Çembersel Hareket ve Kütle Çekimi

108 questions

Question 61Question

Sürtünmesiz yatay bir düzlemde kendi ekseni etrafında dönen bir diske etki eden net dış tork sıfır iken diskin eylemsizlik momenti azaltılırsa açısal momentumunun büyüklüğü artar. Bu ifade doğru mudur?

Show answer & explanation

Answer: False

Answer

Net dış tork sıfır olduğu için diskin açısal momentumunun büyüklüğü değişmez, dolayısıyla verilen ifade yanlıştır.
Verilen ifade yanlıştır çünkü sisteme etki eden net dış tork sıfır olduğunda açısal momentumun büyüklüğü değişmez, sabit kalır.

Step-by-Step Solution

1
Dönme hareketinde açısal momentumun korunma şartını belirleyin.
Bir sisteme etki eden net d��ş tork sıfır olduğunda, sistemin açısal momentumu korunur (Lilk=LsonL_{\text{ilk}} = L_{\text{son}}).
Açısal momentumun değişimi, sisteme uygulanan net dış torkun zamana göre entegralidir (τnet=dLdt\tau_{\text{net}} = \frac{dL}{dt}).
2
Eylemsizlik momentindeki değişimin açısal momentum üzerindeki etkisini değerlendirin.
Dış tork sıfır olduğu için eylemsizlik momentinin (II) azaltılması açısal momentumun (LL) büyüklüğünü değiştirmez.
Açısal momentumun korunumu gereği dışarıdan bir tork uygulanmadıkça LL sabit kalmak zorundadır.
3
Açısal momentum bağıntısın�� kullanarak açısal hızın nasıl etkileneceğini analiz edin.
L=IωL = I \cdot \omega eşitliğinde LL sabit olduğundan, II azaldıkça açısal hız (ω\omega) artar.
Eylemsizlik momentindeki azalma açısal momentumu artırmaz, yalnızca diskin daha büyük bir açısal hızla dönmesine neden olur.

Key Concept

Net dış tork sıfır olduğunda açısal momentum korunur.
Question 62Question

Güneş etrafındaki eliptik yörüngesinde dolanmakta olan bir gezegene, Güneş tarafından uygulanan kütle çekim kuvvetinin doğrultusu daima Güneş merkezinden geçmektedir.

Buna göre gezegen yörüngesi boyunca hareket ederken, Güneş merkezine göre açısal momentumunun büyüklüğü nasıl değişir?

Show answer & explanation

Answer: Yörünge boyunca değişmez

Answer

Güneş merkezine göre net dış tork sıfır olduğu için gezegenin açısal momentumunun büyüklüğü yörünge boyunca değişmez.
Gezegene etki eden tek kuvvet olan kütle çekim kuvvetinin doğrultusu daima dönme merkezinden (Güneş merkezinden) geçtiği için tork oluşturmaz. Sisteme etki eden net dış tork sıfır olduğundan açısal momentum korunur ve büyüklüğü yörünge boyunca değişmez.

Step-by-Step Solution

1
Net dış tork durumunu belirlemek
Gezegene etki eden tek kuvvet Güneş'in uyguladığı kütle çekim kuvvetidir. Bu kuvvetin doğrultusu daima dönme merkezi olan Güneş merkezinden geçtiği için kuvvet kolu sıfırdır ve oluşturduğu tork τ=0\tau = 0 olur.
Bir kuvvetin doğrultusu dönme ekseninden geçiyorsa, o kuvvet dönme eksenine göre tork oluşturamaz.
2
Açısal momentumun korunumu ilkesini uygulamak
Sisteme etki eden net dış tork sıfır olduğunda, sisteme ait açısal momentum (LL) korunur ve büyüklüğü sabit kalır (ΔL=0\Delta L = 0).
Açısal momentumdaki değişim miktarı, sisteme etki eden net dış tork ile geçen sürenin çarpımına eşittir (ΔL=τnetΔt\Delta L = \tau_{net} \cdot \Delta t).

Key Concept

Net dış torkun sıfır olduğu durumlarda açısal momentumun korunumu
Estimated Time:50s
Question 63Question

Türdeş (homojen) bir gezegenin merkezinden yüzeyine doğru gidildikçe, yerçekimi ivmesinin büyüklüğü merkezden olan uzaklık ile doğru orantılı olarak artar.

Show answer & explanation

Answer: True

Answer

Türdeş bir gezegenin içindeki yerçekimi ivmesi merkezden olan uzaklıkla doğru orantılıdır, dolayısıyla merkezden yüzeye doğru gidildikçe doğrusal olarak artar.
Türdeş gezegenin içinde yerçekimi ivmesini veren g=43πGdrg = \frac{4}{3}\pi G d r ifadesine göre gezegenin özkütlesi sabit olduğundan ivme merkezden olan uzaklıkla doğru orantılıdır.

Step-by-Step Solution

1
Gezegenin içindeki bir noktanın yerçekimi ivmesini veren bağıntıyı belirleyiniz.
Türdeş bir gezegenin içindeki yerçekimi ivmesi g=43πGdrg = \frac{4}{3}\pi G d r bağıntısıyla bulunur.
İvmenin gezegen içindeki değişkenlere bağlılığını matematiksel olarak göstermek için.
2
Bağıntıdaki sabit ve değişken değerleri analiz ediniz.
Gezegen türdeş olduğundan özkütle (dd) sabittir. GG evrensel çekim sabiti de sabittir. Bu durumda formüldeki 43πGd\frac{4}{3}\pi G d kısmı sabit bir değeri temsil eder.
Uzaklık dışındaki değişkenlerin sabit olduğunu belirleyerek orantıyı kurmak için.
3
İvme ile merkezden olan uzaklık (rr) arasındaki ilişkiyi yorumlayınız.
Yerçekimi ivmesi büyüklüğü, merkezden olan uzaklık (rr) ile doğru orantılıdır. Merkezde (r=0r=0) ivme sıfırdır ve yüzeye (r=Rr=R) doğru gidildikçe doğrusal olarak artar.
Verilen ifadenin doğruluğunu doğrulamak için.

