��tiriniz.

Click a left item, then click its matching right item

Items

Baş kuantum sayısı (nn)
Açısal momentum kuantum sayısı (ll)
Manyetik kuantum sayısı (mlm_l)
Spin kuantum sayısı (msm_s)

Matches

Show answer & explanation

Answer

Baş kuantum sayısı (nn) temel enerji düzeyini (katmanı), açısal momentum kuantum sayısı (ll) orbital şeklini ve türünü, manyetik kuantum sayısı (mlm_l) orbitalin uzaydaki yönelimini, spin kuantum sayısı (msm_s) ise elektronun kendi ekseni etrafındaki spin yönünü belirtir.
Doğru eşleştirmede; baş kuantum sayısı (nn) elektronun temel enerji katmanını ve çekirdeğe ortalama uzaklığını (katmanı), açısal momentum kuantum sayısı (ll) orbitalin şeklini, manyetik kuantum sayısı (mlm_l) orbitalin uzaydaki yönelimini ve spin kuantum sayısı (msm_s) elektronun kendi ekseni etrafındaki dönme yönünü ifade eder.

Step-by-Step Solution

1
Kuantum sayılarının tanımları incelenir.
Dört farklı kuantum sayısının (nn, ll, mlm_l, msm_s) elektronların ve orbitallerin hangi özelliklerini açıkladığı belirlenir.
Her bir kuantum sayısının fiziksel karşılığını eşleştirmek için temel tanımların bilinmesi gerekir.
2
Kuantum sayıları ile fiziksel özellikler eşleştirilir.
Baş kuantum sayısı katmanı (nn - uzaklık), açısal momentum kuantum sayısı orbital türünü (ll - şekil), manyetik kuantum sayısı yönelimi (mlm_l), spin kuantum sayısı ise dönme yönünü (msm_s) temsil edecek şekilde eşleştirme tamamlanır.
Soruda istenen doğru fiziksel eşleştirmelerin kurulması hedeflenir.

Key Concept

Kuantum sayılarının fiziksel anlamları ve tanımları
Question 3264Question

Kaymadan yuvarlanan içi dolu homojen bir silindirin (eylemsizlik momenti I=12MR2I = \frac{1}{2}MR^2) sahip olduğu dönme kinetik enerjisi, öteleme kinetik enerjisinin yarısına eşittir.

Show answer & explanation

Answer: True

Answer

Dönme kinetik enerjisi, öteleme kinetik enerjisinin yarısına eşittir.
Dolu homojen bir silindirin dönme kinetik enerjisi Edo¨n=14Mv2E_{\text{dön}} = \frac{1}{4}Mv^2 iken, öteleme kinetik enerjisi Eo¨t=12Mv2E_{\text{öt}} = \frac{1}{2}Mv^2 şeklindedir. Dolayısıyla dönme kinetik enerjisinin öteleme kinetik enerjisine oranı 12\frac{1}{2}'dir.

Step-by-Step Solution

1
Öteleme kinetik enerjisi formülünün yazılması
Eo¨t=12Mv2E_{\text{öt}} = \frac{1}{2}Mv^2
Öteleme hareketi yapan bir cismin kinetik enerjisini kütle ve çizgisel hız cinsinden belirlemek için.
2
Dönme kinetik enerjisi formülünün yazılması ve eylemsizlik momentinin yerine konulması
Edo¨n=12Iω2=12(12MR2)ω2E_{\text{dön}} = \frac{1}{2}I\omega^2 = \frac{1}{2}\left(\frac{1}{2}MR^2\right)\omega^2
Cismin dönme hareketinden kaynaklanan enerjiyi eylemsizlik momenti ve açısal hız cinsinden ifade etmek için.
3
Kaymadan yuvarlanma koşulunun (v=ωRv = \omega R) kullanılarak dönme kinetik enerjisinin çizgisel hız cinsinden ifade edilmesi
Edo¨n=14Mv2E_{\text{dön}} = \frac{1}{4}Mv^2
Dönme kinetik enerjisini, öteleme kinetik enerjisi ile doğrudan karşılaştırabilmek amacıyla çizgisel hız (vv) cinsinden yazmak için.
4
Dönme kinetik enerjisinin öteleme kinetik enerjisine oranının bulunması
Edo¨nEo¨t=14Mv212Mv2=12\frac{E_{\text{dön}}}{E_{\text{öt}}} = \frac{\frac{1}{4}Mv^2}{\frac{1}{2}Mv^2} = \frac{1}{2}
İfadenin doğruluğunu teyit etmek için iki enerji türünü oranlamak.

Key Concept

Dönerek öteleme hareketinde dönme ve öteleme kinetik enerjilerinin hesaplanması ve oranlanması
Question 3265Question

Sürtünmelerin ve hava direncinin ihmal edildiği bir ortamda, boyu LL olan esnemez bir ipin ucuna bağlı mm kütleli cisimle oluşturulan basit sarkaç, düşey doğrultuyla θ=6\theta = 6^\circ açı yapacak şekilde açılıp serbest bırakıldığında basit harmonik hareket yapmaktadır.

Buna göre, sarkacın salınım periyodunu artırmak için;

I. Sarkacın ip boyunu (LL) artırmak,
II. Sarkacın ucundaki cismin kütlesini (mm) artırmak,
III. Sarkacı yerçekimi ivmesinin (gg) daha küçük olduğu bir ortama götürmek

işlemlerinden hangileri tek başına yapılabilir?

Show answer & explanation

Answer: I ve III

Answer

Sarkacın ip boyunu artırmak ve sarkacı yerçekimi ivmesinin daha küçük olduğu bir ortama götürmek
Basit sarkacın periyodu T=2πLgT = 2\pi\sqrt{\frac{L}{g}} bağıntısı ile hesaplanır. Bu bağıntıya göre periyot; sarkacın ip boyu (LL) arttıkça artar, yerçekimi ivmesi (gg) azaldıkça artar. Sarkacın periyodu cismin kütlesine (mm) bağlı değildir. Bu nedenle sarkacın ip boyunu artırmak ve sarkacı yerçekimi ivmesinin daha küçük olduğu bir ortama götürmek periyodu tek başına artırır.

Step-by-Step Solution

1
Basit sarkacın periyot formülünü yazmak
T=2πLgT = 2\pi\sqrt{\frac{L}{g}} formülü yazılır.
Periyodun hangi fiziksel büyüklüklere bağlı olduğunu belirlemek amacıyla matematiksel model kurulur.
2
İp boyunun (LL) periyoda etkisini analiz etmek
Formüle göre periyot (TT), ipin boyunun (LL) karekökü ile doğru orantılıdır. İp boyu artarsa periyot da artar. Dolayısıyla I. öncül doğrudur.
İp boyu ile periyot arasındaki ilişkiyi tespit etmek.
3
Cisim kütlesinin (mm) periyoda etkisini analiz etmek
Basit sarkacın periyot formülünde sarkacın ucundaki cismin kütlesi (mm) yer almaz. Dolayısıyla kütlenin artırılması periyodu değiştirmez. II. öncül yanlıştır.
Kütle değişkeninin periyot üzerindeki etkisizliğini göstermek.
4
Yerçekimi ivmesinin (gg) periyoda etkisini analiz etmek
Formüle göre periyot (TT), yerçekimi ivmesinin (gg) karekökü ile ters orantılıdır. Yerçekimi ivmesi daha küçük olan bir ortama gidildiğinde periyot artar. Dolayısıyla III. öncül doğrudur.
Yerçekimi ivmesi ile periyot arasındaki ters orantılı ilişkiyi belirlemek.

Key Concept

Basit sarkacın periyodu; ipin boyuna ve yerçekimi ivmesine bağlıyken, sarkacın ucundaki cismin kütlesine ve salınım açısına (küçük açılar için) bağlı değildir.
Estimated Time:1m 30s
Question 3266Question

Tıbbi görüntüleme ve teknolojide kullanılan üç farklı cihazın çalışma prensipleri ve kullandıkları elektromanyetik dalgalar şu şekildedir:

* K cihazı (Manyetik Rezonans - MR): Vücuttaki hidrojen atomlarının çekirdeklerini titreştirmek için güçlü manyetik alanlar ve XX elektromanyetik dalgalarını kullanır.
* L cihazı (Röntgen): Vücut dokularından geçerken farklı soğurulma oranlarına sahip olan ve iyonlaştırıcı etki gösteren YY elektromanyetik dalgalarını kullanır.
* M cihazı (Termal Kamera): Canlıların veya sıcak cisimlerin sıcaklıklarına bağlı olarak yaydığı, gözle görülemeyen ZZ elektromanyetik dalgalarını algılayarak görüntü oluşturur.

