Çembersel Hareket ve Kütle Çekimi

108 questions

Question 41Question

Düşey düzlemde OO noktası etrafında RR yarıçaplı dairesel yörüngede, mm kütleli bir cisim bir ipin ucunda vv sabit çizgisel süratiyle düzgün çembersel hareket yapmaktadır. Yerçekimi ivmesinin gg olduğu bu sistemde cismin yörünge üzerindeki farklı konumlardan geçişi sırasında ipte oluşan gerilme kuvvetlerinin büyüklüklerini veren matematiksel ifadeler bulunmaktadır.

Sol sütundaki cismin yörünge üzerindeki konumları ile sağ sütundaki bu konumlardaki ip gerilme kuvveti büyüklüklerini doğru olacak şekilde eşleştiriniz.

Click a left item, then click its matching right item

Items

Yörüngenin en üst noktası
Yörüngenin en alt noktası
Yörünge merkezinin yatay hizasındaki yan nokta

Matches

Show answer & explanation

Answer

Cismin y��rüngenin en üst noktasındaki ip gerilmesi mv2Rmg\frac{m v^2}{R} - m g, en alt noktasındaki ip gerilmesi mv2R+mg\frac{m v^2}{R} + m g ve yatay hizasındaki yan noktasındaki ip gerilmesi ise mv2R\frac{m v^2}{R} ifadesi ile eşleşir.
Cismin yörüngedeki konumlarına göre merkezcil kuvveti oluşturan radyal kuvvetlerin yönleri değişir. En üst noktada yerçekimi kuvveti ip gerilmesine yardımcı olduğu için ip gerilmesi mv2Rmg\frac{m v^2}{R} - m g olur. En alt noktada ip gerilmesi yerçekimi kuvvetini de dengelemek zorunda olduğu için mv2R+mg\frac{m v^2}{R} + m g olur. Yatay hizada ise yerçekimi kuvveti ip doğrultusuna dik olduğundan ip gerilmesi doğrudan merkezcil kuvvete eşit olup mv2R\frac{m v^2}{R} olur.

Step-by-Step Solution

1
Yörüngenin en üst noktasında cismin üzerine etki eden radyal kuvvetleri belirleme
En üst noktada hem ip gerilme kuvveti (Tu¨stT_{\text{üst}}) hem de yerçekimi kuvveti (mgmg) yörünge merkezine doğrudur. Net kuvvet merkezcil kuvvete eşit olduğundan Tu¨st+mg=mv2RT_{\text{üst}} + mg = \frac{mv^2}{R} denklemi kurulur. Buradan Tu¨st=mv2RmgT_{\text{üst}} = \frac{mv^2}{R} - mg bulunur.
Merkezcil kuvvet, dairesel hareket yapan cisme etki eden net radyal kuvvettir.
2
Yörüngenin en alt noktasında cismin üzerine etki eden radyal kuvvetleri belirleme
En alt noktada ip gerilme kuvveti (TaltT_{\text{alt}}) yukarıya (merkeze) doğru, yerçekimi kuvveti (mgmg) ise aşağıya (merkezden dışarıya) doğrudur. Merkezcil kuvvet merkeze doğru net kuvvet olduğundan Taltmg=mv2RT_{\text{alt}} - mg = \frac{mv^2}{R} denklemi kurulur. Buradan Talt=mv2R+mgT_{\text{alt}} = \frac{mv^2}{R} + mg bulunur.
Dairesel hareketin devam edebilmesi için merkeze doğru olan kuvvetin, merkezden dışarıya doğru olan kuvvetten büyük olması gerekir.
3
Yörüngenin yatay hizasındaki (yan) noktasında cismin üzerine etki eden radyal kuvvetleri belirleme
Yatay hizadaki noktada yerçekimi kuvveti yer çekimi doğrultusunda (aşağıya) olup radyal doğrultuya (merkeze doğru olan ip doğrultusuna) diktir. Bu sebeple radyal doğrultuda etki eden tek kuvvet ip gerilmesidir (TyanT_{\text{yan}}). Denklemi kurduğumuzda Tyan=mv2RT_{\text{yan}} = \frac{mv^2}{R} elde edilir.
Harekete dik olan kuvvetlerin merkezcil kuvvet bileşeni sıfırdır.

Key Concept

Düşey düzlemde düzgün çembersel hareket yapan bir cisme etki eden kuvvetlerin analizi ve ip gerilmesinin konuma bağlı değişimi
Estimated Time:2m 0s
Question 42Question

Düşey kesiti verilen sürtünmesiz ortamda, boyu LL olan ağırlıksız bir ipin ucuna bağlı mm kütleli noktasal cisim, düşeyle θ\theta açısı yapacak şekilde yatay düzlemde sabit süratle düzgün çembersel hareket yapmaktadır.

Buna göre, cismin bu hareketiyle ilgili;

I. Cismin çizgisel sürati artırılırsa θ\theta açısı da artar.
II. İpte oluşan gerilme kuvvetinin büyüklüğü, cismin ağırlığından fazladır.
III. Cisme etki eden net kuvvet, ip gerilme kuvveti ile yer çekimi kuvvetinin vektörel toplamına eşittir.

yargılarından hangileri doğrudur?

Show answer & explanation

Answer: I, II ve III

Answer

I, II ve III ifadelerinin tümü doğrudur.
Doğru cevap tüm öncülleri içeren seçenektir. Konik sarkaç hareketinde cisim üzerine sadece yer çekimi kuvveti ve ip gerilme kuvveti etki eder. Bu iki kuvvetin vektörel toplamı net kuvveti (merkezcil kuvveti) oluşturur. Düşey doğrultudaki denge şartından (Tcosθ=mgT \cos\theta = mg) ip gerilmesinin ağırlıktan büyük olduğu görülür. Yatay doğrultundaki hareket denkleminden ise süratin artmasının açıyı artıracağı sonucuna ulaşılır.

Step-by-Step Solution

1
Cismin serbest cisim diyagramını çizerek üzerine etki eden kuvvetleri belirlemek.
Cisme etki eden iki kuvvet vardır: aşağı yönlü yer çekimi kuvveti (ağırlık, G=mg\vec{G} = m\vec{g}) ve ip boyunca merkeze/yukarı doğru yönelmiş ip gerilme kuvveti (T\vec{T}). Sürtünmesiz ortamda başka bir dış kuvvet yoktur. Merkezcil kuvvet ayrı bir kuvvet olmayıp, bu iki kuvvetin bileşkesidir. Dolayısıyla net kuvvet, ip gerilme kuvveti ile yer çekimi kuvvetinin vektörel toplamına eşittir (Fnet=T+G\vec{F}_{net} = \vec{T} + \vec{G}). Bu nedenle üçüncü öncül doğrudur.
Çembersel harekette dinamiğin temel prensiplerini uygulamak için net kuvvet tanımlanmalıdır.
2
Düşey doğrultudaki kuvvet dengesini yazarak ip gerilmesi ile ağırlık arasındaki ilişkiyi bulmak.
Cisim yatay düzlemde hareket ettiği için düşey doğrultuda ivmesi sıfırdır. Bu durumda düşey doğrultudaki kuvvetlerin dengesinden Tcosθ=mgT \cos\theta = mg yazılır. Buradan ip gerilme kuvvetinin büyüklüğü T=mgcosθT = \frac{mg}{\cos\theta} olarak elde edilir. 0<θ<900^\circ < \theta < 90^\circ aralığında cosθ<1\cos\theta < 1 olduğundan, T>mgT > mg bulunur. Bu nedenle ikinci öncül doğrudur.
İp gerilmesi ile cismin ağırlığı arasındaki ilişkiyi belirlemek.
3
Yatay doğrultudaki net kuvveti yazarak çizgisel sürat ile açı arasındaki ilişkiyi incelemek.
Yatay doğrultudaki net kuvvet merkezcil kuvvettir: Fnet=Tsinθ=mv2rF_{net} = T \sin\theta = \frac{m v^2}{r}. T=mgcosθT = \frac{mg}{\cos\theta} ifadesi yerine konulursa mgtanθ=mv2rmg \tan\theta = \frac{m v^2}{r} elde edilir. Yörünge yarıçapı r=Lsinθr = L \sin\theta olduğundan v2=gLsinθtanθv^2 = g L \sin\theta \tan\theta olur. Çizgisel sürat (vv) artırıldığında, eşitliğin sağlanabilmesi için sinθtanθ\sin\theta \tan\theta değerinin, dolayısıyla θ\theta açısının artması gerekir. Bu nedenle birinci öncül doğrudur.
Çizgisel sürat değiştiğinde cismin düşeyle yaptığı açının nasıl değişeceğini analiz etmek.

Key Concept

Yatay düzlemde düzgün çembersel hareket yapan konik sarkacın dinamik ve kinematik analizi.

Alternative Method

Açı ve sürat arasındaki ilişki, açısal sürat (ω\omega) cinsinden de kurulabilir. tanθ=ω2rg\tan\theta = \frac{\omega^2 r}{g} ifadesinde r=Lsinθr = L \sin\theta yazıldığında cosθ=gω2L\cos\theta = \frac{g}{\omega^2 L} bağıntısı elde edilir. Buradan sürat veya frekans arttıkça cosθ\cos\theta değerinin küçüleceği, dolayısıyla θ\theta açısının büyüyeceği doğrudan görülebilir.
Estimated Time:2m 0s
Question 43Question

Yatay düzlemdeki sürtünmeli dairesel bir yolda vv büyüklüğündeki sabit çizgisel süratle virajı dönmekte olan mm kütleli bir araç, rr yarıçaplı yörüngede savrulmadan güvenle hareket etmektedir.