Key Concept

Türdeş bir gezegenin içindeki yerçekimi ivmesi merkezden uzaklaştıkça uzaklıkla doğru orantılı olarak artar.
Estimated Time:1m 0s
Question 64Question

Kütlesi önemsiz, kenar uzunluğu dd olan kare şeklindeki bir çerçevenin köşelerine sırasıyla K(m)K(m), L(2m)L(2m), M(m)M(m) ve N(2m)N(2m) kütleli noktasal cisimler yerleştirilmiştir.

Sistem, kare düzleminde bulunan üç farklı eksen etrafında döndürülmektedir:
- I1I_1: KK ve NN cisimlerinden geçen eksen etrafındaki eylemsizlik momenti,
- I2I_2: KK ve MM cisimlerinden geçen köşegen ekseni etrafındaki eylemsizlik momenti,
- I3I_3: LL ve NN cisimlerinden geçen köşegen ekseni etrafındaki eylemsizlik momenti.

Buna göre; I1I_1, I2I_2 ve I3I_3 eylemsizlik momentleri arasındaki büyüklük ilişkisi aşağıdakilerden hangisidir?

Show answer & explanation

Answer: I1>I2>I3I_1 > I_2 > I_3

Answer

Birinci durumdaki eylemsizlik momentinin en büyük, üçüncü durumdakinin ise en küçük olduğu sıralama doğrudur.
Noktasal cisimlerin eylemsizlik momenti I=mr2I = m \cdot r^2 bağıntısı ile bulunur. Eksene olan dik uzaklıklar doğru belirlendiğinde; birinci eksen için I1=3md2I_1 = 3md^2, ikinci eksen için I2=2md2I_2 = 2md^2 ve üçüncü eksen için I3=md2I_3 = md^2 değerleri elde edilir. Bu değerlerin büyüklük sıralaması birinci durumun en büyük, üçüncü durumun en küçük olduğunu gösteren ilişkidir.

Step-by-Step Solution

1
K ve N cisimlerinden geçen eksen etrafındaki eylemsizlik momentini (I1I_1) hesaplamak.
I1=3md2I_1 = 3md^2
K(m)K(m) ve N(2m)N(2m) cisimleri doğrudan dönme ekseni üzerinde bulundukları için dik uzaklıkları sıfırdır ve eylemsizlik momentine katkı sağlamazlar. Eksene dik uzaklığı dd olan cisimler ise L(2m)L(2m) ve M(m)M(m) cisimleridir. Buradan I1=2md2+md2=3md2I_1 = 2m \cdot d^2 + m \cdot d^2 = 3md^2 bulunur.
2
K ve M cisimlerinden geçen köşegen ekseni etrafındaki eylemsizlik momentini (I2I_2) hesaplamak.
I2=2md2I_2 = 2md^2
K(m)K(m) ve M(m)M(m) cisimleri köşegen ekseni üzerinde olduğundan uzaklıkları sıfırdır. Eksene dik uzaklıkları kare köşegeninin yarısı olan d22\frac{d\sqrt{2}}{2} (veya d2\frac{d}{\sqrt{2}}) olan cisimler ise L(2m)L(2m) ve N(2m)N(2m) cisimleridir. Buradan I2=2m(d2)2+2m(d2)2=md2+md2=2md2I_2 = 2m \cdot \left(\frac{d}{\sqrt{2}}\right)^2 + 2m \cdot \left(\frac{d}{\sqrt{2}}\right)^2 = md^2 + md^2 = 2md^2 bulunur.
3
L ve N cisimlerinden geçen köşegen ekseni etrafındaki eylemsizlik momentini (I3I_3) hesaplamak.
I3=md2I_3 = md^2
L(2m)L(2m) ve N(2m)N(2m) cisimleri eksen üzerinde olduğundan katkıları sıfırdır. Eksene dik uzaklıkları d2\frac{d}{\sqrt{2}} olan cisimler ise K(m)K(m) ve M(m)M(m) cisimleridir. Buradan I3=m(d2)2+m(d2)2=12md2+12md2=md2I_3 = m \cdot \left(\frac{d}{\sqrt{2}}\right)^2 + m \cdot \left(\frac{d}{\sqrt{2}}\right)^2 = \frac{1}{2}md^2 + \frac{1}{2}md^2 = md^2 bulunur.
4
Hesaplanan eylemsizlik momentlerini karşılaştırarak sıralamak.
I1>I2>I3I_1 > I_2 > I_3
Eylemsizlik momentlerinin büyüklükleri sırasıyla 3md23md^2, 2md22md^2 ve md2md^2 olarak bulunduğundan doğru sıralama I1>I2>I3I_1 > I_2 > I_3 şeklindedir.

Key Concept

Noktasal cisimlerin oluşturduğu sistemlerde eylemsizlik momenti, her bir cismin kütlesi ile dönme eksenine olan dik uzaklığının karesinin çarpımlarının toplamına eşittir (I=miri2I = \sum m_i r_i^2).
Estimated Time:2m 0s
Question 65Question

Kütlesi önemsiz, LL uzunluğundaki homojen görünümlü düz bir çubuğun uçlarına sırasıyla mm ve 4m4m kütleli noktasal iki cisim yapıştırılmıştır. Bu sistem, kütle merkezinden geçen ve çubuğa dik olan bir eksen etrafında döndürüldüğünde, sistemin toplam eylemsizlik momenti kaç mL2m L^2 olur?