Bu cihazların kullandığı XX, YY ve ZZ dalgalarının boşluktaki (vakum) yayılma süratleri sırasıyla ϑX\vartheta_X, ϑY\vartheta_Y, ϑZ\vartheta_Z ve tek bir fotonlarının enerjileri EXE_X, EYE_Y, EZE_Z olduğuna göre, bu büyüklükler arasındaki ilişki aşağıdakilerden hangisinde doğru verilmiştir?

Show answer & explanation

Answer: ϑX=ϑY=ϑZ\vartheta_X = \vartheta_Y = \vartheta_Z ve EY>EZ>EXE_Y > E_Z > E_X

Answer

Yayılma süratlerinin birbirine eşit olduğu ve foton enerjilerinin Röntgen (YY) > Termal (ZZ) > MR (XX) şeklinde sıralandığı seçenek doğrudur.
Boşlukta tüm elektromanyetik dalgalar ışık hızıyla yayıldığı için cihazların kullandığı dalgaların yayılma süratleri birbirine eşittir. Spektrumda yer alan dalgaların foton enerjileri incelendiğinde ise X-ışınlarının enerjisi kızılötesi dalgalardan, kızılötesi dalgaların enerjisi ise radyo dalgalarından büyüktür. Bu durum enerjilerin Röntgen (YY) > Termal (ZZ) > MR (XX) şeklinde sıralanmasını gerektirir.

Step-by-Step Solution

1
Teknolojik cihazların çalışma prensiplerinden yola çıkarak kullandıkları elektromanyetik dalga türlerini belirleme.
XX dalgası radyo dalgası, YY dalgası X-ışını ve ZZ dalgası kızılötesi (infrared) dalgadır.
Manyetik Rezonans (MR) cihazları radyo dalgalarıyla çalışır. Röntgen cihazları yüksek enerjili ve iyonlaştırıcı X-ışınlarını kullanır. Termal kameralar ise sıcaklığa bağlı yayılan kızılötesi dalgaları algılar.
2
Belirlenen elektromanyetik dalgaların boşluktaki (vakum) yayılma süratlerini karşılaştırma.
ϑX=ϑY=ϑZ=c\vartheta_X = \vartheta_Y = \vartheta_Z = c (ışık hızı)
Elektromanyetik dalgaların tamamı, frekansları veya enerjileri ne olursa olsun, boşlukta aynı süratle (ışık hızıyla) yayılırlar.
3
Belirlenen elektromanyetik dalgaların foton enerjilerini elektromanyetik spektrumdaki sıralamalarına göre karşılaştırma.
EY>EZ>EXE_Y > E_Z > E_X
Spektrumda radyo dalgalarından gama ışınlarına doğru gidildikçe frekans ve foton enerjisi artar, dalga boyu azalır. Sıralama; X-ışınları (YY) > kızılötesi dalgalar (ZZ) > radyo dalgaları (XX) şeklindedir.

Key Concept

Elektromanyetik dalgaların boşluktaki hızlarının sabitliği ve spektrumdaki dalga türlerinin enerji sıralaması.
Estimated Time:2m 0s
Question 3267Question

Bohr atom modeli, tek elektronlu atom veya iyonların (örneğin 1H_1\text{H}, 2He+_{2}\text{He}^+, 3Li2+_{3}\text{Li}^{2+}) davranışlarını ve spektrumlarını açıklamada başarılı olmasına rağmen, modern atom teorisine geçiş sürecinde bazı yetersizlikleri ve sınırlılıkları olduğu anlaşılmıştır.

Buna göre;

I. Nötr 2He_{2}\text{He} ve 3Li_{3}\text{Li} gibi çok elektronlu atomların spektrum çizgilerini açıklayamaması,
II. Elektronun çekirdek etrafında belirli yarıçaplı dairesel yörüngelerde (yörünge kavramı) hareket ettiğini varsayarak Heisenberg Belirsizlik İlkesi ile çelişmesi,
III. Elektronun dalga karakterini ihmal edip sadece tanecik özelliği gösterdiğini kabul etmesi

ifadelerinden hangileri Bohr atom modelinin sınırlılıklarındandır?

Show answer & explanation

Answer: I, II ve III

Answer

Bohr atom modelinin sınırlılıkları arasında çok elektronlu atomların spektrumlarını açıklayamaması, dairesel yörünge varsayımıyla Heisenberg Belirsizlik İlkesi ile çelişmesi ve elektronun dalga karakterini ihmal etmesi yer alır; bu nedenle doğru ifade 'I, II ve III' şeklindedir.
Bohr atom modelinin en belirgin sınırlılıkları; sadece tek elektronlu sistemlerin spektrumlarını açıklayabilmesi, elektronların kesin dairesel yörüngelerde hareket ettiğini varsayarak Heisenberg Belirsizlik İlkesi'ni ihlal etmesi ve elektronun dalga karakterini tamamen göz ardı etmesidir. Dolayısıyla verilen üç öncül de bu sınırlılıkları eksiksiz tanımlamaktadır.

Step-by-Step Solution

1
Çok elektronlu atomların spektrumlarının incelenmesi
Bohr atom modeli sadece H\text{H}, He+\text{He}^+, Li2+\text{Li}^{2+} gibi tek elektronlu sistemlerin spektrumlarını açıklayabilir. Nötr 2He_{2}\text{He} veya 3Li_{3}\text{Li} gibi çok elektronlu atomların spektrumlarındaki karmaşık çizgileri açıklayamaz. Bu durum modelin birinci sınırlılığıdır.
Modelin elektron sayısı yönünden kapsamını ve sınırlılığını belirlemek.
2
Yörünge kavramının Heisenberg Belirsizlik İlkesi açısından değerlendirilmesi
Bohr modelinde elektronların belirli yarıçaplı dairesel yörüngelerde hareket ettiği varsayılır. Ancak Heisenberg Belirsizlik İlkesi'ne göre elektron gibi küçük ve hızlı taneciklerin yeri ve hızı aynı anda tam bir kesinlikle belirlenemez. Bu nedenle belirli dairesel yörüngelerden bahsedilemez; elektronların bulunma olasılığının yüksek olduğu hacimsel bölgelerden (orbitallerden) bahsedilmelidir. Bu çelişki modelin ikinci sınırlılığıdır.
Klasik yörünge anlayışının modern kuantum mekaniği kurallarıyla uyumsuzluğunu ortaya koymak.
3
Elektronun dalga-tanecik ikiliğinin analiz edilmesi
Bohr modeli, elektronu yalnızca dairesel yörüngede dönen yüklü bir tanecik olarak ele almıştır. Ancak de Broglie tarafından öne sürülen ve sonrasında deneysel olarak kanıtlanan elektronun dalga karakterini dikkate almamıştır. Bu durum modelin üçüncü sınırlılığıdır.
Elektronun dalga özelliğinin ihmal edilmesinin sınırlılık oluşturduğunu saptamak.

Key Concept

Bohr Atom Modelinin sınırlılıkları (tek elektronlu sistemlerle sınırlı olması, dairesel yörünge kavramı ve dalga karakterinin ihmal edilmesi)
Question 3268Question

Durgun haldeki bir elektron üzerine gönderilen λ\lambda dalga boylu ve pp momentum büyüklüğüne sahip bir foton, elektronla etkileştikten sonra gelen doğrultusuyla 9090^\circ açı yapacak şekilde saçılmaktadır. Saçılan fotonun momentum büyüklüğü pp', dalga boyu ise λ\lambda' olarak ölçülmektedir.

Buna göre, saçılma sonrası elektronun kazandığı momentum büyüklüğü (pep_e) ve fotonun fiziksel nicelikleri ile ilgili;

I. Elektronun momentum büyüklüğü pe=p2+(p)2p_e = \sqrt{p^2 + (p')^2} bağıntısı ile hesaplanır.
II. Saçılan fotonun yayılma hız��, gelen fotonunkinden küçüktür.
III. Saçılan fotonun dalga boyu λ=λ+hmec\lambda' = \lambda + \frac{h}{m_e c} olur (Burada hh Planck sabiti, mem_e elektronun durgun kütlesi, cc ise ışık hızıdır).

yargılarından hangileri doğrudur?