Buna göre, aracın bu virajdaki hareketiyle ilgili;

I. Araca etki eden net kuvvet, virajın merkezine doğru yönelmiş olan statik sürtünme kuvvetidir.
II. Aracın kütlesi daha büyük olsaydı, savrulmadan dönebileceği maksimum çizgisel sürat değeri azalırdı.
III. Yolun viraj yarıçapı (rr) daha büyük olsaydı, aracın savrulmadan dönebileceği maksimum çizgisel sürat değeri artardı.

yargılarından hangileri doğrudur?

Show answer & explanation

Answer: I ve III

Answer

Araca etki eden net kuvvet yörünge merkezine doğru olan statik sürtünme kuvvetidir ve viraj yarıçapı arttıkça savrulmadan dönülebilecek maksimum sürat değeri artar.
Güvenli dönüşü sağlayan net kuvvet, yörünge merkezine doğru yönelmiş statik sürtünme kuvvetidir. Güvenli limit hız formülü olan vmaks=kgrv_{maks} = \sqrt{k \cdot g \cdot r} bağıntısı kütleden bağımsızdır ve yarıçap (rr) ile doğru orantılıdır. Dolayısıyla birinci ve üçüncü yargılar doğrudur.

Step-by-Step Solution

1
Dairesel yörüngede hareket eden araca etki eden yatay kuvvetleri belirlemek
Yatay düzlemde hareket eden araca yatay doğrultuda etki eden tek kuvvet, tekerlekler ile yol arasındaki statik sürtünme kuvvetidir (fsf_s). Bu kuvvet, çembersel hareketin devam edebilmesi için gerekli olan merkezcil kuvveti sağlar. Dolayısıyla net kuvvet, merkezcil kuvvet görevi gören statik sürtünme kuvvetidir ve yörünge merkezine doğrudur. Bu durum birinci öncülü doğrular.
Düzgün çembersel harekette cisme etki eden net kuvvet merkezcil kuvvettir ve bu senaryoda statik sürtünme kuvveti bu görevi üstlenir.
2
Savrulmadan güvenle dönebilme sınır şartını yazmak ve kütlenin etkisini incelemek
Güvenli dönüş için statik sürtünme kuvvetinin maksimum değeri, merkezcil kuvvetten büyük veya ona eşit olmalıdır: fs,maksFmerkezcilkmgmv2rf_{s,maks} \geq F_{merkezcil} \Rightarrow k \cdot m \cdot g \geq \frac{m \cdot v^2}{r}. Buradaki kütle (mm) terimleri eşitliğin her iki tarafından sadeleşir ve limit durumdaki maksimum sürat vmaks=kgrv_{maks} = \sqrt{k \cdot g \cdot r} olarak bulunur. Görüldüğü üzere maksimum güvenli sürat kütleye bağlı değildir. Bu durum ikinci öncülü yanlışlar.
Maksimum güvenli süratin kütleye bağlı olup olmadığını matematiksel olarak ispatlamak.
3
Yarıçapın maksimum güvenli sürat üzerindeki etkisini incelemek
Maksimum güvenli sürat ifadesi olan vmaks=kgrv_{maks} = \sqrt{k \cdot g \cdot r} formülüne göre, viraj yarıçapı (rr) artarsa savrulmadan güvenle dönülebilecek maksimum sürat (vmaksv_{maks}) değeri de artar. Bu durum üçüncü öncülü doğrular.
Viraj yarıçapı ile güvenli sürat arasındaki doğru orantı ilişkisini göstermek.

Key Concept

Yatay virajlarda savrulmadan güvenli dönüş için merkezcil kuvvetin statik sürtünme kuvveti tarafından sağlanması ve maksimum süratin kütleden bağımsız olarak vmaks=kgrv_{maks} = \sqrt{k \cdot g \cdot r} bağıntısıyla bulunması.
Question 44Question

Yatay düzlemde yer alan sürtünmeli ve rr yarıçaplı dairesel bir virajı, sabit vv süratiyle savrulmadan güvenle dönen mm kütleli bir otomobil için;

I. Otomobile etki eden net kuvvet, virajın merkezine doğru yönelmiş olan statik sürtünme kuvvetidir.
II. Otomobilin virajı savrulmadan dönebilmesi için sahip olabileceği maksimum sürat, otomobilin kütlesine bağlı değildir.
III. Otomobilin bu virajı güvenle dönebilmesi için gerekli olan merkezcil kuvvetin büyüklüğü, otomobilin kütlesi ile doğru orantılıdır.

ifadelerinden hangileri doğrudur?

Show answer & explanation

Answer: I, II ve III

Answer

I, II ve III ifadelerinin tamamı doğrudur.
Otomobil yatay virajda dönerken düşey kuvvetler dengededir. Yatay doğrultuda etki eden statik sürtünme kuvveti, otomobili yörüngede tutan net kuvvettir (merkezcil kuvvet). Güvenli dönüş için limit sürat vmaks=kgrv_{maks} = \sqrt{k g r} kütleden bağımsızdır. Ancak dairesel hareket için gerekli merkezcil kuvvet Fc=macF_c = m \cdot a_c formülünden dolayı kütle ile doğru orantılıdır. Bu nedenle belirtilen üç öncülün tamamı doğrudur.

Step-by-Step Solution

1
Düşey doğrultudaki kuvvet dengesini yazınız.
Otomobile düşey doğrultuda etki eden yer çekimi kuvveti (G=mgG = mg) ile yolun uyguladığı normal kuvvet (NN) birbirini dengeler (N=mgN = mg).
Otomobil düşey doğrultuda hareket etmediği için bu doğrultudaki net kuvvet sıfırdır.
2
Yatay doğrultudaki net kuvveti belirleyiniz ve I. öncülü değerlendiriniz.
Otomobilin yatay düzlemde dairesel yörüngede kalmasını sağlayan tek yatay kuvvet, virajın merkezine doğru yönelmiş olan statik sürtünme kuvvetidir (fsf_s). Bu kuvvet, net kuvvettir ve merkezcil kuvvet görevini üstlenir. Dolayısıyla I. öncül doğrudur.
Düzgün çembersel harekette cismin merkeze doğru bir net kuvvete ihtiyacı vardır.
3
Güvenli dönüş şartını yazarak II. öncülü değerlendiriniz.
fsfs,maks    mv2rkmg    vkgrf_s \leq f_{s,maks} \implies \frac{m v^2}{r} \leq k m g \implies v \leq \sqrt{k g r}. Maksimum güvenli sürat vmaks=kgrv_{maks} = \sqrt{k g r} olup formülde otomobilin kütlesi (mm) yer almaz. Dolayısıyla II. öncül doğrudur.
Statik sürtünme kuvvetinin maksimum değeri normal kuvvetle, dolayısıyla kütleyle orantılıdır, bu da merkezcil kuvvetteki kütle çarpanını götürür.
4
Gerekli merkezcil kuvvet formülünü analiz ederek III. öncülü değerlendiriniz.
Otomobilin vv süratiyle rr yarıçaplı virajı dönebilmesi için gerekli olan merkezcil kuvvet Fmerkezcil=mv2rF_{merkezcil} = \frac{m v^2}{r} şeklindedir. vv ve rr sabit tutulduğunda, gerekli merkezcil kuvvet otomobilin kütlesi (mm) ile doğru orantılıdır. Dolayısıyla III. öncül doğrudur.
Merkezcil ivme sabitken, merkezcil kuvvet kütle ile doğru orantılı olarak değişir.

Key Concept

Yatay virajlarda savrulmadan hareket eden araçlar için statik sürtünme kuvvetinin merkezcil kuvvet rolü üstlenmesi ve limit sürat analizi.
Estimated Time:2m 0s
Question 45Question

Düşey konumda yerleştirilmiş içi boş silindirik bir kap, merkezinden geçen düşey eksen etrafında döndürülmektedir. Silindirin iç yan yüzeyinde bulunan mm kütleli küçük bir kutu, silindir ω\omega büyüklüğünde sabit açısal süratle dönerken düşey doğrultuda kaymadan silindirle birlikte hareket etmektedir.

Buna göre, silindirin açısal sürati artırılarak 2ω2\omega yapıldığında kutunun hareketi ve kutuya etki eden kuvvetlerle ilgili;

I. Kutuya etki eden net kuvvetin büyüklüğü artar.
II. Silindir yüzeyinin kutuya uyguladığı normal kuvvetin büyüklüğü artar.
III. Kutuya etki eden sürtünme kuvvetinin büyüklüğü artar.

yargılarından hangileri doğrudur?

Show answer & explanation

Answer: I ve II

Answer

I ve II öncüllerini içeren seçenek doğrudur. Açısal sürat artırıldığında cisme etki eden net kuvvet ve silindirin uyguladığı normal kuvvet artarken, düşeydeki sürtünme kuvveti sabit kalır.
Doğru seçenekte belirtildiği gibi, kutunun düşeyde dengede kalması nedeniyle sürtünme kuvveti her iki durumda da kutunun ağırlığına (mgmg) eşittir ve değişmez. Kutunun çembersel hareket yapmasını sağlayan yatay merkezcil kuvvet ise silindir duvarının uyguladığı normal kuvvettir (N=mω2rN = m \omega^2 r). Açısal sürat iki katına çıktığında normal kuvvet ve dolayısıyla net kuvvet artar.