Show answer & explanation

Answer: 0.8

Answer

Sistemin kütle merkezinden geçen eksene göre toplam eylemsizlik momenti 0,8mL20,8 m L^2 olur.
Sistemin kütle merkezi mm kütleli cisimden 0,8L0,8L uzaklıkta yer alır. Kütle merkezinden geçen dik eksene göre eylemsizlik momenti hesaplandığında m(0,8L)2+4m(0,2L)2=0,8mL2m(0,8L)^2 + 4m(0,2L)^2 = 0,8 m L^2 değeri elde edilir.

Step-by-Step Solution

1
Kütle merkezinin yerini bulmak
mm kütlesine olan uzaklık 0,8L0,8L ve 4m4m kütlesine olan uzaklık 0,2L0,2L olarak hesaplanır.
Eylemsizlik momenti dönme eksenine göre hesaplandığı için öncelikle dönme ekseninin (kütle merkezinin) kütlelere olan uzaklıkları bulunmalıdır.
2
Her bir parçacığın eylemsizlik momentini hesaplayıp toplamak
Toplam eylemsizlik momenti 0,8mL20,8 m L^2 bulunur.
Sistemin toplam eylemsizlik momenti, sistemi oluşturan noktasal kütlelerin eylemsizlik momentlerinin skaler toplamına eşittir.

Key Concept

Noktasal cisimlerin eylemsizlik momenti kütleleri ile dönme eksenine olan uzaklıklarının karesinin çarpımına eşittir (I=mr2I = m r^2). Birden fazla cisimden oluşan sistemlerde toplam eylemsizlik momenti skaler olarak toplanır.
Question 66Question

Güneş etrafında eliptik bir yörüngede dolanmakta olan bir gezegen, Güneş'e en yakın konumundan en uzak konumuna doğru hareket ederken çizgisel hızı azaldığı için gezegenin Güneş merkezine göre açısal momentumunun büyüklüğü de azalır.

Show answer & explanation

Answer: False

Answer

Gezegenin açısal momentumu korunur ve büyüklüğü değişmez, bu nedenle ifade yanlıştır.
Gezegene etki eden kütle çekim kuvvetinin doğrultusu her an Güneş merkezinden geçtiğinden, bu kuvvetin Güneş'e göre oluşturduğu net tork sıfırdır. Net dış torkun sıfır olması sebebiyle gezegenin Güneş merkezine göre açısal momentumu yörünge boyunca değişmez. Dolayısıyla açısal momentumun azalacağını iddia eden ifade yanlıştır.

Step-by-Step Solution

1
Gezegene etki eden kütle çekim kuvvetinin doğrultusunun ve torkunun belirlenmesi
Gezegene etki eden tek kuvvet, doğrultusu yörünge odağındaki Güneş merkezinden geçen kütle çekim kuvvetidir. Konum vektörü ile kuvvet vektörü aynı doğrultuda (zıt yönlü) olduğundan, bu kuvvetin Güneş merkezine göre oluşturduğu net tork sıfırdır (τ=r×F=0\vec{\tau} = \vec{r} \times \vec{F} = 0).
Bir sistemin açısal momentumunun korunup korunmadığını belirlemek için sisteme etki eden net dış torkun incelenmesi gerekir.
2
Açısal momentumun korunum yasasının uygulanması
Net dış tork sıfır olduğundan (τnet=0\vec{\tau}_{\text{net}} = 0), gezegenin Güneş merkezine göre açısal momentum vektörü (L\vec{L}) hareket boyunca hem büyüklük hem de yön olarak sabit kalır (L=sabit\vec{L} = \text{sabit}).
Açısal momentumun zamana göre değişim hızı net torka eşittir (τnet=dLdt\vec{\tau}_{\text{net}} = \frac{d\vec{L}}{dt}).
3
Çizgisel hızın azalması ile açısal momentum arasındaki ilişkinin analiz edilmesi
Gezegen Güneş'ten uzaklaştıkça konumu ile hız vektörü arasındaki açı değişir ve dik uzaklığı artarken çizgisel hızı (vv) azalır. L=mvrsinθL = m v r \sin\theta bağıntısına göre, hızın azalması açısal momentumun azalacağı anlamına gelmez; çünkü artan uzaklık (rr) ve yönelim açısı (θ\theta) bu azalışı tam olarak dengeleyerek LL değerini sabit tutar.
Çizgisel hızdaki değişimin açısal momentumun korunumu ilkesini bozmadığını kavramsal olarak açıklamak gerekir.

Key Concept

Merkezil kuvvetlerin etkisi altındaki hareketlerde net dış tork sıfır olduğu için açısal momentum korunur.
Question 67Question

Homojen özkütleye sahip 3R3R yarıçaplı küresel bir gezegenin merkezinden sırasıyla RR, 2R2R, 4R4R ve 6R6R uzaklıktaki K, L, M ve N noktalarında oluşan yerçekimi ivmelerinin büyüklüklerini büyükten küçüğe doğru sıralayınız.

Drag items to arrange them in the correct order

Show answer & explanation

Answer

Yerçekimi ivmesi büyüklüklerinin doğru sıralaması L > M > K > N şeklindedir.
Yerçekimi ivmesi gezegenin içinde merkezden yüzeye kadar uzaklıkla doğru orantılı olarak artarken, yüzeyden dışarıya doğru uzaklığın karesiyle ters orantılı olarak azalır. Bu kurallara göre yapılan hesaplamalarda gL=2gxg_L = 2g_x, gM169gxg_M \approx 1{}69g_x, gK=gxg_K = g_x ve gN=075gxg_N = 0{}75g_x büyüklükleri elde edilir. Dolayısıyla büyükten küçüğe doğru sıralama L > M > K > N şeklindedir.