Show answer & explanation

Answer: I ve III

Answer

Elektronun momentumunun büyüklüğü vektörel korunum gereği pe=p2+(p)2p_e = \sqrt{p^2 + (p')^2} olur ve saçılan fotonun dalga boyu λ=λ+hmec\lambda' = \lambda + \frac{h}{m_e c} olarak hesaplanır. Bu nedenle birinci ve üçüncü öncüller doğrudur.
I ve III öncüllerinin doğru olduğunu belirten seçenek doğrudur. Momentumun vektörel korunumu yazılıp fotonun dik saçıldığı göz önüne alındığında, elektronun momentumunun fotonların momentum büyüklüklerinin karelerinin toplamının kareköküne eşit olduğu görülür. Ayrıca saçılma açısı formülde yerine koyulduğunda saçılan fotonun dalga boyu doğru hesaplanır.

Step-by-Step Solution

1
Momentumun vektörel korunumunu inceleyin.
Çarpışma öncesindeki toplam momentum, gelen fotonun momentumu olan p\vec{p} kadardır. Çarpışma sonrasındaki toplam momentum ise saçılan fotonun momentumu (p\vec{p}') ile saçılan elektronun momentumunun (pe\vec{p}_e) vektörel toplamıdır. Buradan p=p+pe\vec{p} = \vec{p}' + \vec{p}_e yazılır. Foton 9090^\circ açıyla saçıldığına göre p\vec{p} ile p\vec{p}' birbirine diktir. Vektörler dik üçgen oluşturacak şekilde çizildiğinde hipotenüs pe\vec{p}_e olur. Pisagor bağıntısı uygulandığında pe2=p2+(p)2    pe=p2+(p)2p_e^2 = p^2 + (p')^2 \implies p_e = \sqrt{p^2 + (p')^2} elde edilir.
Compton saçılmasında çizgisel momentum vektörel olarak korunur.
2
Saçılan fotonun hızını değerlendirin.
Fotonlar boşlukta her zaman ışık hızı (cc) ile yayılırlar. Çarpışmada foton enerjisinin bir kısmını elektrona aktararak enerjisini ve frekansını kaybetse de, boşluktaki yayılma hızı değişmez. Dolayısıyla saçılan fotonun hızı gelen fotonunkine eşittir.
Elektromanyetik dalgaların yayılma hızı sadece içinde bulundukları ortama bağlıdır; boşlukta tüm elektromanyetik dalgalar ışık hızıyla yayılır.
3
Saçılan fotonun dalga boyunu Compton dalga boyu kayması formülüyle hesaplayın.
Compton saçılmasında dalga boyu değişimi Δλ=λλ=hmec(1cosθ)\Delta \lambda = \lambda' - \lambda = \frac{h}{m_e c}(1 - \cos\theta) bağıntısı ile verilir. Burada saçılma açısı θ=90\theta = 90^\circ olduğundan cos90=0\cos 90^\circ = 0 olur. Formülde yerine yazıldığında λλ=hmec    λ=λ+hmec\lambda' - \lambda = \frac{h}{m_e c} \implies \lambda' = \lambda + \frac{h}{m_e c} bulunur.
Saçılan fotonun dalga boyu, saçılma açısına ve saçılmayı gerçekleştiren parçacığın durgun kütlesine bağlı olarak artar.

Key Concept

Compton saçılmasında çizgisel momentumun vektörel korunumu, fotonun boşluktaki hızının sabitliği ve dalga boyunun saçılma açısına bağlı olarak artması.
Question 3269Question

Durgun haldeki serbest bir elektrona gönderilen EE enerjili ve PP momentum büyüklüğüne sahip bir foton, elektronla etkileşerek şekildeki gibi Compton saçılması gerçekleştiriyor.

Buna göre;

I. Saçılan fotonun boşluktaki yayılma hızının büyüklüğü, gelen fotonunkine eşittir.
II. Çarpışma sonrasında sistemin toplam momentum büyüklüğü için Pgelen=Psac¸ılan+PelektronP_{\text{gelen}} = P_{\text{saçılan}} + P_{\text{elektron}} ilişkisi geçerlidir.
III. Saçılan fotonun dalga boyu, gelen fotonun dalga boyundan daha büyüktür.

yargılarından hangileri doğrudur?

Show answer & explanation

Answer: I ve III

Answer

I ve III öncüllerinin doğru olduğunu belirten seçenek
Boşlukta yayılan fotonların hızları daima ışık hızına (cc) eşittir, bu yüzden saçılan fotonun hızı değişmez. Çarpışmada enerji kaybeden fotonun dalga boyu artar. Momentum ise yönlü bir büyüklük olduğundan skaler olarak değil, vektörel olarak korunur. Bu nedenle I ve III öncüllerini içeren seçenek doğrudur.

Step-by-Step Solution

1
Fotonun yayılma hızını analiz etmek
Foton boşlukta her zaman ışık hızı (cc) ile yayılır. Compton saçılması sonucunda foton enerji kaybetse de boşlukta yayılmaya devam ettiği için yayılma hızının büyüklüğü değişmez (vgelen=vsac¸ılan=cv_{\text{gelen}} = v_{\text{saçılan}} = c). Bu nedenle I. öncül doğrudur.
Fotonun hızı ortama bağlıdır ve boşlukta sabittir.
2
Momentum korunumunu vektörel ve skaler olarak incelemek
Compton saçılmasında çizgisel momentum korunur, ancak bu korunum vektörel bir eşitlikle ifade edilir: Pgelen=Psac¸ılan+Pelektron\vec{P}_{\text{gelen}} = \vec{P}_{\text{saçılan}} + \vec{P}_{\text{elektron}}. Foton ve elektron farklı doğrultularda saçıldıkları için momentum büyüklükleri doğrudan skaler olarak toplanamaz (PgelenPsac¸ılan+PelektronP_{\text{gelen}} \neq P_{\text{saçılan}} + P_{\text{elektron}}). Bu nedenle II. öncül yanlıştır.
Momentum yönlü (vektörel) bir büyüklüktür.
3
Fotonun dalga boyundaki değişimi belirlemek
Çarpışmada foton enerjisinin bir kısmını elektrona aktarır, bu yüzden saçılan fotonun enerjisi gelen fotonunkinden küçük olur (Esac¸ılan<EgelenE_{\text{saçılan}} < E_{\text{gelen}}). Fotonun enerjisi dalga boyu ile ters orantılı olduğundan (E=hcλE = \frac{hc}{\lambda}), saçılan fotonun dalga boyu gelen fotonunkinden büyük olur (λsac¸ılan>λgelen\lambda_{\text{saçılan}} > \lambda_{\text{gelen}}). Bu nedenle III. öncül doğrudur.
Enerjinin korunumu gereği foton enerji kaybeder ve dalga boyu büyür.

Key Concept

Compton saçılmasında fotonun hızı değişmez, enerjisi azalır ve dalga boyu artar. Momentum ise vektörel olarak korunur.
Question 3270Question

Düşey kesiti şekilde verilen sürtünmesiz düzenekte, LL uzunluğundaki esnemeyen ipin ucuna bağlı mm kütleli noktasal cisim, düşey doğrultuyla θ\theta açısı yapacak şekilde K konumundan serbest bırakılıyor. Cisim basit harmonik hareket yaparak O denge konumundan geçip M konumuna ulaşıyor (θ<10\theta < 10^\circ).

Buna göre sarkacın hareketi ile ilgili;
I. Sarkaç küresinin kütlesi (mm) iki katına çıkarılırsa, cismin K noktasından O noktasına ilk kez gelme süresi değişmez.
II. Düzenek yerçekimi ivmesinin daha büyük olduğu bir ortama götürülürse sarkacın salınım periyodu azalır.
III. Cisim O noktasından (denge konumu) geçerken net ivmesi sıfırdır.

yargılarından hangileri doğrudur?