Step-by-Step Solution

1
Düşey doğrultudaki kuvvet dengesini kurmak.
fs=mgf_s = m \cdot g eşitliği elde edilir.
Kutu düşey doğrultuda hareket etmediği için düşeydeki net kuvvet sıfır olmalıdır. Bu durumda yukarı yönlü statik sürtünme kuvveti, aşağı yönlü yer çekimi kuvvetine eşit büyüklükte olmalıdır.
2
Yatay doğrultudaki net kuvveti ve merkezcil kuvveti belirlemek.
N=Fnet=mω2rN = F_{net} = m \cdot \omega^2 \cdot r eşitliği elde edilir.
Kutunun yatay düzlemde çembersel hareket yapabilmesi için merkeze doğru bir net kuvvete ihtiyacı vardır. Bu net kuvvet, yüzeyin tepki (normal) kuvvetidir.
3
Açısal sürat 2ω2\omega yapıldığında kuvvetlerin yeni değerlerini hesaplamak.
N=4NN' = 4N ve fs=fsf_s' = f_s olur.
Açısal sürat iki katına çıktığında merkezcil kuvvet (normal kuvvet) dört katına çıkar. Düşey dengeden dolayı statik sürtünme kuvveti yine mgm \cdot g büyüklüğünde kalır.

Key Concept

Dönen silindir içinde kaymadan duran cisimlerde kuvvet dengesi ve merkezcil kuvvet ilişkisi.
Question 46Question

Düşey eksen etrafında dönen silindir biçimli bir kurutucu tamburunun iç yan yüzeyinde bulunan bir giysi, tambur sabit ω\omega açısal süratiyle dönerken tambur yüzeyinde kaymadan dengede kalmaktadır.

Buna göre; giysi, tambur ve giysiye etki eden kuvvetler ile ilgili,

I. Giysiye etki eden sürtünme kuvveti, yer çekimi kuvvetine eşit büyüklüktedir.
II. Tambur yüzeyinin giysiye uyguladığı normal kuvveti, dairesel hareketin merkezine doğru olan net kuvvettir.
III. Giysinin kütlesi daha büyük olsaydı, kaymadan dengede kalabilmesi için tamburun minimum açısal sürati daha büyük olmalıydı.

yargılarından hangileri doğrudur?
(Havanın etkisi ihmal edilmektedir.)

Show answer & explanation

Answer: I ve II

Answer

Giysiye etki eden sürtünme kuvvetinin yer çekimi kuvvetine eşit büyüklükte olması ve tamburun uyguladığı normal kuvvetin dairesel hareketin merkezine doğru olan net kuvvet olması ifadeleri doğrudur.
Giysinin düşey doğrultuda kaymadan dengede kalabilmesi, üzerine etki eden net düşey kuvvetin sıfır olmasını gerektirir; bu da sürtünme kuvvetinin giysinin ağırlığına eşit büyüklükte olması demektir. Yatay doğrultuda ise giysiye uygulanan normal kuvvet dairesel yörüngenin merkezine doğrudur ve net kuvvet yani merkezcil kuvvet görevi görür. Denge sınır koşulu olan sürtünme kuvvetinin ağırlığı karşılaması eşitsizliğinde kütleler sadeleştiği için minimum açısal sürat kütleye bağlı değildir.

Step-by-Step Solution

1
Giysiye düşey doğrultuda etki eden kuvvetleri belirlemek ve denge durumunu analiz etmek.
fs=mgf_s = mg (Sürtünme kuvvetinin b��yüklüğü yer çekimi kuvvetine eşittir.)
Giysi düşey doğrultuda hareket etmediği için düşey net kuvvet sıfır olmalıdır. Yukarı yönlü statik sürtünme kuvveti, aşağı yönlü yer çekimi kuvvetini dengelemektedir.
2
Giysiye yatay doğrultuda etki eden kuvvetleri ve çembersel hareketin merkezcil kuvvetini belirlemek.
N=Fmerkezcil=mω2RN = F_{\text{merkezcil}} = m \omega^2 R
Yatay doğrultuda giysiye etki eden tek kuvvet tambur yüzeyinin uyguladı��ı normal kuvvettir. Bu kuvvet yörüngenin merkezine doğru yönelmiş olup merkezcil kuvvet görevi görür.
3
Giysinin kaymadan dengede kalabilmesi için gerekli olan minimum açısal sürat ifadesini türetmek ve kütleye bağlılığını incelemek.
ωmin=gkR\omega_{\text{min}} = \sqrt{\frac{g}{k R}}
Kaymama şartı olan fsfs,maxf_s \leq f_{s,\text{max}} ifadesinde mgkNmg \leq k \cdot N ve buradan mgkmω2Rmg \leq k \cdot m \omega^2 R yazıldığında kütleler (mm) karşılıklı olarak sadeleşir. Bu nedenle minimum açısal sürat giysinin kütlesine bağlı değildir.

Key Concept

Düşey dönen silindir içinde kaymadan dönen cisimlerin dengesi ve merkezcil kuvvet analizi.
Estimated Time:2m 0s
Question 47Question

Düşey eksen etrafında yatay düzlemde sabit ω\omega açısal süratiyle dönen sürtünmeli bir tablanın üzerindeki mm kütleli K cismi ile 2m2m kütleli L cismi, sırasıyla rr ve 2r2r uzaklıkta tabla ile birlikte kaymadan dönmektedir.

Buna göre,

I. Cisimlere etki eden sürtünme kuvvetleri, dönme merkezinden dışarıya doğrudur.
II. L cismine etki eden sürtünme kuvvetinin büyüklüğü, K cismine etki eden sürtünme kuvvetinin büyüklüğünün 4 katıdır.
III. Tablanın açısal sürati yavaşça artırıldığında ilk olarak L cismi kaymaya başlar. (Cisimler ile tabla arasındaki sürtünme katsayıları eşittir.)

ifadelerinden hangileri doğrudur?

Show answer & explanation

Answer: II ve III

Answer

L cismine etki eden sürtünme kuvvetinin büyüklüğü, K cismine etki eden sürtünme kuvvetinin büyüklüğünün 4 katıdır ve tablanın açısal sürati artırıldığında ilk olarak L cismi kaymaya başlar. Bu nedenle II ve III ifadeleri doğrudur.
Statik sürtünme kuvveti merkezcil kuvvet görevini gördüğü için yönü merkeze doğrudur. Kuvvet büyüklükleri formülünden L'ye etki eden kuvvet K'ninkinin 4 katıdır. Kaymaya başlama sınırı olan limit açısal sürat kütleye bağlı olmayıp yarıçap ile ters orantılı olduğundan, yarıçapı büyük olan L cismi daha önce kaymaya başlar. Bu nedenle ikinci ve üçüncü ifadeler doğrudur.

Step-by-Step Solution

1
Cisimlere etki eden net kuvveti ve sürtünme kuvvetinin yönünü belirleme
Yatay düzlemde kaymadan dönen cisimler için net kuvvet merkezcil kuvvettir. Bu kuvveti sağlayan tek yatay kuvvet statik sürtünme kuvvetidir. Dolayısıyla sürtünme kuvveti dönme merkezine doğrudur. Bu durum birinci ifadenin yanlış olduğunu gösterir.
Çembersel hareketin gerçekleşmesi için cisim üzerine merkez doğrultusunda içe doğru net bir kuvvet etki etmelidir.
2
K ve L cisimlerine etki eden sürtünme kuvvetlerinin büyüklüklerini hesaplama
fK=mω2rf_K = m \cdot \omega^2 \cdot r ve fL=2mω2(2r)=4mω2rf_L = 2m \cdot \omega^2 \cdot (2r) = 4m \cdot \omega^2 \cdot r bulunur. Buradan fL=4fKf_L = 4f_K elde edilir. Bu durum ikinci ifadenin doğru olduğunu gösterir.
Kaymadan dönen cisimler için statik sürtünme kuvveti, o anki merkezcil kuvvete (mω2rm \omega^2 r) eşit büyüklüktedir.
3
Cisimlerin kaymaya başlayacağı limit açısal süratleri karşılaştırma
Kaymama şartı fsfs,max    mω2rμmg    ωμgrf_s \leq f_{s,max} \implies m \omega^2 r \leq \mu m g \implies \omega \leq \sqrt{\frac{\mu g}{r}} şeklindedir. K cismi için limit açısal sürat ωK=μgr\omega_K = \sqrt{\frac{\mu g}{r}}, L cismi için ωL=μg2r\omega_L = \sqrt{\frac{\mu g}{2r}} olur. ωL<ωK\omega_L < \omega_K olduğundan açısal sürat artırıldığında ilk olarak L cismi kaymaya başlar. Bu durum üçüncü ifadenin doğru olduğunu gösterir.
Limit sürat formülünde kütle sadeleştiği için kayma sınırı kütleye bağlı değildir, sadece yarıçap ile ters orantılıdır.

Key Concept

Yatay düzlemde düzgün çembersel hareket yapan cisimler için sürtünme kuvvetinin merkezcil kuvvet görevi görmesi ve kayma sınırının analizi
Question 48Question

Sürtünmelerin ihmal edildiği, yatay düzlemle θ\theta açısı yapacak şekilde eğimli tasarlanmış dairesel bir virajda, mm kütleli bir otomobil rr yarıçaplı yatay yörüngede sabit vv süratiyle savrulmadan güvenle dönmektedir.

Buna göre otomobilin bu hareketiyle ilgili,

I. Otomobile etki eden net kuvvet, yatay doğrultuda ve dairesel yörüngenin merkezine doğrudur.
II. Yolun otomobile uyguladığı normal tepki kuvvetinin büyüklüğü, otomobilin ağırlığından büyüktür.
III. Otomobilin kütlesi iki katına çıkarılırsa, aynı yörüngede güvenle dönebileceği sürat yarıya iner.

yargılarından hangileri doğrudur?