Step-by-Step Solution

1
Gezegenin içindeki (r3Rr \le 3R) noktalar için yerçekimi ivmesi bağıntısının belirlenmesi
Gezegen içinde yerçekimi ivmesi merkezden uzaklıkla doğru orantılıdır (grg \propto r). Merkezden RR uzaklıktaki K noktası için gK=gxg_K = g_x kabul edilirse, 2R2R uzaklıktaki L noktası için gL=2gxg_L = 2g_x olur.
Homojen yoğunluklu bir kürenin içinde, merkezden uzaklaşt��kça çekim kuvvetine katkı sağlayan etkin kütle hacimle (r3r^3) artarken, uzaklığın karesine (r2r^2) bölünmesiyle net çekim ivmesi doğrusal olarak artar.
2
Gezegenin yüzeyindeki (r=3Rr = 3R) yerçekimi ivmesinin iç bölge cinsinden ifade edilmesi
gyu¨zey=g(3R)=3gxg_{yüzey} = g(3R) = 3g_x olur.
İç bölgedeki doğrusal artış eğiliminin gezegen yüzeyindeki (r=3Rr = 3R) sınır değerini belirlemek için.
3
Gezegenin dışındaki (r>3Rr > 3R) noktalar için yerçekimi ivmesi bağıntısının yüzey ivmesiyle ilişkilendirilmesi
Dış noktalarda yerçekimi ivmesi merkezden uzaklığın karesiyle ters orantılıdır (g1/r2g \propto 1/r^2). Yüzeyde g(3R)=GM(3R)2=3gx    GM=27gxR2g(3R) = \frac{GM}{(3R)^2} = 3g_x \implies GM = 27g_x R^2 elde edilir. Buradan dış bölgedeki herhangi bir nokta için ivme formülü g(r)=27gxR2r2g(r) = \frac{27g_x R^2}{r^2} olarak yazılır.
Dış bölgedeki ivme değerlerini, iç bölgede referans aldığımız gxg_x birimiyle doğrudan kıyaslayabilmek için.
4
M ve N noktalarındaki yerçekimi ivmesi değerlerinin hesaplanması
MM noktası (r=4Rr=4R) için: gM=27gxR2(4R)2=2716gx169gxg_M = \frac{27g_x R^2}{(4R)^2} = \frac{27}{16}g_x \approx 1{}69g_x bulunur. NN noktası (r=6Rr=6R) için: gN=27gxR2(6R)2=2736gx=075gxg_N = \frac{27g_x R^2}{(6R)^2} = \frac{27}{36}g_x = 0{}75g_x bulunur.
Dış noktaların konumlarını formülde yerine koyarak ivme büyüklüklerini sayısal oranlara dönüştürmek için.
5
Bulunan tüm değerlerin karşılaştırılarak sıralanması
gL(2gx)>gM(169gx)>gK(1gx)>gN(075gx)g_L (2g_x) > g_M (1{}69g_x) > g_K (1g_x) > g_N (0{}75g_x) olduğundan doğru sıralama L, M, K, N şeklindedir.
Soruda talep edilen büyükten küçüğe sıralama koşulunu gerçekleştirmek için.

Key Concept

Homojen küresel gök cisimlerinin içinde ve dışındaki yerçekimi ivmesinin merkezden uzaklığa bağlı değişimi
Question 68Question

Kütlesi MM, yarıçapı RR olan homojen, ince bir disk, merkezinden geçen ve disk düzlemine dik eksen etrafında dönmektedir. Bu diskin merkezinden R/2R/2 yarıçaplı dairesel bir kısım kesilip çıkarılıyor.

Buna göre, diskin kalan kısmının aynı dönme eksenine göre eylemsizlik momenti kaç MR2M R^2 olur?
(Homojen, dolu bir diskin merkezinden geçen dik eksene göre eylemsizlik momenti I=12mr2I = \frac{1}{2} m r^2 formülüyle hesaplanır.)

Show answer & explanation

Answer: 1532\frac{15}{32}

Answer

On beş bölü otuz iki olan seçenek doğrudur.
Kalan kısmın eylemsizlik momenti, diskin ilk eylemsizlik momentinden çıkarılan kısmın eylemsizlik momentinin çıkarılmasıyla elde edilir. Alan ve kütle orantısı doğru kurulup çıkarılan parçanın eylemsizlik momenti hesaplandığında sonuç on beş bölü otuz iki çıkar.

Step-by-Step Solution

1
Çıkarılan dairesel kısmın kütlesini belirleme.
Çıkarılan kısmın kütlesi m=14Mm = \frac{1}{4}M'dir.
Disk homojen olduğu için kütlesi yüzey alanı ile doğru orantılıdır. Alan yarıçapın karesiyle orantılı olduğundan, yarıçapı R/2R/2 olan kısmın alanı diskin toplam alanının 14\frac{1}{4}'üdür.
2
Başlangıçtaki diskin ve çıkarılan kısmın eylemsizlik momentlerini hesaplama.
İlk eylemsizlik momenti I1=12MR2I_1 = \frac{1}{2} M R^2, çıkarılan kısmın eylemsizlik momenti ise I2=132MR2I_2 = \frac{1}{32} M R^2 olarak bulunur.
Dolu disk için verilen I=12mr2I = \frac{1}{2} m r^2 formülü kullanılarak; ilk durum için I1=12MR2I_1 = \frac{1}{2} M R^2 ve çıkarılan kısım için I2=12(14M)(R2)2=132MR2I_2 = \frac{1}{2} \left(\frac{1}{4} M\right) \left(\frac{R}{2}\right)^2 = \frac{1}{32} M R^2 hesaplanır.
3
Kalan kısmın eylemsizlik momentini bulma.
Ikalan=1532MR2I_{kalan} = \frac{15}{32} M R^2 elde edilir.
Eylemsizlik momenti skaler ve toplanabilir bir büyüklüktür. Dolayısıyla kalan kısmın eylemsizlik momenti, ilk durumdaki eylemsizlik momentinden çıkarılan kısmın eylemsizlik momentinin çıkarılmasıyla bulunur: Ikalan=I1I2=12MR2132MR2=1532MR2I_{kalan} = I_1 - I_2 = \frac{1}{2} M R^2 - \frac{1}{32} M R^2 = \frac{15}{32} M R^2.