Show answer & explanation

Answer: I ve II

Answer

Sarkacın kütlesinin periyoda etki etmediği (I. yargı doğru) ve yerçekimi ivmesi arttıkça periyodunun azalacağı (II. yargı doğru) tespit edilir. Denge konumunda cismin merkezcil ivmesi sıfırdan farklı olduğu için net ivmesi sıfır değildir (III. yargı yanlış). Bu nedenle doğru yanıt I ve II yargılarını içeren seçenektir.
I ve II yargılarını içeren seçenek doğrudur. Çünkü basit sarkacın periyodu T=2πLgT = 2\pi \sqrt{\frac{L}{g}} olup kütleden bağımsızdır; dolayısıyla kütle değişimi K-O arasındaki süreyi etkilemez. Ayrıca formüle göre yerçekimi ivmesi arttığında periyot azalır. Denge konumunda teğetsel kuvvet sıfır olsa da dairesel hareketten ötürü cismin yukarı yönlü bir merkezcil ivmesi vardır, bu sebeple net ivme sıfır olamaz.

Step-by-Step Solution

1
Basit sarkacın periyot formülünü yazarak kütleye bağlılığını analiz etmek.
Basit sarkacın periyot formülü T=2πLgT = 2\pi \sqrt{\frac{L}{g}} şeklindedir. Formülde sarkaç küresinin kütlesine (mm) dair bir değişken bulunmamaktadır. Dolayısıyla kütlenin artırılması periyodu (TT) ve dolayısıyla K'den O'ya gelme süresi olan t=T4t = \frac{T}{4} süresini değiştirmez. Bu nedenle I. yargı doğrudur.
Sarkacın periyodunun sarkaç küresinin kütlesinden bağımsız olduğunu belirlemek için.
2
Periyot formülünü kullanarak yerçekimi ivmesinin değişiminin periyot üzerindeki etkisini incelemek.
T=2πLgT = 2\pi \sqrt{\frac{L}{g}} bağıntısına göre sarkacın periyodu, yerçekimi ivmesi (gg) ile ters orantılıdır. Yerçekimi ivmesinin daha büyük olduğu bir ortama gidildiğinde sarkacın salınım periyodu azalır. Bu nedenle II. yargı doğrudur.
Yerçekimi ivmesi artışının salınım süresine olan etkisini formül üzerinden analiz etmek için.
3
Cisim O noktasından (denge konumu) geçerken üzerindeki net ivmeyi dairesel hareket kurallarına göre analiz etmek.
O noktasında cismin üzerine etki eden geri çağırıcı teğetsel kuvvet sıfırdır (Fteg˘etsel=mgsin(0)=0F_{teğetsel} = mg\sin(0) = 0). Ancak cisim bu noktadan maksimum çizgisel hızla (vv) geçmektedir ve dairesel bir yörünge izlemektedir. Bu sebeple cismin düşey doğrultuda yukarı yönlü ac=v2La_c = \frac{v^2}{L} büyüklüğünde bir merkezcil ivmesi bulunur. Net ivme sıfırdan farklıdır (anet=ac0a_{net} = a_c \neq 0). Bu nedenle III. yargı yanlıştır.
Denge konumunda teğetsel ivme sıfır olsa bile dairesel yörüngeden kaynaklanan merkezcil ivmenin varlığını ortaya koymak için.

Key Concept

Basit sarkacın periyodu sadece ip boyuna ve yerçekimi ivmesine bağlıdır; denge konumunda teğetsel ivme sıfır olsa da merkezcil ivme sıfırdan farklıdır.
Estimated Time:2m 0s
Question 3271Question

Hastanelerdeki görüntüleme ünitelerinde kullanılan Manyetik Rezonans (MR) ve Röntgen cihazlarının çalışma prensipleri ile bu cihazlarda yararlanılan elektromanyetik dalgalar hakkında araştırma yapan bir öğrenci aşağıdaki bilgilere ulaşıyor:

* MR cihazında yüksek şiddette manyetik alanla birlikte radyo dalgaları kullanılır.
* Röntgen cihazında ise hedef dokulara X-ışınları gönderilir.

Buna göre, bu cihazlarda kullanılan elektromanyetik dalgalar ile ilgili;

I. Röntgen cihazında kullanılan X-ışınlarının boşluktaki yayılma hızı, MR cihazında kullanılan radyo dalgalarının boşluktaki yayılma hızından büyüktür.
II. MR cihazında kullanılan dalgaların dalga boyu, Röntgen cihazında kullanılan dalgaların dalga boyundan büyüktür.
III. MR cihazı, hastaya yüksek enerjili ve iyonlaştırıcı gama radyasyonu verilerek görüntü elde edilmesini sağlar.

yargılarından hangileri doğrudur?

Show answer & explanation

Answer: Yalnız II

Answer

Yalnız II ifadesinin yer aldığı seçenektir.
Elektromanyetik spektrumda radyo dalgalarının dalga boyu X-ışınlarından çok daha büyüktür. Bu sebeple ikinci yargı doğrudur. Boşlukta tüm elektromanyetik dalgalar aynı hızla yayıldığı için birinci yargı yanlıştır. MR cihazı radyo dalgalarını kullandığından ve radyo dalgaları iyonlaştırıcı radyasyon içermediğinden üçüncü yargı yanlıştır.

Step-by-Step Solution

1
Elektromanyetik dalgaların boşluktaki yayılma hızlarını karşılaştırmak.
Boşlukta tüm elektromanyetik dalgalar ışık hızıyla (c3×108 m/sc \approx 3 \times 10^8 \text{ m/s}) yayıl��r. Dolayısıyla X-ışınlarının ve radyo dalgalarının boşluktaki hızları eşittir. I. yargı yanlıştır.
Elektromanyetik dalgaların yayılma hızının ortama bağlı olduğunu ve boşlukta tüm türlerin aynı hızla yayıldığını belirlemek için.
2
Elektromanyetik dalgaların dalga boylarını elektromanyetik spektrumdaki konumlarına göre karşılaştırmak.
Elektromanyetik spektrumda radyo dalgaları en düşük frekans ve en büyük dalga boyuna (λ\lambda) sahipken, X-ışınları yüksek frekans ve çok küçük dalga boyuna sahiptir. Dolayısıyla λradyo>λX-ıs¸ını\lambda_{\text{radyo}} > \lambda_{\text{X-ışını}} ilişkisi vardır. II. yargı doğrudur.
Spektrumdaki dalga türlerinin dalga boyu sıralamasını analiz etmek için.
3
Görüntüleme cihazlarının fiziksel çalışma prensiplerini ve radyasyon türlerini incelemek.
MR cihazı radyo dalgaları ve güçlü bir manyetik alan kullanır. Radyo dalgaları iyonlaştırıcı olmayan radyasyon sınıfındadır ve gama ışını içermez. III. yargı yanlıştır.
MR cihazının iyonlaştırıcı radyasyon (gama ışınları) kullanmadığını ve zararsız radyo dalgaları ile çalıştığını doğrulamak için.

Key Concept

Elektromanyetik dalgaların boşluktaki yayılma hızlarının eşitliği, dalga boyu sıralamaları ve günlük yaşamdaki uygulamaları.
Estimated Time:2m 0s
Question 3272Question

Bir Compton saçılması deneyinde, durgun hâldeki serbest bir elektron üzerine gönderilen EE enerjili ve pp momentum büyüklüğündeki bir foton, elektronla etkileştikten sonra saçılıyor. Saçılan fotonun enerjisi EE' ve momentum büyüklüğü pp' olurken; saçılan elektronun kinetik enerjisi EkE_k ve momentum büyüklüğü pep_e olarak ölçülüyor.

Buna göre saçılma sürecinde;

I. Saçılan fotonun yayılma hızı, gelen fotonun yayılma hızından daha küçüktür.
II. Gelen foton, saçılan foton ve saçılan elektronun momentum büyüklükleri arasında p=p+pep = p' + p_e ilişkisi vardır.
III. Saçılan fotonun dalga boyu, gelen fotonun dalga boyundan büyüktür.

yargılarından hangileri doğrudur?

Show answer & explanation

Answer: Yalnız III

Answer

Yalnız üçüncü öncülü içeren seçenek doğrudur.
Saçılan fotonun enerjisi azaldığı için dalga boyu artar ve bu yüzden üçüncü öncül doğrudur. Foton hızı ışık hızında sabit kalır ve momentum korunumu vektöreldir, bu nedenle diğer öncüller yanlıştır.