Show answer & explanation

Answer: I ve II

Answer

Net kuvvet yatay doğrultuda dairesel yörüngenin merkezine doğrudur ve yolun tepki kuvveti aracın ağırlığından büyüktür. Güvenli sürat ise kütleden bağımsızdır.
Düzgün çembersel hareket yapan otomobil yatay bir yörüngede döndüğü için ivmesi ve dolayısıyla net kuvvet yatay doğrultuda merkeze doğrudur. Düşey doğrultuda ivmelenme olmadığından, yolun uyguladığı normal kuvvetin düşey bileşeni otomobilin ağırlığını dengeler (Ncosθ=mgN \cos\theta = mg). Bu durumda normal kuvvetin büyüklüğü ağırlıktan büyüktür (N>mgN > mg). Güvenli dönme sürati ise v=rgtanθv = \sqrt{rg \tan\theta} olup otomobilin kütlesine bağlı değildir. Dolayısıyla birinci ve ikinci yargılar doğru, üçüncü yargı yanlıştır.

Step-by-Step Solution

1
Otomobile etki eden kuvvetleri belirleme ve kuvvet analizi yapma.
Otomobile etki eden gerçek fiziksel kuvvetler, yerçekimi kuvveti (mgmg, aşağı doğru) ve yolun otomobile uyguladığı dik normal tepki kuvvetidir (NN, eğimli yola dik). Fiziksel bir kuvvet olmayan merkezkaç kuvveti gösterilmez.
Doğru bir dinamik analizi yapabilmek için cisim üzerindeki gerçek kuvvetlerin net olarak ortaya konulması gerekir.
2
Düşey doğrultudaki kuvvet dengesini inceleme.
Otomobil düşey doğrultuda ivmelenmediği için düşey kuvvetlerin bileşkesi sıfırdır. Normal tepki kuvvetinin düşey bileşeni olan NcosθN \cos\theta, yerçekimi kuvvetini dengeler: Ncosθ=mg    N=mgcosθN \cos\theta = mg \implies N = \frac{mg}{\cos\theta}. Eğim açısı sıfırdan büyük (0<θ<900 < \theta < 90^\circ) olduğu için cosθ<1\cos\theta < 1 olur ve buradan N>mgN > mg sonucu çıkar.
Yatay yörüngede hareket eden aracın düşeyde dengede olması prensibini kullanarak normal kuvvetin ağırlıkla olan ilişkisini saptamak için.
3
Yatay doğrultudaki net kuvveti yazarak güvenli sürati hesaplama.
Yatay doğrultudaki net kuvvet, dairesel hareketin merkezine doğru yönelmiş olan merkezcil kuvvettir. Bu kuvvet normal kuvvetin yatay bileşeni olan NsinθN \sin\theta ile sağlanır: Nsinθ=mv2rN \sin\theta = \frac{mv^2}{r}. NN yerine birinci adımdaki karşılığı yazıldığında, mgtanθ=mv2r    v=rgtanθmg \tan\theta = \frac{mv^2}{r} \implies v = \sqrt{rg \tan\theta} elde edilir. Bu ifadeye göre güvenli sürat kütleye bağlı değildir.
Yatay dairesel yörüngedeki çembersel hareketin dinamik denklemini kurarak güvenli süratin kütleye olan bağımlılığını belirlemek için.

Key Concept

Eğimli virajda çembersel hareket yapan cismin net kuvvet (merkezcil kuvvet) ve normal kuvvet bileşenlerinin analizi.
Question 49Question

Kütleleri MM, yarıçapları RR olan homojen içi boş bir silindir ile homojen içi dolu bir silindir, yatay bir düzlemde kaymadan dönerek öteleme hareketi yapmaktadır. Silindirlerin kütle merkezlerinin çizgisel hız büyüklükleri birbirine eşittir.

Buna göre, bu silindirlerin hareketleriyle ilgili;

I. İçi boş silindirin dönme kinetik enerjisi, içi dolu silindirin dönme kinetik enerjisinin 22 katıdır.
II. İçi boş silindirin toplam kinetik enerjisi, içi dolu silindirin toplam kinetik enerjisinden büyüktür.
III. Silindirlerin kütle merkezlerine göre açısal momentumlarının büyüklükleri birbirine eşittir.

yargılarından hangileri doğrudur?
(İçi boş silindirin eylemsizlik momenti Ibos¸=MR2I_{\text{boş}} = MR^2, içi dolu silindirin eylemsizlik momenti Idolu=12MR2I_{\text{dolu}} = \frac{1}{2}MR^2’dir.)

Show answer & explanation

Answer: I ve II

Answer

I ve II
Aynı çizgisel hızla kaymadan dönen silindirlerin açısal hızları da eşittir. Eylemsizlik momenti daha büyük olan içi boş silindirin dönme kinetik enerjisi ve buna bağlı olarak toplam kinetik enerjisi daha büyüktür. Bu nedenle 'I ve II' yargıları doğrudur.

Step-by-Step Solution

1
Dönme kinetik enerjilerini karşılaştırma
İçi boş silindirin dönme kinetik enerjisi, içi dolu silindirin dönme kinetik enerjisinin 22 katıdır (Birinci öncül doğrudur).
Silindirlerin açısal hızları ω=vR\omega = \frac{v}{R} olup eşittir. Dönme kinetik enerjisi formülü Ed=12Iω2E_d = \frac{1}{2}I\omega^2 kullanıldığında, içi boş silindir için Ed,bos¸=12MR2ω2=12Mv2E_{d,\text{boş}} = \frac{1}{2}MR^2\omega^2 = \frac{1}{2}Mv^2 ve içi dolu silindir için Ed,dolu=14MR2ω2=14Mv2E_{d,\text{dolu}} = \frac{1}{4}MR^2\omega^2 = \frac{1}{4}Mv^2 elde edilir.
2
Toplam kinetik enerjileri karşılaştırma
İçi boş silindirin toplam kinetik enerjisi, içi dolu silindirin toplam kinetik enerjisinden büyüktür (İkinci öncül doğrudur).
Toplam kinetik enerji, öteleme (Eo=12Mv2E_o = \frac{1}{2}Mv^2) ve dönme kinetik enerjilerinin toplamıdır. İçi boş silindirin toplam enerjisi Etop,bos¸=12Mv2+12Mv2=Mv2E_{\text{top,boş}} = \frac{1}{2}Mv^2 + \frac{1}{2}Mv^2 = Mv^2 iken içi dolu silindirin toplam enerjisi Etop,dolu=12Mv2+14Mv2=34Mv2E_{\text{top,dolu}} = \frac{1}{2}Mv^2 + \frac{1}{4}Mv^2 = \frac{3}{4}Mv^2 olur.
3
Kütle merkezine göre açısal momentumları karşılaştırma
Silindirlerin kütle merkezlerine göre açısal momentumları eşit değildir (Üçüncü öncül yanlıştır).
Açısal momentum L=IωL = I\omega bağıntısıyla bulunur. Silindirlerin açısal hızları eşit olsa da eylemsizlik momentleri farklı (Ibos¸=2IdoluI_{\text{boş}} = 2I_{\text{dolu}}) olduğu için açısal momentum büyüklükleri eşit olamaz (Lbos¸=2LdoluL_{\text{boş}} = 2L_{\text{dolu}}).

Key Concept

Kaymadan dönerek öteleme hareketi yapan cisimlerin toplam kinetik enerjisi, kütle merkezinin öteleme kinetik enerjisi ile dönme kinetik enerjisinin toplamıdır. Açısal momentum ise cismin eylemsizlik momenti ile açısal hızının çarpımına eşittir.
Question 50Question

Yatay bir düzlem üzerinde kaymadan dönerek öteleme hareketi yapan bir tekerleğin kütle merkezinin öteleme hızının büyüklüğü vv��dir. Tekerleğin en dış çeperi üzerindeki mm kütleli noktasal bir cismin, kütle merkeziyle aynı yatay doğrultuda bulunduğu andaki yere göre anlık kinetik enerjisi E1E_1, yalnızca öteleme hareketinden kaynaklanan kinetik enerjisi ise E2E_2’dir.

Buna göre, cismin bu andaki kinetik enerjilerinin oranı E1E2\frac{E_1}{E_2} kaçtır?

Show answer & explanation

Answer: 2

Answer

Anlık kinetik enerjinin öteleme kinetik enerjisine oranının 2 olduğunu belirten seçenek doğrudur.
Tekerlek kaymadan döndüğü için çeper üzerindeki noktanın merkezine göre dönme hızı ile öteleme hızı eşit büyüklüktedir (vv). Kütle merkezi ile aynı yatay hizadaki noktada bu iki hız bileşeni birbirine diktir. Pisagor teoreminden anlık hızın büyüklüğü vanlık=2vv_{\text{anlık}} = \sqrt{2}v olur. Kinetik enerji hızın karesiyle orantılı olduğundan, anlık kinetik enerji öteleme kinetik enerjisinin 2 katına eşit olur.

Step-by-Step Solution

1
Kütle merkezinin öteleme hızı ile çeperdeki noktanın dönme hızının büyüklükleri belirlenir.
Öteleme hızı vo¨t=vv_{\text{öt}} = v ve kaymadan dönme şartından dolayı çeper üzerindeki noktanın dönme hızı vdo¨n=vv_{\text{dön}} = v olur.
Kaymadan dönerek öteleme hareketinde en dış çeperdeki her noktanın merkeze göre dönme hızı, kütle merkezinin öteleme hızına eşittir.
2
Belirtilen konumda hız vektörlerinin yönleri belirlenerek anlık hız hesaplanır.
Yatay hizadaki nokta için öteleme hızı yatay, dönme hız�� ise düşey doğrultudadır. Aralarındaki açı 9090^{\circ} olduğundan anlık hızın büyüklüğü vanlık=v2+v2=2vv_{\text{anlık}} = \sqrt{v^2 + v^2} = \sqrt{2}v olarak bulunur.
Yere göre anlık hız, öteleme ve dönme hız vektörlerinin bileşkesidir.
3
Anlık kinetik enerji ile yalnızca öteleme hareketinden kaynaklanan kinetik enerjinin oranı hesaplanır.
E1=12m(2v)2=mv2E_1 = \frac{1}{2}m(\sqrt{2}v)^2 = mv^2 ve E2=12mv2E_2 = \frac{1}{2}mv^2 olduğundan E1E2=2\frac{E_1}{E_2} = 2 bulunur.
Kinetik enerji formülü olan E=12mv2E = \frac{1}{2}mv^2 ifadesinde hızların kareleri oranlanarak sonuca ulaşılır.