Key Concept

Eylemsizlik momentinin kütle dağılımına bağlılığı ve toplanabilirlik (süperpozisyon) özelliği.
Question 69Question

Düşey ve sabit bir eksen etrafında, sürtünmesiz yatay düzlemde dönmekte olan disk şeklindeki platformun kenarında duran bir çocuk, platforma göre kaymadan merkeze doğru yürümeye başlıyor.

Çocuğun hareketi süresince;

I. Çocuğun platforma uyguladığı sürtünme kuvvetinin dönme eksenine göre torku sıfırdır.
II. Çocuğun dönme eksenine göre açısal momentumu azalır.
III. Sistemin (platform + çocuk) dönme kinetik enerjisi artar.

yargılarından hangileri doğrudur?

Show answer & explanation

Answer: II ve III

Answer

Çocuğun dönme eksenine göre açısal momentumu azalırken sistemin toplam dönme kinetik enerjisi artar.
Sisteme dışarıdan etki eden net bir tork olmadığı için sistemin toplam açısal momentumu korunur. Çocuk merkeze yürüdükçe eylemsizlik momenti azalır ve açısal hız artar. Sabit eylemsizlik momentine sahip platformun açısal hızı arttığı için açısal momentumu artar; bu da platforma sürtünme kuvveti aracılığıyla bir tork uygulandığını gösterir. Toplam açısal momentum sabit olduğundan, platformun açısal momentumundaki artış çocuğunkinin azalmasıyla dengelenir. Ayrıca, kinetik enerji formülü olan Ek=L22IE_{\text{k}} = \frac{L^2}{2I} gereğince, LL sabitken II azaldığı için sistemin toplam kinetik enerjisi artar.

Step-by-Step Solution

1
Sisteme etki eden dış torkların belirlenmesi
Sürtünmesiz yatay düzlemdeki platform-çocuk sistemine düşey eksende etki eden dış tork sıfırdır.
Dış torkun sıfır olması, sistemin toplam açısal momentumunun korunacağını gösterir.
2
Eylemsizlik momentindeki değişimin analiz edilmesi
Çocuk merkeze doğru yürüdükçe sistemin toplam eylemsizlik momenti (Isistem=Iplatform+mr2I_{\text{sistem}} = I_{\text{platform}} + m r^2) azalır.
Çocuğun dönme eksenine olan uzaklığı (rr) azaldığı için eylemsizlik momenti küçülür.
3
Açısal hız ve platformun açısal momentumundaki değişimin belirlenmesi
Sistemin açısal hızı (ω\omega) artar, platformun eylemsizlik momenti sabit kaldığından platformun açısal momentumu (Lplatform=IplatformωL_{\text{platform}} = I_{\text{platform}} \cdot \omega) artar.
Açısal momentumun korunumu (L=IωL = I \cdot \omega) gereği II azalırken ω\omega artmalıdır.
4
Çocuğun açısal momentumunun ve sürtünme kuvveti torkunun incelenmesi
Toplam açısal momentum sabit olduğundan çocuğun açısal momentumu azalır. Platformun açısal momentumunu artıran sürtünme kuvvetinin torku sıfırdan farklıdır.
Ltoplam=Lplatform+Lc¸ocukL_{\text{toplam}} = L_{\text{platform}} + L_{\text{çocuk}} korunduğu için birinin artışı diğerinin azalışını gerektirir. İç sürtünme kuvvetleri tork oluşturarak bu değişimi sağlar.
5
Sistemin dönme kinetik enerjisinin belirlenmesi
Sistemin kinetik enerjisi (Ek=L22IsistemE_{\text{k}} = \frac{L^2}{2I_{\text{sistem}}}) artar.
LL sabitken IsistemI_{\text{sistem}} değerinin azalması kinetik enerjiyi artırır. Bu artış çocuğun yürümesi için harcadığı kimyasal enerjiden gelir.

Key Concept

Dış tork sıfır olduğunda sistemin açısal momentumu korunur ancak sistem bileşenlerinin eylemsizlik momentleri değiştikçe kendi açısal momentumları ve sistemin toplam kinetik enerjisi değişebilir.
Question 70Question

Boyutları aynı, homojen ve ince olan özdeş çubuklar��n farklı eksenler etrafında dönme durumları verilmiştir. Sol sütunda verilen dönme eksenlerini, sağ sütunda bu eksenlere göre tanımlanan eylemsizlik momenti özellikleri ile eşleştiriniz.

Click a left item, then click its matching right item

Items

Homojen ve ince bir çubuğun tam orta noktasından geçen ve çubuğa dik olan dönme ekseni
Homojen ve ince bir çubuğun bir ucundan geçen ve çubuğa dik olan dönme ekseni
Homojen ve ince bir çubuğun boylu boyunca içinden geçen merkezsel boyuna ekseni

Matches

Show answer & explanation

Answer

Homojen ve ince bir çubuğun tam orta noktasından geçen ve çubuğa dik olan dönme ekseni, eylemsizlik momentinin alabileceği en küçük değere sahip olan eksenle; çubuğun bir ucundan geçen ve çubuğa dik olan dönme ekseni, eylemsizlik momentinin kütle merkezinden geçen dik eksene göre olan değerin 4 katı olduğu özellikle; boyuna eksen ise eylemsizlik momentinin yaklaşık sıfır olduğu özellikle eşleşir.
Doğru eşleştirmeler sırasıyla çubuğun kütle dağılımının dönme eksenine göre konumuna ve paralel eksenler teoremine dayanmaktadır. Kütle merkezinden geçen dik eksene göre moment en küçüktür, uçtaki eksene göre moment bunun 4 katıdır ve boyuna eksende yarıçap ihmal edildiği için moment yaklaşık sıfırdır.