Step-by-Step Solution

1
Fotonların yayılma hızlarını inceleme
Saçılan foton da gelen foton gibi bir elektromanyetik dalga olup boşlukta ışık hızı (cc) ile yayılır. Dolayısıyla saçılan fotonun hızı azalmaz, büyüklüğü değişmeden cc kalır. Bu nedenle birinci öncül yanlıştır.
Fotonun hızı sadece yayıldığı ortama bağlıdır, enerjisinin veya momentumunun değişmesi hızının büyüklüğünü değiştirmez.
2
Momentum korunumunu vektörel olarak analiz etme
Compton saçılmasında çizgisel momentum vektörel olarak korunur (p=p+pe\vec{p} = \vec{p}' + \vec{p}_e). Saçılan foton ve elektron farklı doğrultularda hareket ettiği için momentum büyüklükleri arasında skaler olarak p=p+pep = p' + p_e eşitliği kurulamaz (p<p+pep < p' + p_e). Bu nedenle ikinci öncül yanlıştır.
Momentum yönlü (vektörel) bir büyüklük olduğundan, korunumu ancak vektör toplamı kurallarıyla ifade edilebilir.
3
Enerji korunumu bağıntısından dalga boyu değişimini çıkarma
Enerjinin korunumu yasasına göre, gelen fotonun enerjisinin bir kısmı elektrona aktarılır (E=E+EkE = E' + E_k). Saçılan fotonun enerjisi azalır (E<EE' < E). Planck bağıntısı (E=hcλE = \frac{hc}{\lambda}) uyarınca enerji ile dalga boyu ters orantılı olduğundan, saçılan fotonun dalga boyu artar (λ>λ\lambda' > \lambda). Bu nedenle üçüncü öncül doğrudur.
Enerji korunumu ile foton enerjisinin dalga boyuna bağlılığını birleştirerek saçılan fotonun dalga boyunun arttığını belirlemek.

Key Concept

Compton saçılmasında çizgisel momentumun vektörel korunumu, toplam enerjinin korunumu ve fotonların boşluktaki yayılma hızının sabitliği.
Estimated Time:2m 0s
Question 3273Question

Sürtünmelerin ihmal edildiği bir laboratuvarda, boyu LL olan esnemeyen hafif bir ipin ucuna bağlı mm kütleli noktasal bir cisim, denge konumundan θ\theta açısı kadar saparak serbest bırakılıyor ve basit harmonik hareket yapması sağlanıyor (θ<10\theta < 10^\circ).

Buna göre, bu basit sarkaç sistemi ile ilgili;

I. Cismin kütlesi (mm) artırılırsa sarkacın periyodu değişmez.
II. Sarkaç, yerçekimi ivmesinin daha büyük olduğu bir ortama götürülürse periyodu değişmez.
III. Sarkaç maksimum uzanım konumundayken (genlik noktasındayken) ivmesinin büyüklüğü sıfırdır.

yargılarından hangileri doğrudur?

Show answer & explanation

Answer: Yalnız I

Answer

Yalnız I
Doğru cevap olan 'Yalnız I' ifadesi, basit sarkacın periyot bağıntısı olan T=2πLgT = 2\pi\sqrt{\frac{L}{g}} formülüne dayanmaktadır. Bu formülde kütle parametresi bulunmadığı için cismin kütlesinin değişmesi periyodu etkilemez.

Step-by-Step Solution

1
Sarkacın periyot formülünü yazarak kütle ilişkisini analiz etmek.
Basit sarkac��n periyodu T=2πLgT = 2\pi\sqrt{\frac{L}{g}} formülüyle bulunur. Bu formülde cismin kütlesi (mm) yer almaz. Dolayısıyla kütlenin artırılması periyodu etkilemez. Birinci yargı doğrudur.
Sarkacın periyodunu belirleyen fiziksel parametreleri tespit etmek amacıyla bu adım gerçekleştirilmiştir.
2
Yerçekimi ivmesinin periyot üzerindeki etkisini incelemek.
Periyot formülüne göre periyot, yerçekimi ivmesi (gg) ile ters orantılıdır. Yerçekimi ivmesinin daha büyük olduğu bir ortamda periyot azalır. Dolayısıyla periyodun değişmeyeceğini belirten ikinci yargı yanlıştır.
Ortam değişikliğinin sarkacın salınım süresi üzerindeki etkisini matematiksel modele göre yorumlamak için.
3
Maksimum uzanım noktasındaki ivme durumunu analiz etmek.
Maksimum uzanımda geri çağırıcı kuvvet Fgeri=mgsinθF_{geri} = mg\sin\theta maksimum değerini alır. Newton'ın ikinci hareket yasasına göre (F=maF = ma) kuvvetin maksimum olduğu bu uç noktalarda ivme de maksimum büyüklüğe ulaşır, sıfır olamaz. Üçüncü yargı yanlıştır.
Basit harmonik harekette uzanım, kuvvet ve ivme arasındaki fiziksel ilişkiyi açıklamak için.

Key Concept

Basit sarkacın periyodunun bağlı olduğu değişkenler ve basit harmonik harekette uç noktalardaki ivme ve hız durumları.
Estimated Time:1m 30s
Question 3274Question

Kütlesi MM, boyu LL olan homojen ve düzgün bir çubuğun uçlarına kütlesi mm olan iki adet noktasal parçacık yapıştırılmıştır. Sistem, çubuğun tam ortasından geçen ve çubuğa dik olan sabit bir eksen etrafında dönmektedir.

Noktasal parçacıklar, çubuğun uçlarından sökülerek çubuğun orta noktası ile uçlarının tam ortasına (dönme eksenine L4\frac{L}{4} uzaklıktaki noktalara) yerleştiriliyor.

**Bu işlem sonucunda sistemin dönme eksenine göre eylemsizlik momenti yarıya indiğine göre, çubuğun kütlesinin parçacıklardan birinin kütlesine oranı (Mm\frac{M}{m}) kaçtır?**

(Çubuğun merkezinden geçen eksene göre eylemsizlik momenti Ic¸ubuk=112ML2I_{\text{çubuk}} = \frac{1}{12}ML^2 formülüyle hesaplanır. Noktasal parçacıkların eylemsizlik momenti Iparc¸acık=mr2I_{\text{parçacık}} = m r^2 alınacaktır.)

Show answer & explanation

Answer: 33

Answer

Çubuğun kütlesinin bir parçacığın kütlesine oranı 3'tür.
Doğru cevap, çubuğun kütlesinin bir parçacığın kütlesine oranının 3 olduğunu belirten seçenektir. Çubuğun eylemsizlik momenti Ic¸ubuk=112ML2I_{\text{çubuk}} = \frac{1}{12}ML^2 olup sabittir. İlk durumda dönme eksenine L/2L/2 uzaklıkta olan iki parçacığın toplam eylemsizlik momenti 2×m(L2)2=12mL22 \times m \left(\frac{L}{2}\right)^2 = \frac{1}{2}mL^2 olur. İlk durumdaki toplam eylemsizlik momenti I1=112ML2+12mL2I_1 = \frac{1}{12}ML^2 + \frac{1}{2}mL^2 şeklindedir. İkinci durumda parçacıklar eksene L/4L/4 uzaklığa getirildiğinde toplam eylemsizlik momentleri 2×m(L4)2=18mL22 \times m \left(\frac{L}{4}\right)^2 = \frac{1}{8}mL^2 olur. İkinci durumdaki toplam eylemsizlik momenti ise I2=112ML2+18mL2I_2 = \frac{1}{12}ML^2 + \frac{1}{8}mL^2 olur. I2=12I1I_2 = \frac{1}{2}I_1 eşitliğinden M12+m8=M24+m4\frac{M}{12} + \frac{m}{8} = \frac{M}{24} + \frac{m}{4} denklemi elde edilir. Bu denklem çözüldüğünde M24=m8\frac{M}{24} = \frac{m}{8} ve buradan Mm=3\frac{M}{m} = 3 bulunur.