Key Concept

Kaymadan dönerek öteleme hareketinde anlık hız vektörlerinin yönelimi ve bu hızların bileşkesinin kinetik enerjiye etkisi.
Estimated Time:1m 30s
Question 51Question

Yatay bir yolda kaymadan dönerek öteleme hareketi yapan şekildeki silindirin kütle merkezinin öteleme hızının büyüklüğü vv'dir. Silindirin çeperi üzerindeki, kütle merkeziyle aynı yatay hizada ve hareket yönündeki ��n noktası PP olarak belirlenmiştir.

Buna göre, silindir üzerindeki PP noktasının yere göre anlık hızının büyüklüğü kaç vv'dir?

Show answer & explanation

Answer: 2\sqrt{2}

Answer

2\sqrt{2}
Ön noktadaki yatay öteleme hız vektörü (vv) ile teğetsel dönme hız vektörü (vv) birbirine diktir. Bu iki vektörün toplamı Pythagoras teoreminden 2v\sqrt{2}v olarak bulunur.

Step-by-Step Solution

1
Noktanın öteleme ve dönme hız vektörlerinin belirlenmesi
Öteleme hız vektörü sağa doğru vv, dönme hız vektörü ise aşağı doğru vv büyüklüğündedir.
Kaymadan dönerek öteleme hareketinde çeper üzerindeki her noktanın öteleme ve dönme hız büyüklükleri eşittir.
2
Vektörlerin bileşkesinin Pythagoras teoremi ile hesaplanması
vyer=v2+v2=2vv_\text{yer} = \sqrt{v^2 + v^2} = \sqrt{2}v
Yatay öteleme hızı ile düşey dönme hızı birbirine dik olduğundan bileşke hız hipotenüs formülü ile hesaplanır.

Key Concept

Kaymadan dönerek öteleme hareketinde anlık hız vektörlerinin bileşkesi
Estimated Time:1m 30s
Question 52Question

Kaymadan yuvarlanan içi dolu homojen bir silindirin (eylemsizlik momenti I=12MR2I = \frac{1}{2}MR^2) sahip olduğu dönme kinetik enerjisi, öteleme kinetik enerjisinin yarısına eşittir.

Show answer & explanation

Answer: True

Answer

Dönme kinetik enerjisi, öteleme kinetik enerjisinin yarısına eşittir.
Dolu homojen bir silindirin dönme kinetik enerjisi Edo¨n=14Mv2E_{\text{dön}} = \frac{1}{4}Mv^2 iken, öteleme kinetik enerjisi Eo¨t=12Mv2E_{\text{öt}} = \frac{1}{2}Mv^2 şeklindedir. Dolayısıyla dönme kinetik enerjisinin öteleme kinetik enerjisine oranı 12\frac{1}{2}'dir.

Step-by-Step Solution

1
Öteleme kinetik enerjisi formülünün yazılması
Eo¨t=12Mv2E_{\text{öt}} = \frac{1}{2}Mv^2
Öteleme hareketi yapan bir cismin kinetik enerjisini kütle ve çizgisel hız cinsinden belirlemek için.
2
Dönme kinetik enerjisi formülünün yazılması ve eylemsizlik momentinin yerine konulması
Edo¨n=12Iω2=12(12MR2)ω2E_{\text{dön}} = \frac{1}{2}I\omega^2 = \frac{1}{2}\left(\frac{1}{2}MR^2\right)\omega^2
Cismin dönme hareketinden kaynaklanan enerjiyi eylemsizlik momenti ve açısal hız cinsinden ifade etmek için.
3
Kaymadan yuvarlanma koşulunun (v=ωRv = \omega R) kullanılarak dönme kinetik enerjisinin çizgisel hız cinsinden ifade edilmesi
Edo¨n=14Mv2E_{\text{dön}} = \frac{1}{4}Mv^2
Dönme kinetik enerjisini, öteleme kinetik enerjisi ile doğrudan karşılaştırabilmek amacıyla çizgisel hız (vv) cinsinden yazmak için.
4
Dönme kinetik enerjisinin öteleme kinetik enerjisine oranının bulunması
Edo¨nEo¨t=14Mv212Mv2=12\frac{E_{\text{dön}}}{E_{\text{öt}}} = \frac{\frac{1}{4}Mv^2}{\frac{1}{2}Mv^2} = \frac{1}{2}
İfadenin doğruluğunu teyit etmek için iki enerji türünü oranlamak.

Key Concept

Dönerek öteleme hareketinde dönme ve öteleme kinetik enerjilerinin hesaplanması ve oranlanması
Question 53Question

Kütlesi MM, boyu LL olan homojen ve düzgün bir çubuğun uçlarına kütlesi mm olan iki adet noktasal parçacık yapıştırılmıştır. Sistem, çubuğun tam ortasından geçen ve çubuğa dik olan sabit bir eksen etrafında dönmektedir.

Noktasal parçacıklar, çubuğun uçlarından sökülerek çubuğun orta noktası ile uçlarının tam ortasına (dönme eksenine L4\frac{L}{4} uzaklıktaki noktalara) yerleştiriliyor.

**Bu işlem sonucunda sistemin dönme eksenine göre eylemsizlik momenti yarıya indiğine göre, çubuğun kütlesinin parçacıklardan birinin kütlesine oranı (Mm\frac{M}{m}) kaçtır?**

(Çubuğun merkezinden geçen eksene göre eylemsizlik momenti Ic¸ubuk=112ML2I_{\text{çubuk}} = \frac{1}{12}ML^2 formülüyle hesaplanır. Noktasal parçacıkların eylemsizlik momenti Iparc¸acık=mr2I_{\text{parçacık}} = m r^2 alınacaktır.)

Show answer & explanation

Answer: 33

Answer

Çubuğun kütlesinin bir parçacığın kütlesine oranı 3'tür.
Doğru cevap, çubuğun kütlesinin bir parçacığın kütlesine oranının 3 olduğunu belirten seçenektir. Çubuğun eylemsizlik momenti Ic¸ubuk=112ML2I_{\text{çubuk}} = \frac{1}{12}ML^2 olup sabittir. İlk durumda dönme eksenine L/2L/2 uzaklıkta olan iki parçacığın toplam eylemsizlik momenti 2×m(L2)2=12mL22 \times m \left(\frac{L}{2}\right)^2 = \frac{1}{2}mL^2 olur. İlk durumdaki toplam eylemsizlik momenti I1=112ML2+12mL2I_1 = \frac{1}{12}ML^2 + \frac{1}{2}mL^2 şeklindedir. İkinci durumda parçacıklar eksene L/4L/4 uzaklığa getirildiğinde toplam eylemsizlik momentleri 2×m(L4)2=18mL22 \times m \left(\frac{L}{4}\right)^2 = \frac{1}{8}mL^2 olur. İkinci durumdaki toplam eylemsizlik momenti ise I2=112ML2+18mL2I_2 = \frac{1}{12}ML^2 + \frac{1}{8}mL^2 olur. I2=12I1I_2 = \frac{1}{2}I_1 eşitliğinden M12+m8=M24+m4\frac{M}{12} + \frac{m}{8} = \frac{M}{24} + \frac{m}{4} denklemi elde edilir. Bu denklem çözüldüğünde M24=m8\frac{M}{24} = \frac{m}{8} ve buradan Mm=3\frac{M}{m} = 3 bulunur.

Step-by-Step Solution

1
İlk durumdaki toplam eylemsizlik momentini yazın.
I1=112ML2+2×m(L2)2=(M12+m2)L2I_1 = \frac{1}{12}ML^2 + 2 \times m\left(\frac{L}{2}\right)^2 = \left(\frac{M}{12} + \frac{m}{2}\right)L^2
Eylemsizlik momenti skaler bir büyüklük olduğundan, çubuğun ve uçlarındaki iki noktasal parçacığ��n eylemsizlik momentleri doğrudan toplanır. Parçacıklar uçlarda olduğundan dönme eksenine olan uzaklıkları L/2L/2 kadardır.
2
İkinci durumdaki toplam eylemsizlik momentini yazın.
I2=112ML2+2×m(L4)2=(M12+m8)L2I_2 = \frac{1}{12}ML^2 + 2 \times m\left(\frac{L}{4}\right)^2 = \left(\frac{M}{12} + \frac{m}{8}\right)L^2
İkinci durumda çubuk sabit kalırken parçacıklar dönme ekseninden L/4L/4 uzaklıktaki noktalara getirilir, bu yüzden parçacıkların yeni eylemsizlik momentleri hesaplanır.
3
Eylemsizlik momentinin yarıya inmesi koşulunu kullanarak denklem kurun ve çözün.
I2=12I1    M12+m8=12(M12+m2)    M24=m8    Mm=3I_2 = \frac{1}{2}I_1 \implies \frac{M}{12} + \frac{m}{8} = \frac{1}{2}\left(\frac{M}{12} + \frac{m}{2}\right) \implies \frac{M}{24} = \frac{m}{8} \implies \frac{M}{m} = 3
Soruda belirtilen eylemsizlik momentinin yarıya düşmesi ifadesi matematiksel olarak eşitlenerek çubuğun kütlesi MM ile parçacık kütlesi mm arasındaki ilişki elde edilir.