Step-by-Step Solution

1
Eylemsizlik momentinin tanımı ve kütle dağılımı ile ilişkisi hatırlanır.
Eylemsizlik momenti I=miri2I = \sum m_i r_i^2 olup, kütlenin dönme eksenine olan dik uzaklığının karesiyle orantılıdır.
Dönme eksenine olan uzaklığın eylemsizlik momentine etkisini anlamak için.
2
Paralel eksenler teoremi uygulanarak minimum eylemsizlik momenti ekseni belirlenir.
I=Ikm+Md2I = I_{\text{km}} + Md^2 bağıntısına göre eylemsizlik momenti, kütle merkezinden geçen eksende (d=0d=0) minimum değerini alır. Bu nedenle çubuğun ortasından geçen eksen çubuğa dik eksenler arasında en küçük eylemsizlik momentine sahiptir.
Kütle merkezinden geçen eksenin özelliğini tespit etmek için.
3
Çubuğun ortasından ve ucundan geçen dik eksenlerin eylemsizlik momentleri hesaplanarak karşılaştırılır.
Ikm=112ML2I_{\text{km}} = \frac{1}{12}ML^2 ve Iuc¸=13ML2I_{\text{uç}} = \frac{1}{3}ML^2 değerlerinden Iuc¸=4IkmI_{\text{uç}} = 4I_{\text{km}} oranı elde edilir. Çubuğun ucundan geçen dik eksendeki eylemsizlik momenti, kütle merkezinden geçenin 4 katıdır.
Çubuğun ucundan geçen eksenin eylemsizlik momenti ilişkisini bulmak için.
4
Çubuğun boyuna eksenine göre eylemsizlik momenti yorumlanır.
İnce çubuğun yarıçapı ihmal edildiğinden (r0r \approx 0) boyuna eksene göre eylemsizlik momenti sıfıra yakınsar.
Boyuna eksenin eylemsizlik momentini bulmak için.

Key Concept

Eylemsizlik momentinin dönme ekseninin konumuna ve kütle dağılımına bağlılığı
Question 71Question

Hava sürtünmesinin ihmal edildiği bir ortamda, tramplenden atlayarak havada kendi kütle merkezi etrafında takla atan bir sporcunun, kollarını ve bacaklarını v��cuduna doğru çekerek büzülmesi durumunda, kütle merkezine göre açısal momentumunun büyüklüğü değişmezken açısal hızının büyüklüğü artar.

Show answer & explanation

Answer: True

Answer

Hava sürtünmesinin olmadığı ortamda kütle merkezinden geçen eksene göre net tork sıfır olduğundan açısal momentum korunur. Vücudun büzülmesi eylemsizlik momentini azaltır ve açısal hızın artmasına neden olur.
Yer çekimi kuvveti kütle merkezine etki ettiği için kütle merkezinden geçen eksene göre tork oluşturmaz ve açısal momentum korunur. Büzülme hareketi eylemsizlik momentini azaltarak açısal hızı artırır.

Step-by-Step Solution

1
Dış tork durumunu analiz etmek.
Kütle merkezinden geçen eksene göre net dış tork sıfırdır.
Yer ��ekimi kuvvetinin uygulama noktası kütle merkezi olduğundan, bu noktaya göre tork oluşturmaz. Hava sürtünmesi de ihmal edilmiştir.
2
Açısal momentumun korunup korunmadığını belirlemek.
Açısal momentum büyüklüğü (LL) sabittir (korunur).
Bir sisteme etki eden net dı�� tork sıfır olduğunda, sistemin açısal momentumu korunur.
3
Eylemsizlik momentindeki değişimi ve bunun açısal hıza etkisini incelemek.
Eylemsizlik momenti (II) azalır, açısal hız (ω\omega) artar.
Sporcu büzüldüğünde kütle dağılımı dönme eksenine yaklaşır, bu da eylemsizlik momentini azaltır. L=IωL = I \cdot \omega bağıntısına göre LL sabitken II azalırsa ω\omega artmalıdır.

Key Concept

Açısal momentumun korunumu için net dış torkun sıfır olması gerekir. Net dış tork sıfırken eylemsizlik momenti ile açısal hız ters orantılı olarak değişir.
Estimated Time:1m 30s
Question 72Question

Kütlesi MM, yarıçapı RR olan XX gezegeninin yüzeyindeki yerçekimi ivmesinin büyüklü��ü gg'dir.

Buna göre, kütlesi 2M2M, yarıçapı 2R2R olan YY gezegeninin yüzeyindeki yerçekimi ivmesinin büyüklüğü kaç gg'dir?

Show answer & explanation

Answer: 12\frac{1}{2}

Answer

Y gezegeninin yüzeyindeki yerçekimi ivmesinin büyüklüğü 12g\frac{1}{2}g'dir.
Gezegen yüzeyindeki yerçekimi ivmesi formülü g=GMR2g = G \frac{M}{R^2} şeklindedir. Y gezegeni için bu değer gY=G2M(2R)2=G2M4R2=12GMR2g_Y = G \frac{2M}{(2R)^2} = G \frac{2M}{4R^2} = \frac{1}{2} G \frac{M}{R^2} olur. Dolayısıyla yerçekimi ivmesi ilk durumun yarısına eşit olur.

Step-by-Step Solution

1
X gezegeninin yüzeyindeki yerçekimi ivmesini veren formülün yazılması
gX=GMR2=gg_X = G \frac{M}{R^2} = g
Bir gezegenin yüzeyindeki yerçekimi ivmesi, gezegenin kütlesi ile doğru, yarıçapının karesi ile ters orantılıdır.
2
Y gezegeninin yüzeyindeki yerçekimi ivmesinin aynı değişkenler cinsinden yazılması
gY=G2M(2R)2=G2M4R2g_Y = G \frac{2M}{(2R)^2} = G \frac{2M}{4R^2}
Y gezegeninin kütlesi 2M2M ve yarıçapı 2R2R olarak verilmiştir.
3
Y gezegeninin ivmesinin X gezegeninin ivmesi cinsinden hesaplanması
gY=24(GMR2)=12gg_Y = \frac{2}{4} \left(G \frac{M}{R^2}\right) = \frac{1}{2}g
Elde edilen ifade sadeleştirilerek X gezegeninin ivmesiyle oranlanır.