Step-by-Step Solution

1
İlk durumdaki toplam eylemsizlik momentini yazın.
I1=112ML2+2×m(L2)2=(M12+m2)L2I_1 = \frac{1}{12}ML^2 + 2 \times m\left(\frac{L}{2}\right)^2 = \left(\frac{M}{12} + \frac{m}{2}\right)L^2
Eylemsizlik momenti skaler bir büyüklük olduğundan, çubuğun ve uçlarındaki iki noktasal parçacığ��n eylemsizlik momentleri doğrudan toplanır. Parçacıklar uçlarda olduğundan dönme eksenine olan uzaklıkları L/2L/2 kadardır.
2
İkinci durumdaki toplam eylemsizlik momentini yazın.
I2=112ML2+2×m(L4)2=(M12+m8)L2I_2 = \frac{1}{12}ML^2 + 2 \times m\left(\frac{L}{4}\right)^2 = \left(\frac{M}{12} + \frac{m}{8}\right)L^2
İkinci durumda çubuk sabit kalırken parçacıklar dönme ekseninden L/4L/4 uzaklıktaki noktalara getirilir, bu yüzden parçacıkların yeni eylemsizlik momentleri hesaplanır.
3
Eylemsizlik momentinin yarıya inmesi koşulunu kullanarak denklem kurun ve çözün.
I2=12I1    M12+m8=12(M12+m2)    M24=m8    Mm=3I_2 = \frac{1}{2}I_1 \implies \frac{M}{12} + \frac{m}{8} = \frac{1}{2}\left(\frac{M}{12} + \frac{m}{2}\right) \implies \frac{M}{24} = \frac{m}{8} \implies \frac{M}{m} = 3
Soruda belirtilen eylemsizlik momentinin yarıya düşmesi ifadesi matematiksel olarak eşitlenerek çubuğun kütlesi MM ile parçacık kütlesi mm arasındaki ilişki elde edilir.

Key Concept

Eylemsizlik momenti, dönen bir cismin dönme hareketindeki değişime karşı gösterdiği dirençtir ve kütle ile kütlenin dönme eksenine olan uzaklığının karesinin çarpımına (mr2m r^2) bağlıdır. Birden fazla cisimden oluşan sistemlerde toplam eylemsizlik momenti, her bir parçanın eylemsizlik momentlerinin skaler toplamına eşittir.
Question 3275Question

Sürtünmelerin ve hava direncinin ihmal edildiği bir ortamda, düşey kesiti verilen düzenekte LL uzunluğundaki esnemeyen ipin ucuna bağlı mm kütleli sarkaç küresi, düşey doğrultu ile θ\theta (θ<10\theta < 10^\circ) açısı yapacak konumdaki KK noktasından serbest bırakılıyor. Sarkaç düşey konumdan geçerken ip, tavandan düşey doğrultuda hh kadar aşağıda bulunan sabit bir çiviye takılıyor ve küre düşey doğrultu ile maksimum α\alpha açısı yapacak şekilde LL noktasına kadar yükseliyor. Küre, KK ve LL noktaları arasında periyodik salınım hareketi yapıyor. Buna göre,

I. Sarkaç küresi KK noktasındayken kürenin çizgisel hızı sıfır, geri çağırıcı kuvvetin büyüklüğü ise maksimumdur.

II. Sarkaç küresinin kütlesi artırılırsa, sarkacın KK noktasından düşey konumdaki denge noktasına ulaşma süresi artar.

III. Çivi düşey doğrultuda tavana daha yakın bir noktaya yerleştirilirse (yani hh mesafesi azaltılırsa), hareketin periyodu artar.

yargılarından hangileri doğrudur?

Show answer & explanation

Answer: I ve III

Answer

I ve III ifadelerinin yer aldığı seçenek doğrudur.
K noktası maksimum uzanım noktası olduğundan hız sıfır, geri çağırıcı kuvvet maksimumdur. Kürenin kütlesi periyodu veya salınım sürelerini etkilemez. Çivi tavana yaklaştırıldığında hh azalıp sarkaç ipinin sağ taraftaki etkin boyu (LhL-h) artacağından toplam hareket periyodu artar. Bu nedenlerle I ve III ifadeleri doğrudur.

Step-by-Step Solution

1
K noktasındaki hız ve geri çağırıcı kuvvet analizi
K noktası sarkacın maksimum uzanım (genlik) noktasıdır. Sarkaç bu noktada anlık olarak durduğu için çizgisel hızı sıfırdır. Denge konumuna olan uzanım maksimum olduğundan, cismi denge konumuna çekmeye çalışan geri çağırıcı kuvvet (F=mgsinθF = -mg \sin\theta) maksimum büyüklüktedir. Dolayısıyla I. öncül doğrudur.
Genlik noktalarındaki hız ve kuvvet ilişkisini belirlemek için.
2
Kürenin kütlesinin hareket süresine etkisinin incelenmesi
Basit sarkacın periyodu T=2πLgT = 2\pi \sqrt{\frac{L}{g}} formülüyle hesaplanır ve sarkaç küresinin mm kütlesine bağlı değildir. Dolayısıyla kürenin kütlesinin değişmesi, sarkacın KK noktasından denge konumuna gelme süresini (t=T14t = \frac{T_1}{4}) etkilemez. Bu nedenle II. öncül yanlıştır.
Periyodun kütleden bağımsız olduğunu doğrulamak için.
3
Çivinin konumunun periyoda etkisinin hesaplanması
Sarkaç hareketinin toplam periyodu, sol taraftaki LL boyundaki hareket ile sağ taraftaki LhL-h boyundaki hareket sürelerinin toplamıdır: Ttoplam=πLg+πLhgT_{\text{toplam}} = \pi \sqrt{\frac{L}{g}} + \pi \sqrt{\frac{L-h}{g}}. Çivi tavana yaklaştırıldığında hh mesafesi azalır, bu da sarkacın çividen sonraki etkin boyu olan LhL-h değerinin artmasına neden olur. Etkin boy arttığı için hareketin toplam periyodu da artar. Dolayısıyla III. öncül doğrudur.
Çiviye takılan sarkaç sistemlerinde periyodun ipin etkin boyuyla olan ilişkisini analiz etmek için.

Key Concept

Çiviye takılan basit sarkaçlarda periyodun ipin etkin boyuyla değişimi ve kütleden bağımsızlığı
Question 3276Question

Noktasal cisimlerin eylemsizlik momentlerinin bağlı olduğu değişkenleri analiz etmek isteyen bir öğrenci, bazı işlemler gerçekleştirmektedir. Sol sütunda verilen fiziksel işlemleri, sağ sütunda verilen ve bu işlemler sonucunda cismin eylemsizlik momentinde meydana gelen değişimlerle eşleştiriniz.

Click a left item, then click its matching right item

Items

Noktasal bir cismin dönme eksenine olan dik uzaklığı sabit tutulup kütlesi iki katına çıkarıldığında eylemsizlik momentinin değişimi
Noktasal bir cismin kütlesi sabit tutulup dönme eksenine olan dik uzaklığı iki katına çıkarıldığında eylemsizlik momentinin değişimi
Noktasal bir cismin kütlesi ve dönme eksenine olan uzaklığı sabit tutulup açısal hızı iki katına çıkarıldığında eylemsizlik momentinin değişimi

Matches

Show answer & explanation

Answer

Birinci işlem eylemsizlik momentinin iki katına çıkmasıyla, ikinci işlem dört katına çıkmasıyla, üçüncü işlem ise değişmemesiyle eşleşir.
Doğru eşleştirmede birinci işlem eylemsizlik momentinin iki katına çıkmasıyla, ikinci işlem dört katına çıkmasıyla, üçüncü işlem ise değişmemesiyle eşleşir. Çünkü eylemsizlik momenti kütle ile doğru, uzaklığın karesi ile doğru orantılıdır ve açısal hızdan bağımsızdır.

Step-by-Step Solution

1
Eylemsizlik momentinin tanımını ve formülünü hatırlayınız.
Noktasal bir cismin eylemsizlik momenti I=mr2I = m \cdot r^2 formülüyle hesaplanır. Burada mm kütle, rr ise dönme eksenine olan dik uzaklıktır.
Yapılan işlemlerin eylemsizlik momentini nasıl etkilediğini belirlemek için matematiksel bağıntıyı bilmek gerekir.
2
Her bir işlemin değişkenler üzerindeki etkisini formüle uygulayarak analiz ediniz.
Birinci işlemde mm iki katına çıktığı için II da iki katına çıkar. İkinci işlemde rr iki katına çıktığı için r2r^2 teriminden dolayı II dört katına çıkar. Üçüncü işlemde açısal hızın değişmesi eylemsizlik momentini etkilemez.
Her bir işlemin eylemsizlik momenti üzerindeki sayısal ve fiziksel etkisini belirlemek için.
3
Bulunan teorik sonuçları sağ sütundaki seçeneklerle eşleştiriniz.
Birinci durum 'İki katına çıkar.' ifadesiyle, ikinci durum 'Dört katına çıkar.' ifadesiyle, üçüncü durum ise 'Değişmez.' ifadesiyle eşleşir.
Soru kökündeki eşleştirme işlemini tamamlamak için.