Key Concept

Eylemsizlik momenti, dönen bir cismin dönme hareketindeki değişime karşı gösterdiği dirençtir ve kütle ile kütlenin dönme eksenine olan uzaklığının karesinin çarpımına (mr2m r^2) bağlıdır. Birden fazla cisimden oluşan sistemlerde toplam eylemsizlik momenti, her bir parçanın eylemsizlik momentlerinin skaler toplamına eşittir.
Question 54Question

Noktasal cisimlerin eylemsizlik momentlerinin bağlı olduğu değişkenleri analiz etmek isteyen bir öğrenci, bazı işlemler gerçekleştirmektedir. Sol sütunda verilen fiziksel işlemleri, sağ sütunda verilen ve bu işlemler sonucunda cismin eylemsizlik momentinde meydana gelen değişimlerle eşleştiriniz.

Click a left item, then click its matching right item

Items

Noktasal bir cismin dönme eksenine olan dik uzaklığı sabit tutulup kütlesi iki katına çıkarıldığında eylemsizlik momentinin değişimi
Noktasal bir cismin kütlesi sabit tutulup dönme eksenine olan dik uzaklığı iki katına çıkarıldığında eylemsizlik momentinin değişimi
Noktasal bir cismin kütlesi ve dönme eksenine olan uzaklığı sabit tutulup açısal hızı iki katına çıkarıldığında eylemsizlik momentinin değişimi

Matches

Show answer & explanation

Answer

Birinci işlem eylemsizlik momentinin iki katına çıkmasıyla, ikinci işlem dört katına çıkmasıyla, üçüncü işlem ise değişmemesiyle eşleşir.
Doğru eşleştirmede birinci işlem eylemsizlik momentinin iki katına çıkmasıyla, ikinci işlem dört katına çıkmasıyla, üçüncü işlem ise değişmemesiyle eşleşir. Çünkü eylemsizlik momenti kütle ile doğru, uzaklığın karesi ile doğru orantılıdır ve açısal hızdan bağımsızdır.

Step-by-Step Solution

1
Eylemsizlik momentinin tanımını ve formülünü hatırlayınız.
Noktasal bir cismin eylemsizlik momenti I=mr2I = m \cdot r^2 formülüyle hesaplanır. Burada mm kütle, rr ise dönme eksenine olan dik uzaklıktır.
Yapılan işlemlerin eylemsizlik momentini nasıl etkilediğini belirlemek için matematiksel bağıntıyı bilmek gerekir.
2
Her bir işlemin değişkenler üzerindeki etkisini formüle uygulayarak analiz ediniz.
Birinci işlemde mm iki katına çıktığı için II da iki katına çıkar. İkinci işlemde rr iki katına çıktığı için r2r^2 teriminden dolayı II dört katına çıkar. Üçüncü işlemde açısal hızın değişmesi eylemsizlik momentini etkilemez.
Her bir işlemin eylemsizlik momenti üzerindeki sayısal ve fiziksel etkisini belirlemek için.
3
Bulunan teorik sonuçları sağ sütundaki seçeneklerle eşleştiriniz.
Birinci durum 'İki katına çıkar.' ifadesiyle, ikinci durum 'Dört katına çıkar.' ifadesiyle, üçüncü durum ise 'Değişmez.' ifadesiyle eşleşir.
Soru kökündeki eşleştirme işlemini tamamlamak için.

Key Concept

Eylemsizlik momenti dönen cisimlerin eylemsizliğidir; noktasal bir cisim için kütle ile dönme eksenine olan dik uzaklığın karesinin çarpımına eşittir ve cismin dönme hızından bağımsızdır.
Question 55Question

Boyu LL, kütlesi MM olan homojen, ince ve düzgün bir tel, tam orta noktasından bükülerek birbirine dik iki eşit kola sahip L şeklinde bir çerçeve haline getiriliyor.

Bu çerçeve, aşağıdaki eksenler etrafında çerçeve düzlemine dik olacak şekilde döndürüldüğünde eylemsizlik momentleri sırasıyla I1I_1, I2I_2 ve I3I_3 olmaktadır:
- I1I_1: Çerçevenin büküm noktasından (köşesinden) geçen eksene göre eylemsizlik momenti,
- I2I_2: Çerçevenin kütle merkezinden geçen eksene göre eylemsizlik momenti,
- I3I_3: Çerçevenin kollarından birinin orta noktasından geçen eksene göre eylemsizlik momenti.

Buna göre; I1I_1, I2I_2 ve I3I_3 arasındaki büyüklük ilişkisi aşağıdakilerin hangisinde doğru verilmiştir?

Show answer & explanation

Answer: I1=I3>I2I_1 = I_3 > I_2

Answer

Eylemsizlik momentleri arasındaki büyüklük ilişkisi I1=I3>I2I_1 = I_3 > I_2 şeklindedir.
Köşe noktasından geçen Eksen 1 ve kolun orta noktasından geçen Eksen 3, sistemin kütle merkezine eşit uzaklıktadır. Paralel eksen teoremi (I=IKM+Md2I = I_{KM} + M d^2) uyarınca, kütle merkezine eşit uzaklıktaki paralel eksenlerin eylemsizlik momentleri birbirine eşittir (I1=I3I_1 = I_3). Ayrıca, kütle merkezinden geçen eksene göre eylemsizlik momenti (I2I_2) her zaman en küçük değeri aldığından, I1=I3>I2I_1 = I_3 > I_2 ilişkisi geçerlidir.

Step-by-Step Solution

1
L-şeklindeki çerçevenin kütle merkezinin koordinatlarını belirleyin.
Büküm noktasını (köşeyi) başlangıç noktası (0,0)(0,0) olarak kabul edersek, her biri M/2M/2 kütleli ve L/2L/2 uzunluklu kolların kütle merkezleri sırasıyla (L/4,0)(L/4, 0) ve (0,L/4)(0, L/4) noktalarındadır. Sistemin kütle merkezi, bu iki noktanın tam ortası olan (L/8,L/8)(L/8, L/8) noktasıdır.
Paralel eksen teoremini uygulayabilmek için öncelikle sistemin kütle merkezinin konumunu bulmamız gerekir.
2
Eksen 1 (büküm noktası) ve Eksen 3'ün (kolun orta noktası) kütle merkezine olan uzaklıklarını hesaplayın.
Eksen 1'in (0,0)(0,0) kütle merkezine (L/8,L/8)(L/8, L/8) uzaklığının karesi: d12=(L/8)2+(L/8)2=L232d_1^2 = (L/8)^2 + (L/8)^2 = \frac{L^2}{32} olur. Eksen 3'ün (L/4,0)(L/4, 0) kütle merkezine uzaklığının karesi ise: d32=(L/4L/8)2+(0L/8)2=(L/8)2+(L/8)2=L232d_3^2 = (L/4 - L/8)^2 + (0 - L/8)^2 = (L/8)^2 + (L/8)^2 = \frac{L^2}{32} olur. Buradan d1=d3d_1 = d_3 sonucuna ulaşılır.
Paralel eksen teoreminde kullanılacak uzaklık parametrelerini belirlemek için bu hesaplama gereklidir.
3
Paralel eksen teoremini kullanarak eylemsizlik momentlerini karşılaştırın.
Kütle merkezinden geçen eksene paralel herhangi bir eksene göre eylemsizlik momenti I=IKM+Md2I = I_{KM} + M d^2 ile verilir. Burada IKM=I2I_{KM} = I_2'dir. d1=d3d_1 = d_3 olduğundan, I1=I2+Md12=I2+Md32=I3I_1 = I_2 + M d_1^2 = I_2 + M d_3^2 = I_3 eşitliği elde edilir.
Aynı uzaklıktaki paralel eksenlerin eylemsizlik momentlerinin eşit olduğunu kanıtlamak için.
4
Kütle merkezinden geçen eksene göre eylemsizlik momentinin büyüklüğünü diğerleriyle karşılaştırın.
Paralel eksen teoremi gereği, bir cismin kütle merkezinden geçen eksene göre eylemsizlik momenti I2I_2 (yani IKMI_{KM}), tüm paralel eksenler içindeki en küçük eylemsizlik momentidir (d=0d = 0 durumu). Dolayısıyla I1=I3>I2I_1 = I_3 > I_2 ilişkisi bulunur.
Sistemin kütle merkezindeki eylemsizlik momentinin her zaman en küçük değerde olduğunu göstermek için.

Key Concept

Paralel eksen teoremi ve kütle dağılımının eylemsizlik momentine etkisi
Estimated Time:3m 0s
Question 56Question

Sürtünmelerin ihmal edildiği yatay bir buz pistinde, düşey bir eksen etrafında kolları açık olarak dönen bir buz patencisi, kollarını vücuduna doğru çekmektedir. Bu hareket esnasında patencinin eylemsizlik momenti azalmaktadır.

Buna göre, patencinin kollarını çekmesi sürecinde açısal momentumunun büyüklüğü (LL) ve açısal hızının büyüklüğü (ω\omega) ilk durumuna göre nasıl değişir?

Show answer & explanation

Answer: A��ısal momentumu değişmez, açısal hızı artar.

Answer

Açısal momentumu değişmez, açısal hızı artar.
Sürtünmesiz ortamda kendi ekseni etrafında dönmekte olan patenciye etki eden net dış tork sıfır olduğu için patencinin açısal momentumu korunur ve büyüklüğü değişmez. Açısal momentumun büyüklüğü L=IωL = I \cdot \omega formülü ile verilir. Patenci kollarını vücuduna doğru çektiğinde eylemsizlik momenti (II) azalır. Açısal momentumun büyüklüğünün sabit kalabilmesi için patencinin açısal hızının büyüklüğü (ω\omega) artmalıdır. Bu nedenle açısal momentumun değişmediği, açısal hızın ise arttığı durum doğrudur.