Key Concept

Bir gezegenin yüzeyindeki yerçekimi ivmesi, gezegenin kütlesi ile doğru, yarıçapının karesi ile ters orantılıdır.
Estimated Time:45s
Question 73Question

Küresel ve kendi içlerinde homojen olan XX ve YY gezegenlerinin merkezlerinden itibaren kütle çekim ivmelerinin uzaklığa bağlı değişim grafiği şekildeki gibidir. XX gezegeninin yarıçapı RR, YY gezegeninin yarıçapı ise 2R2R olup, her iki gezegenin de yüzeyindeki kütle çekim ivmesinin büyüklüğü g0g_0'dır.

Buna göre,

I. XX gezegeninin ortalama özkütlesi, YY gezegeninin ortalama özkütlesinin 22 katıdır.
II. Merkezinden R2\frac{R}{2} uzaklıktaki bir noktada XX gezegeninin oluşturduğu yerçekimi ivmesi, YY gezegeninin oluşturduğu yerçekimi ivmesinin 22 katıdır.
III. Merkezinden 3R3R uzaklıktaki bir noktada YY gezegeninin oluşturduğu yerçekimi ivmesi, XX gezegeninin oluşturduğunun 44 katıdır.

yargılarından hangileri doğrudur?

Show answer & explanation

Answer: I, II ve III

Answer

I, II ve III
Gezegenlerin yüzey çekim ivmeleri eşit ve sırasıyla yarıçapları RR ve 2R2R olduğundan, g=KdRg = K \cdot d \cdot R bağıntısına göre özkütleleri dX=2dYd_X = 2d_Y olur. Bu durumda birinci yargı doğrudur. Merkezden R2\frac{R}{2} uzaklıktaki noktalar her iki gezegenin de içinde yer aldığından, çekim ivmesi doğrusal olarak değişir. Bu uzaklıkta X'in ivmesi yüzey ivmesinin yarısı (g02\frac{g_0}{2}), Y'nin ivmesi ise yüzey ivmesinin dörtte biri (g04\frac{g_0}{4}) olur ve oranları 22 bulunur. Dolayısıyla ikinci yargı doğrudur. Merkezden 3R3R uzaklıktaki noktalar her iki gezegenin de dışında yer aldığından, çekim ivmesi uzaklığın karesiyle ters orantılı azalır. X'in ivmesi g0R2(3R)2=g09g_0 \cdot \frac{R^2}{(3R)^2} = \frac{g_0}{9}, Y'nin ivmesi ise g0(2R)2(3R)2=4g09g_0 \cdot \frac{(2R)^2}{(3R)^2} = \frac{4g_0}{9} olup oranları 44 bulunur. Bu nedenle üçüncü yargı da doğrudur. Sonuç olarak tüm yargılar doğrudur.

Step-by-Step Solution

1
Gezegenlerin yüzeylerindeki kütle çekim ivmesi formülü g=KdRg = K \cdot d \cdot R kullanılarak özkütlelerin oranlanması.
dX=2dYd_X = 2d_Y (X'in özkütlesi Y'ninkinin 2 katıdır, birinci yargı doğrudur).
Yüzey çekim ivmeleri eşit (g0g_0) verilmiştir. Yarıçapı küçük olanın özkütlesi daha büyük olmalıdır.
2
Gezegenlerin içindeki noktalar için kütle çekim ivmesinin uzaklıkla doğru orantılı değişimi (gic\c=Kdrg_{iç} = K \cdot d \cdot r) kullanılarak merkezden R2\frac{R}{2} uzaklıktaki ivmelerin bulunması.
gX(R2)=g02g_X(\frac{R}{2}) = \frac{g_0}{2} ve gY(R2)=g04g_Y(\frac{R}{2}) = \frac{g_0}{4} bulunur. Oranları 22 olur (ikinci yargı doğrudur).
R2\frac{R}{2} uzakl��ğı her iki gezegenin de yarıçapından küçük olduğu için iç bölgededir ve ivme doğrusal orantıyla bulunur.
3
Gezegenlerin dışındaki noktalar için kütle çekim ivmesinin uzaklığın karesiyle ters orantılı değişimi (gdıs\c=gyu¨zeyRyu¨zey2r2g_{dış} = g_{yüzey} \cdot \frac{R_{yüzey}^2}{r^2}) kullanılarak merkezden 3R3R uzaklıktaki ivmelerin bulunması.
gX(3R)=g09g_X(3R) = \frac{g_0}{9} ve gY(3R)=4g09g_Y(3R) = \frac{4g_0}{9} bulunur. Y'nin ivmesi X'in 4 katı olur (üçüncü yargı doğrudur).
3R3R uzaklığı her iki gezegenin de dış bölgesinde olduğu için çekim ivmesi dış noktalar için geçerli olan ters kare yasasına göre azalır.

Key Concept

Gezegenlerin içindeki ve dışındaki kütle çekim ivmesinin uzaklığa bağlı değişimi

Alternative Method

Alternatif olarak, gezegenlerin kütleleri bulunarak dış noktalardaki çekim ivmeleri genel kütle çekim formülü olan g=GMr2g = \frac{G \cdot M}{r^2} üzerinden hesaplanabilir. MX=dXVX=2dY43πR3=MM_X = d_X \cdot V_X = 2d_Y \cdot \frac{4}{3}\pi R^3 = M dersek, MY=dY43π(2R)3=8dY43πR3=4MM_Y = d_Y \cdot \frac{4}{3}\pi (2R)^3 = 8 \cdot d_Y \cdot \frac{4}{3}\pi R^3 = 4M olur. Buradan kütle değerleri doğrudan formülde yerine yazılarak hem yüzeydeki hem de dış noktadaki çekim ivmeleri doğrulanabilir.
Estimated Time:2m 30s
Question 74Question

Dünya etrafında rr yarıçaplı kararlı dairesel bir yörüngede dolanmakta olan mm kütleli bir yapay uydunun kinetik enerjisi EE kadardır. Buna göre, bu uydunun Dünya ile oluşturduğu sistemin kütle çekim potansiyel enerjisi ve uydunun bağlanma enerjisi aşağıdakilerin hangisinde sırasıyla doğru olarak verilmiştir?