Key Concept

Eylemsizlik momenti dönen cisimlerin eylemsizliğidir; noktasal bir cisim için kütle ile dönme eksenine olan dik uzaklığın karesinin çarpımına eşittir ve cismin dönme hızından bağımsızdır.
Question 3277Question

Bohr atom modeli, klasik fizik kuralları ile kuantum teorisini harmanlayan geçiş dönemi bir modeldir. Bu model hidrojen atomunun spektrumunu açıklamada başarılı olsa da modern kuantum teorisine geçişte bazı yetersizlikleri ve sınırlılıkları ortaya çıkmıştır.

Buna göre Bohr atom modeli ve sınırlılıkları ile ilgili aşağıdaki ifadelerden hangisi yanlıştır?

Show answer & explanation

Answer: Elektronların çekirdek çevresinde ivmeli hareket yapmalarına rağmen çekirdeğe düşmeden kararlı yörüngelerde kalabilmelerini, klasik elektromanyetik dalga teorisine dayanarak açıklamıştır.

Answer

Elektronların çekirdek çevresinde ivmeli hareket yapmalarına rağmen çekirdeğe düşmeden kararlı yörüngelerde kalabilmelerini klasik elektromanyetik dalga teorisine dayanarak açıkladığı ifadesi yanlıştır. Bohr bunu klasik fizik kurallarıyla açıklayamamış, kararlı yörüngeleri bir varsayım olarak kabul etmiştir.
Elektronların çekirdek çevresinde ivmeli hareket yapmalarına rağmen çekirdeğe düşmeden kararlı yörüngelerde kalabilmelerini klasik elektromanyetik dalga teorisine dayanarak açıkladığı yönündeki ifade yanlıştır. Bohr, klasik elektromanyetizma kurallarına göre ivmelenen elektronun çekirdeğe sarmal çizerek düşmesi gerektiği çelişkisini çözememiş, sadece kararlı hallerde ışıma yapılmadığını bir varsayım (postulat) olarak öne sürmüştür.

Step-by-Step Solution

1
Bohr atom modelinin temel varsayımlarını ve tek elektronlu taneciklere (HH, He+He^+, Li2+Li^{2+}) olan uyumluluğunu incelemek.
Bohr modelinin çok elektronlu sistemleri açıklayamadığını, ancak tek elektronlu sistemleri başarıyla açıkladığını belirlemek.
Modelin sınırlılıklarını belirlemek için tek ve çok elektronlu taneciklerin spektrum analizini karşılaştırmak.
2
Elektronun hareket özellikleri, yörünge kavramı, dalga-tanecik ikiliği ve belirsizlik ilkesi yönünden modeli değerlendirmek.
Bohr modelinin elektronun dalga özelliğini ve Heisenberg belirsizlik ilkesini dikkate almadığını doğrulamak.
Modern atom teorisi ile Bohr atom modeli arasındaki temel kavramsal farkları ortaya koymak.
3
Bohr modelindeki kararlı yörünge varsayımının klasik elektromanyetik teoriyle çelişip çelişmediğini analiz etmek.
Klasik elektromanyetik teoriye göre çekirdek çevresinde ivmeli hareket yapan bir yükün ışıma yaparak çekirdeğe düşmesi gerektiğini, Bohr'un bunu açıklayamadığını ve sadece kararlı hallerin varlığını postulat olarak kabul etmesini tespit etmek.
Klasik fiziğin yetersiz kaldığı bu noktada Bohr'un getirdiği açıklamanın klasik fizik teorisine dayanmadığını göstermek.

Key Concept

Bohr atom modelinin kararlı yörüngeler, açısal momentum kuantumlanması ve tek elektronlu sistemler üzerindeki varsayımları ile dalga-tanecik ikiliği ve çok elektronlu spektrumlar konusundaki sınırlılıkları.
Estimated Time:2m 0s
Question 3278Question

Boyu LL, kütlesi MM olan homojen, ince ve düzgün bir tel, tam orta noktasından bükülerek birbirine dik iki eşit kola sahip L şeklinde bir çerçeve haline getiriliyor.

Bu çerçeve, aşağıdaki eksenler etrafında çerçeve düzlemine dik olacak şekilde döndürüldüğünde eylemsizlik momentleri sırasıyla I1I_1, I2I_2 ve I3I_3 olmaktadır:
- I1I_1: Çerçevenin büküm noktasından (köşesinden) geçen eksene göre eylemsizlik momenti,
- I2I_2: Çerçevenin kütle merkezinden geçen eksene göre eylemsizlik momenti,
- I3I_3: Çerçevenin kollarından birinin orta noktasından geçen eksene göre eylemsizlik momenti.

Buna göre; I1I_1, I2I_2 ve I3I_3 arasındaki büyüklük ilişkisi aşağıdakilerin hangisinde doğru verilmiştir?

Show answer & explanation

Answer: I1=I3>I2I_1 = I_3 > I_2

Answer

Eylemsizlik momentleri arasındaki büyüklük ilişkisi I1=I3>I2I_1 = I_3 > I_2 şeklindedir.
Köşe noktasından geçen Eksen 1 ve kolun orta noktasından geçen Eksen 3, sistemin kütle merkezine eşit uzaklıktadır. Paralel eksen teoremi (I=IKM+Md2I = I_{KM} + M d^2) uyarınca, kütle merkezine eşit uzaklıktaki paralel eksenlerin eylemsizlik momentleri birbirine eşittir (I1=I3I_1 = I_3). Ayrıca, kütle merkezinden geçen eksene göre eylemsizlik momenti (I2I_2) her zaman en küçük değeri aldığından, I1=I3>I2I_1 = I_3 > I_2 ilişkisi geçerlidir.

Step-by-Step Solution

1
L-şeklindeki çerçevenin kütle merkezinin koordinatlarını belirleyin.
Büküm noktasını (köşeyi) başlangıç noktası (0,0)(0,0) olarak kabul edersek, her biri M/2M/2 kütleli ve L/2L/2 uzunluklu kolların kütle merkezleri sırasıyla (L/4,0)(L/4, 0) ve (0,L/4)(0, L/4) noktalarındadır. Sistemin kütle merkezi, bu iki noktanın tam ortası olan (L/8,L/8)(L/8, L/8) noktasıdır.
Paralel eksen teoremini uygulayabilmek için öncelikle sistemin kütle merkezinin konumunu bulmamız gerekir.
2
Eksen 1 (büküm noktası) ve Eksen 3'ün (kolun orta noktası) kütle merkezine olan uzaklıklarını hesaplayın.
Eksen 1'in (0,0)(0,0) kütle merkezine (L/8,L/8)(L/8, L/8) uzaklığının karesi: d12=(L/8)2+(L/8)2=L232d_1^2 = (L/8)^2 + (L/8)^2 = \frac{L^2}{32} olur. Eksen 3'ün (L/4,0)(L/4, 0) kütle merkezine uzaklığının karesi ise: d32=(L/4L/8)2+(0L/8)2=(L/8)2+(L/8)2=L232d_3^2 = (L/4 - L/8)^2 + (0 - L/8)^2 = (L/8)^2 + (L/8)^2 = \frac{L^2}{32} olur. Buradan d1=d3d_1 = d_3 sonucuna ulaşılır.
Paralel eksen teoreminde kullanılacak uzaklık parametrelerini belirlemek için bu hesaplama gereklidir.
3
Paralel eksen teoremini kullanarak eylemsizlik momentlerini karşılaştırın.
Kütle merkezinden geçen eksene paralel herhangi bir eksene göre eylemsizlik momenti I=IKM+Md2I = I_{KM} + M d^2 ile verilir. Burada IKM=I2I_{KM} = I_2'dir. d1=d3d_1 = d_3 olduğundan, I1=I2+Md12=I2+Md32=I3I_1 = I_2 + M d_1^2 = I_2 + M d_3^2 = I_3 eşitliği elde edilir.
Aynı uzaklıktaki paralel eksenlerin eylemsizlik momentlerinin eşit olduğunu kanıtlamak için.
4
Kütle merkezinden geçen eksene göre eylemsizlik momentinin büyüklüğünü diğerleriyle karşılaştırın.
Paralel eksen teoremi gereği, bir cismin kütle merkezinden geçen eksene göre eylemsizlik momenti I2I_2 (yani IKMI_{KM}), tüm paralel eksenler içindeki en küçük eylemsizlik momentidir (d=0d = 0 durumu). Dolayısıyla I1=I3>I2I_1 = I_3 > I_2 ilişkisi bulunur.
Sistemin kütle merkezindeki eylemsizlik momentinin her zaman en küçük değerde olduğunu göstermek için.