Step-by-Step Solution

1
Dış tork analizinin yapılması
Sürtünmeler ihmal edildiği için patenciye dönme ekseninde etki eden net dış tork sıfırdır (τnet=0\tau_{net} = 0).
Açısal momentumun korunup korunmadığını belirlemek için sisteme etki eden net dış torkun incelenmesi gerekir.
2
Açısal momentumun korunumu ilkesinin uygulanması
Net dış tork sıfır olduğu için patencinin açısal momentumunun büyüklüğü (LL) değişmez (Lilk=LsonL_{ilk} = L_{son}).
Bir sisteme etki eden net dış tork sıfır ise sistemin açısal momentumu korunur.
3
Açısal momentum formülü üzerinden açısal hız değişiminin bulunması
Açısal momentum L=IωL = I \cdot \omega bağıntısıyla ifade edilir. Açısal momentum (LL) sabitken patencinin eylemsizlik momenti (II) azaldığı için açısal hızı (ω\omega) artar.
Açısal momentum ile eylemsizlik momenti ve açısal hız arasındaki ilişkiyi kurarak eylemsizlik momentindeki değişimin açısal hıza etkisini belirlemek gerekir.

Key Concept

Bir sisteme etki eden net dış tork sıfır olduğunda sistemin açısal momentumu korunur. Açısal momentum korunduğunda (L=IωL = I \cdot \omega), eylemsizlik momentindeki (II) azalış açısal hızın (ω\omega) artmasına neden olur.
Estimated Time:1m 0s
Question 57Question

Dönme hareketi yapan cisimlerin eylemsizlik momentleri, kütlelerine ve kütlelerinin dönme eksenine olan uzaklık dağılımına bağlıdır. Aşağıda sol sütunda eylemsizlik momentini etkileyen bazı fiziksel değişiklikler, sağ sütunda ise bu değişikliklerin sistemin eylemsizlik momenti üzerindeki etkileri verilmiştir.

Buna göre, sol sütundaki olaylar ile sağ sütundaki etkileri doğru şekilde eşleştiriniz.

(Çubuğun kütle merkezinden geçen dik eksene göre eylemsizlik momenti Ikm=112ML2I_{\text{km}} = \frac{1}{12}ML^2, ucundan geçen dik eksene göre eylemsizlik momenti Iuc¸=13ML2I_{\text{uç}} = \frac{1}{3}ML^2; homojen diskin merkezinden geçen dik eksene göre eylemsizlik momenti Idisk=12MR2I_{\text{disk}} = \frac{1}{2}MR^2 şeklindedir.)

Click a left item, then click its matching right item

Items

Kendi ekseni etrafında dönen bir buz patencisinin açık olan kollarını vücuduna doğru çekerek kapatması
Boyu LL, kütlesi MM olan homojen bir çubuğun uç noktasından geçen dik eksen yerine, kütle merkezinden geçen dik eksen etrafında döndürülmesi
Kütlesi MM, yarıçapı RR olan homojen bir diskin kütlesi sabit tutulup yarıçapının 2R2R değerine çıkarılması

Matches

Show answer & explanation

Answer

Buz patencisinin kollarını kapatması eylemsizlik momentinin niteliksel olarak azalmasıyla; çubuğun dönme ekseninin uçtan kütle merkezine kaydırılması eylemsizlik momentinin ilk değerinin dörtte birine düşmesiyle; diskin yarıçapının iki katına çıkarılması ise eylemsizlik momentinin ilk değerinin 4 katına çıkmasıyla eşleşir.
Buz patencisi kollarını göğsüne çektiğinde kütlesini dönme eksenine yaklaştırarak eylemsizlik momentini niteliksel olarak azaltır. Çubuğun uç noktası yerine kütle merkezinden geçen eksene göre döndürülmesi, eylemsizlik momentini I=13ML2I = \frac{1}{3}ML^2 değerinden I=112ML2I = \frac{1}{12}ML^2 değerine indirerek ilk değerinin dörtte birine düşürür. Diskin yarıçapının iki katına çıkarılması ise eylemsizlik momentini yarıçapın karesiyle orantılı olarak 4 katına çıkarır.

Step-by-Step Solution

1
Buz patencisinin durumunu analiz etme
Buz patencisi kollarını kapattığında, vücudunun dış kısımlarındaki kütle elemanları dönme eksenine yaklaşır. I=mr2I = \sum m r^2 genel tanımına göre ortalama dönme yarıçapı rr azaldığından, eylemsizlik momenti niteliksel olarak azalır.
Kolların kapatılmasının kütle dağılımı üzerindeki geometrik etkisini belirlemek için.
2
Çubuğun dönme ekseninin değişmesinin etkisini hesaplama
Başlangıçtaki eylemsizlik momenti I1=13ML2I_1 = \frac{1}{3}ML^2, son durumdaki eylemsizlik momenti ise I2=112ML2I_2 = \frac{1}{12}ML^2 olur. Oranlandığında I2I1=1/121/3=14\frac{I_2}{I_1} = \frac{1/12}{1/3} = \frac{1}{4} elde edilir.
Çubuğun farklı iki eksene göre verilen eylemsizlik momenti formüllerini kullanarak değişim oranını belirlemek için.
3
Diskin yarıçapının değiştirilmesinin etkisini hesaplama
Başlangıçtaki eylemsizlik momenti I1=12MR2I_1 = \frac{1}{2}MR^2 iken yarıçap 2R2R yapıldığında I2=12M(2R)2=2MR2I_2 = \frac{1}{2}M(2R)^2 = 2MR^2 olur. Bu durumda I2I1=2MR212MR2=4\frac{I_2}{I_1} = \frac{2MR^2}{\frac{1}{2}MR^2} = 4 bulunur.
Yarıçap değişiminin diskin eylemsizlik momenti üzerindeki karesel etkisini hesaplamak için.

Key Concept

Eylemsizlik momenti, dönen bir cismin kütlesine ve bu kütlenin dönme eksenine olan dik uzaklığının karesinin dağılımına (Imr2I \propto m r^2) bağlıdır.
Question 58Question

Eylemsizlik momenti, dönme hareketi yapan cisimlerin dönme ivmesine karşı gösterdiği direncin bir ölçüsüdür. Aşağıda verilen fiziksel durumlar ile bu durumların cisimlerin eylemsizlik momenti (II) üzerindeki etkilerini doğru şekilde eşleştiriniz.

Click a left item, then click its matching right item

Items

Kütlesi MM, boyu LL olan homojen bir çubuğun dönme ekseninin, çubuğun uç noktasından kütle merkezine taşınması
Aynı kütle ve yarıçapa sahip içi dolu homojen disk ile ince çemberin geometrik merkezlerinden geçen eksen etrafındaki eylemsizlik momentlerinin karşılaştırılması
Düşey eksen etrafında dönen bir buz patencisinin, kollarını vücuduna doğru çekerek dönme hareketini sürdürmesi
Dönme ekseni etrafında dolanan noktasal bir cismin, kütlesi sabit tutularak dönme eksenine olan dik uzaklığının iki katına çıkarılması

Matches

Show answer & explanation

Answer

Çubuğun ekseninin ortasına taşınması eylemsizlik momentini ilk değerinin dörtte birine indirir; disk ile çember karşılaştırıldığında diskin eylemsizlik momenti kütle dağılımı nedeniyle daha küçüktür; buz patencisinin kollarını kapatması eylemsizlik momentini azaltır; noktasal cismin uzaklığının iki kat��na çıkması eylemsizlik momentini dört katına çıkarır.
Eşleştirme, eylemsizlik momentinin bağlı olduğu değişkenler (kütle, kütle dağılımı ve dönme eksenine olan dik uzaklığın karesi) dikkate alınarak yapılmıştır. Çubuğun uçtan ortaya taşınması eylemsizlik momentini dörtte birine düşürür. Disk kütlesini merkeze daha yakın barındırdığı için çembere göre daha küçük eylemsizlik momentine sahiptir. Dönen sporcunun kollarını kapatması kütle dağılımını eksene yaklaştırarak eylemsizlik momentini azaltır. Noktasal cismin dik uzaklığının iki katına çıkması ise eylemsizlik momentini dört katına çıkarır.

Step-by-Step Solution

1
Çubuğun dönme eksenine göre eylemsizlik momentlerini karşılaştırma
Çubuğun uç noktasına göre eylemsizlik momenti Iuc¸=13ML2I_{\text{uç}} = \frac{1}{3}ML^2 ve kütle merkezine göre eylemsizlik momenti Iorta=112ML2I_{\text{orta}} = \frac{1}{12}ML^2 formülleriyle hesaplanır. Ekseni ortaya taşımak eylemsizlik momentini 1/121/3=14\frac{1/12}{1/3} = \frac{1}{4} katına indirir.
Çubuğun kütlesinin dönme eksenine göre dağılımındaki değişimin eylemsizlik momentine nicel etkisini belirlemek.
2
Disk ve çemberin kütle dağılımlarını analiz etme
Diskin kütlesi dönme eksenine daha yakın bölgelerde de bulunurken, çemberin tüm kütlesi en dış yarıçapta (RR) toplanmıştır. Bu yüzden diskin eylemsizlik momenti (Idisk=12MR2I_{\text{disk}} = \frac{1}{2}MR^2), çemberin eylemsizlik momentinden (Ic¸ember=MR2I_{\text{çember}} = MR^2) daha küçüktür.
Geometrik şekillerdeki kütle dağılımının eylemsizlik momentine etkisini kavramsal olarak açıklamak.
3
Buz patencisinin kollarını kapatması durumunu inceleme
Kolların kapatılmasıyla dönen sistemdeki bazı kütle parçaları dönme eksenine yaklaşır. I=miri2I = \sum m_i r_i^2 ifadesine göre kütlelerin eksene yaklaşması eylemsizlik momentini azaltır.
Gerçek hayat senaryolarında kütle dağılımı değişikliğinin eylemsizlik momentine etkisini analiz etmek.
4
Noktasal cismin uzaklık değişiminin eylemsizlik momentine etkisini hesaplama
I=mr2I = m r^2 formülüne göre uzaklık rr değerinden 2r2r değerine çıkarıldığında I=m(2r)2=4mr2=4II' = m (2r)^2 = 4mr^2 = 4I elde edilir.
Noktasal kütlenin eylemsizlik momentinin uzaklığın karesiyle olan ilişkisini göstermek.