Key Concept

Paralel eksen teoremi ve kütle dağılımının eylemsizlik momentine etkisi
Estimated Time:3m 0s
Question 3279Question

Standart Model, evrendeki temel parçacıkları ve bu parçacıklar arasındaki güçlü, zayıf ve elektromanyetik etkileşimleri açıklayan en kapsamlı teorik çerçevedir. Bu model kapsamındaki parçacıklar ve etkileşimler ile ilgili,

I. Elektromanyetik etkileşime aracılık eden fotonlar ile güçlü etkileşime aracılık eden gluonların durgun kütleleri sıfır olup boşlukta ışık hızı (cc) ile yayılırlar. Zayıf etkileşime aracılık eden W±W^\pm ve Z0Z^0 bozonları ise durgun kütleye sahip olduklarından boşluktaki yayılma hızları ışık hızından küçüktür.

II. Kararsız bir çekirdeğin gerçekleştirdiği β\beta^- (beta eksi) bozunmasında, bir nötronun protona dönüşmesi sürecinde elektrik yük�� ve lepton sayısı korunum yasaları gereği yayınlanan elektronun (ee^-) yanında kesinlikle bir elektron nötrinosu (νe\nu_e) da açığa çıkar.

III. Hadronlar sınıfında yer alan baryonlar üç kuarkın, mezonlar ise bir kuark ve bir antikuarkın güçlü etkileşimle bir araya gelmesiyle oluşur. En hafif baryon olan proton hariç tüm baryonlar ve tüm mezonlar kararsız parçacıklardır.

yargılarından hangileri doğrudur?

Show answer & explanation

Answer: I ve III

Answer

Birinci ve üçüncü yargılar doğrudur.
Birinci yargıda foton ve gluonların kütlesiz olduğu ve ışık hızıyla yayıldığı, kütleli olan zayıf etkileşim bozonlarının ise ışık hızından yavaş hareket ettiği doğru açıklanmıştır. Üçüncü yargıda baryonların 3 kuarktan, mezonların ise bir kuark ve bir antikuarktan oluştuğu ve proton hariç tüm hadronların kararsız olduğu doğru verilmiştir. İkinci yargı ise beta eksi bozunmasında lepton sayısının korunumu gereği nötrino yerine antinötrino açığa çıkması gerektiğinden yanlıştır. Bu nedenle sadece birinci ve üçüncü yargılar doğrudur.

Step-by-Step Solution

1
Ayar bozonlarının kütle ve hız özelliklerinin incelenmesi
Foton ve gluonlar kütlesiz olduklarından boşlukta ışık hızıyla (cc) yayılırlar. W±W^\pm ve Z0Z^0 bozonları ise kütleli parçacıklar oldukları için boşluktaki hızları ışık hızından küçüktür (v<cv < c). Birinci yargı doğrudur.
Özel görelilik teorisi uyarınca sadece durgun kütlesi sıfır olan parçacıklar boşlukta ışık hızında hareket edebilir; kütleli parçacıklar ışık hızına erişemez.
2
Beta eksi bozunmasındaki korunum yasalarının analiz edilmesi
β\beta^- bozunma denklemi np+e+νˉen \rightarrow p + e^- + \bar{\nu}_e şeklindedir. Başlangıçta lepton sayısı sıfırdır (L=0L=0). Ürünlerde lepton sayısının korunması için elektronun (L=+1L=+1) yanında mutlaka karşıt lepton olan elektron antinötrinosu (νˉe\bar{\nu}_e, L=1L=-1) yer almalıdır. İkinci yargı yanlıştır.
Lepton sayısı her tür zayıf etkileşimde kesin olarak korunması gereken bir kuantum sayısıdır. Elektron nötrinosu (νe\nu_e) salınsaydı net lepton sayısı korunmazdı.
3
Hadronların kuark kompozisyonu ve kararlılık durumlarının değerlendirilmesi
Hadronlar; 3 kuarktan oluşan baryonlar ve bir kuark ile bir antikuarktan oluşan mezonlar olarak ikiye ayrılır. Baryonların en hafifi olan proton kararlıdır. Diğer tüm baryonlar ve mezonlar kararsız olup en nihayetinde daha hafif kararlı parçacıklara bozunurlar. Üçüncü yargı doğrudur.
Baryon sayısı korunumu nedeniyle baryonlar kendilerinden daha hafif bir baryona bozunmak zorundadır. Proton en hafif baryon olduğundan bozunamaz ve kararlıdır; mezonlar ise baryon sayısı taşımadıklarından tamamen lepton ve fotonlara bozunabilirler.

Key Concept

Standart Model'deki temel parçacıklar, alan taşıyıcıları ve bozunumlardaki korunum yasaları
Estimated Time:3m 0s
Question 3280Question

Elektromanyetik dalgalar, dalga boyları ve frekanslarına göre spektrumda farklı bölgelerde sınıflandırılır ve her bir dalga türünün günlük yaşamda ve teknolojide kendine özgü pratik kullanım alanları vardır.

Buna göre, sol sütunda verilen elektromanyetik dalga türleri ile sağ sütunda verilen kullanım alanlarını doğru şekilde eşleştiriniz.

Click a left item, then click its matching right item

Items

Kızılötesi Işınlar
Mikrodalgalar
X-Işınları

Matches

Show answer & explanation

Answer

Kızılötesi ışınlar termal kameralarla sıcaklık farklarının tespit edilmesinde; mikrodalgalar radar sistemlerinde ve mikrodalga fırınlarda; X-ışınları ise röntgen cihazlarında kemik yapılarının görüntülenmesinde kullanılır.
Kızılötesi ışınlar ısıl etkileri nedeniyle termal kameralarda, mikrodalgalar radar ve ısıtma teknolojilerinde, X-ışınları ise yüksek nüfuz etme yetenekleri sayesinde röntgen görüntüleme cihazlarında kullanılır.

Step-by-Step Solution

1
Kız��lötesi ışınların fiziksel özelliklerini ve kullanım amaçlarını değerlendirmek.
Kızılötesi ışınların sıcaklığa bağlı yayılan ısıl radyasyon olduğu ve sıcaklık farklarını görüntüleyen termal kameralarda kullanıldığı belirlenir.
Sıcaklığı mutlak sıfırın üzerindeki tüm cisimler çevrelerine kızılötesi ışıma yaparlar.
2
Mikrodalgaların günlük hayat ve teknolojideki uygulamalarını belirlemek.
Mikrodalgaların radar sistemlerinde konum/hız belirlemede ve mikrodalga fırınlarda su içeren gıdaları ısıtmada kullanıldığı belirlenir.
Mikrodalgalar, gıdalardaki su moleküllerini titreştirerek hızlı ısı transferi sağlar.
3
X-ışınlarının dokulardan geçiş özelliklerini ve tıbbi alandaki kullanımını analiz etmek.
Yüksek enerjili X-ışınlarının yumuşak dokulardan geçip kemik doku tarafından soğurulduğu ve bu sayede röntgen filmi oluşturduğu belirlenir.
X-ışınlarının yüksek frekanslı elektromanyetik dalgalar olarak nüfuz etme yeteneği tıbbi tanılama yöntemlerinde kullanılır.

Key Concept

Elektromanyetik dalgaların spektrumdaki yerleri ve pratik kullanım alanları.
Estimated Time:1m 0s
PreviousPage 164 / 437Next
All practice questions — YKS AYT (Alan Yeterlilik Testi) | Examkin