Key Concept

Eylemsizlik Momenti
Estimated Time:2m 0s
Question 59Question

Kütlesi MM, yarıçapı RR olan homojen, ince bir çemberin merkezinden geçen ve çember düzlemine dik eksene göre eylemsizlik momenti I=MR2I = M R^2 olarak tanımlanmıştır.

Buna göre, sol sütundaki fiziksel işlemleri, sağ sütundaki eylemsizlik momentinde meydana gelen değişimlerle doğru bir şekilde eşleştiriniz.

Click a left item, then click its matching right item

Items

Kütlesi MM, yarıçapı RR olan çemberin kütlesinin iki katına çıkarılıp yarıçapının yarıya düşürülmesi (dönme ekseni yine merkezden geçen ve düzleme dik olan eksendir).
Çemberin yarısının kesilip atılması ve kalan yarım çemberin dönme ekseninin, çemberin kendi düzleminde bulunan ve merkezden geçen bir çapa kaydırılması.
Çemberin kütle ve yarıçapı sabit tutularak, dönme ekseninin çember düzlemine dik kalacak şekilde merkezden çember üzerindeki bir noktaya kaydırılması.
Çemberin kütlesinin dörtte birinin eritilerek merkezdeki dönme ekseni üzerine noktasal olarak toplanması (kalan kütle çember üzerindedir).

Matches

Show answer & explanation

Answer

Sol sütundaki fiziksel işlemler sırasıyla sağ sütundaki eylemsizlik momenti değişimleriyle şu şekilde eşleşir: 1-I/2, 2-I/4, 3-2I, 4-3I/4.
Her bir eşleşme, eylemsizlik momentinin temel tanımı (I=mr2I = \sum m r^2), paralel eksen teoremi ve dik eksenler teoremi kullanılarak doğrulanabilir. Birinci işlemde yarıçapın karesiyle olan değişim kütle artışını domine eder ve eylemsizlik momenti yarıya düşer. İkinci işlemde hem kütle yarıya iner hem de düzlemsel çap eksenine geçişten ötürü eylemsizlik momenti yarıya iner, toplamda dörtte birine düşer. Üçüncü işlemde paralel eksen teoremi gereği eylemsizlik momenti ilk değerinin iki katına çıkar. Dördüncü işlemde dönme eksenine yerleştirilen kütlenin katkısı sıfır olduğundan, eylemsizlik momenti sadece çemberde kalan kütle ile orantılı olarak dörtte üçüne iner.

Step-by-Step Solution

1
İlk durumdaki eylemsizlik momentinin kütle ve yarıçap cinsinden tanımını yapmak.
I=MR2I = M R^2 olarak belirlenir.
Sistemde yapılacak değişikliklerin eylemsizlik momentine oranını bulmak için referans değerdir.
2
Birinci durum için yeni eylemsizlik momentini kütle ve yarıçap değişimlerine g��re hesaplamak.
I1=(2M)(R/2)2=2MR24=12MR2=I2I_1 = (2M) \cdot (R/2)^2 = 2M \cdot \frac{R^2}{4} = \frac{1}{2} M R^2 = \frac{I}{2} bulunur.
Kütlenin doğrusal, yarıçapın ise karesiyle orantılı olan etkisini görmek gerekir.
3
İkinci durum için hem kütle azalmasını hem de eksen değişimini dik eksenler teoremi ile birleştirmek.
Düzlemsel çember için Iz=Ix+IyI_z = I_x + I_y olup Ix=Iy=12IzI_x = I_y = \frac{1}{2} I_z yazılır. Yarım çemberin kütlesi M/2M/2 olduğundan çap eksenine göre eylemsizlik momenti I2=12(M2)R2=14MR2=I4I_2 = \frac{1}{2} \left(\frac{M}{2}\right) R^2 = \frac{1}{4} M R^2 = \frac{I}{4} bulunur.
Eksenin düzleme taşınması ve kütle kaybının ortak eylemsizlik etkisini hesaplamak amaçlanır.
4
Üçüncü durum için paralel eksen teoremini uygulamak.
I3=IKM+Md2I_3 = I_{\text{KM}} + M d^2 formülünden d=Rd = R alınarak I3=I+MR2=2II_3 = I + M R^2 = 2I bulunur.
Dönme ekseninin kütle merkezinden dışarıya doğru RR kadar paralel kaydırılmasının etkisini bulmaktır.
5
Dördüncü durum için eksene taşınan kütlenin katkısını ve çemberdeki kalan kütlenin katkısını toplamak.
I4=Ikalan+Imerkez=(34M)R2+(14M)(0)2=34II_4 = I_{\text{kalan}} + I_{\text{merkez}} = \left(\frac{3}{4} M\right) R^2 + \left(\frac{1}{4} M\right) (0)^2 = \frac{3}{4} I bulunur.
Kütlenin bir kısmının dönme eksenine taşınmasıyla oluşan yeni kütle dağılımını analiz etmektir.

Key Concept

Eylemsizlik momentinin kütle dağılımına, dönme ekseninin konumuna ve yönelimine bağlılığı
Question 60Question

Sürtünmesiz yatay bir masanın merkezindeki delikten geçen hafif ve esnemeyen bir ipe bağlı mm kütleli noktasal bir cisim, rr yarıçaplı yörüngede vv çizgisel süratiyle düzgün çembersel hareket yapmaktadır. İpin delikten masanın altına sarkan ucu düşey doğrultuda yavaşça aşağıya doğru çekilerek cismin yörünge yarıçapı r2\frac{r}{2} konumuna getirilmektedir.

Buna göre, bu süreçte cismin hareketiyle ilgili;

I. Açısal momentumunun yönü değişmez.
II. Çizgisel momentumunun büyüklüğü iki katına çıkar.
III. İpi çeken kuvvetin yaptığı iş, cismin son kinetik enerjisinin 34\frac{3}{4}'üne eşittir.

yargılarından hangileri doğrudur?

Show answer & explanation

Answer: I, II ve III

Answer

I, II ve III yargılarının tamamı doğrudur.
İpteki gerilme kuvveti dönme merkezinden geçtiği için tork oluşturmaz ve açısal momentumun yönü ile büyüklüğü korunur. Açısal momentumun korunması sebebiyle yarıçap yarıya indiğinde sürat iki katına çıkar, bu da çizgisel momentum büyüklüğünün iki katına çıkmasını sağlar. Kinetik enerji dört katına çıktığından, iş-enerji teoremine göre yapılan iş kinetik enerjideki değişime eşit olup son kinetik enerjinin dörtte üçüne karşılık gelir. Bu nedenle verilen üç yargı da doğrudur.

Step-by-Step Solution

1
Sisteme etki eden dış torku analiz etmek.
Cisme etki eden net dış tork sıfırdır, dolayısıyla açısal momentum (L\vec{L}) hem yön hem de büyüklük olarak korunur. Açısal momentum yatay düzleme dik olup yönü değişmez.
İpteki gerilme kuvveti her an dönme merkezinden (delikten) geçtiği için tork kolu sıfırdır (vecτ=r×T=0\\vec{\tau} = \vec{r} \times \vec{T} = 0).
2
Açısal momentumun korunumunu uygulayarak son çizgisel sürati belirlemek.
Son çizgisel sürat v2=2vv_2 = 2v olur.
İlk açısal momentum L1=mvrL_1 = m v r ve son açısal momentum L2=mv2r2L_2 = m v_2 \frac{r}{2} birbirine eşittir (L1=L2    v2=2vL_1 = L_2 \implies v_2 = 2v).
3
İlk ve son çizgisel momentum büyüklüklerini karşılaştırmak.
Son çizgisel momentum P2=2P1P_2 = 2 P_1 olur, yani çizgisel momentum büyüklüğü iki katına çıkar.
Çizgisel momentum büyüklüğü P=mvP = m v formülüyle bulunur. Kütle sabitken sürat iki katına çıktığı için momentum büyüklüğü de iki katına çıkar.
4
Yapılan işi ve bunun son kinetik enerjiyle ilişkisini hesaplamak.
Yapılan iş W=34E2W = \frac{3}{4} E_2 olur.
İlk kinetik enerji E1=12mv2E_1 = \frac{1}{2} m v^2 ve son kinetik enerji E2=12m(2v)2=4E1E_2 = \frac{1}{2} m (2v)^2 = 4 E_1 şeklindedir. İş-enerji teoremine göre yapılan iş kinetik enerjideki değişime eşittir (W=E2E1=3E1W = E_2 - E_1 = 3 E_1). E1=E24E_1 = \frac{E_2}{4} yazılırsa W=34E2W = \frac{3}{4} E_2 bulunur.

Key Concept

Merkezi kuvvetlerin etkisi altındaki sistemlerde net tork sıfır olduğu için açısal momentum korunur. Açısal momentumun korunumu çizgisel sürati değiştirirken, iş-enerji teoremi uyarınca sisteme dışarıdan enerji aktarılır.
Estimated Time:3m 0s
PreviousPage 3 / 6Next
Çembersel Hareket ve Kütle Çekimi Practice Questions — YKS AYT (Alan Yeterlilik Testi) — Page 3 | Examkin