Show answer & explanation

Answer: 2E-2E ve EE

Answer

Kütle çekim potansiyel enerjisi 2E-2E ve bağlanma enerjisi EE olmalıdır.
Kinetik enerjisi EE olan bir uydunun potansiyel enerjisi 2E-2E, toplam mekanik enerjisi ise E-E olur. Bağlanma enerjisi ise uydunun toplam enerjisini sıfır yapmak için gereken pozitif enerji olduğundan +E+E kadardır.

Step-by-Step Solution

1
Uydunun potansiyel enerjisini kinetik enerji cinsinden ifade etmek.
Ep=2EE_p = -2E
Yörüngede kararlı dolanan uydunun kinetik enerjisi Ek=GMm2r=EE_k = \frac{GMm}{2r} = E olarak tanımlanmıştır. Uydunun kütle çekim potansiyel enerjisi ise Ep=GMmrE_p = -\frac{GMm}{r} formülüyle hesaplanır. Bu iki eşitlik karşılaştırıldığında Ep=2EE_p = -2E olduğu görülür.
2
Uydunun toplam mekanik enerjisini ve bağlanma enerjisini hesaplamak.
Eb=EE_b = E
Uydunun toplam mekanik enerjisi, kinetik ve potansiyel enerjilerinin toplamıdır: Etop=Ek+Ep=E+(2E)=EE_{top} = E_k + E_p = E + (-2E) = -E. Bağlanma enerjisi (EbE_b), uydunun toplam mekanik enerjisini sıfırlayarak onu yörüngeden kurtarmak için gereken minimum enerji miktarıdır: Eb=Etop=EE_b = -E_{top} = E olarak bulunur.

Key Concept

Bir uydunun kinetik, potansiyel, toplam ve bağlanma enerjileri arasındaki matematiksel ve fiziksel ilişkiler.
Question 75Question

Sürtünmesiz yatay bir düzlemde, kendi kütle merkezinden geçen düşey eksen etrafında serbestçe dönebilen disk biçimindeki bir platformun merkezine konulan bir buz kalıb�� eridikçe, oluşan su platformun yüzeyine yayılarak dışarıya doğru hareket etmektedir. Bu süreçte sisteme dönme ekseni doğrultusunda net bir dış tork etki etmediği için platformun dönme açısal hızı değişmez.

Show answer & explanation

Answer: False

Answer

Verilen ifade yanlıştır çünkü suyun dışarı doğru yayılması eylemsizlik momentini artırır ve açısal momentumun korunumu gereği açısal hızın azalmasına neden olur.
Verilen ifade yanlıştır çünkü sisteme etki eden net dış tork sıfır olduğundan açısal momentum korunur. Buz eriyip su diskin dışına doğru yayıldıkça kütle dönme ekseninden uzaklaşır, bu da eylemsizlik momentini artırır. Açısal momentumun sabit kalması için açısal hızın azalması gerekir.

Step-by-Step Solution

1
Dış tork ve açısal momentum ilişkisinin belirlenmesi
Sisteme etki eden net dış tork sıfır olduğundan (τs¸=0\tau_{\text{dış}} = 0), platformun dönme eksenine göre toplam açısal momentumu korunur (L=sabitL = \text{sabit}).
Bir sistemin açısal momentumunun değişmesi için sisteme dışarıdan net bir tork uygulanması gerekir.
2
Eylemsizlik momentindeki değişimin analiz edilmesi
Buz eriyip su diskin dış kenarlarına doğru yayıldığında, kütlenin dönme eksenine olan ortalama uzaklığı artar. Bu durum sistemin eylemsizlik momentini (II) artırır (Ison>IilkI_{\text{son}} > I_{\text{ilk}}).
Eylemsizlik momenti, kütlenin dönme eksenine olan uzaklığının karesiyle orantılıdır (I=miri2I = \sum m_i r_i^2).
3
Açısal momentumun korunumu denkleminden açısal hızın bulunması
L=Iω=sabitL = I \cdot \omega = \text{sabit} eşitliğine göre, eylemsizlik momenti (II) arttığı için açısal hız (ω\omega) azalmalıdır (ωson<ωilk\omega_{\text{son}} < \omega_{\text{ilk}}). Dolayısıyla açısal hız değişmez ifadesi yanlıştır.
Toplam açısal momentumun sabit kalması için eylemsizlik momenti ve açısal hız ters orantılı olarak değişmelidir.

Key Concept

Dış torkun sıfır olduğu durumlarda açısal momentum korunur; eylemsizlik momentinin artması açısal hızın azalmasına yol açar.
Estimated Time:2m 0s
Question 76Question

Sürtünmesiz yatay düzlemde, merkezinden geçen düşey eksen etrafında serbestçe dönebilen kütlesi önemsiz bir çubuğa, kütleleri mm olan iki küçük bilezik geçirilmiştir. Bilezikler, gergin durumda olan özdeş yaylarla çubuğun ortasındaki dönme eksenine bağlıdır ve başlangıçta bir ip yardımıyla eksenden uzak bir konumda tutulurken çubuk ω\omega açısal hızıyla dönmektedir. İp kesildiğinde bilezikler yayların çekim kuvvetiyle içe doğru hareket ederek dönme eksenine yaklaşmaktadır.

Buna göre, bileziklerin içe doğru hareketi sürecinde;

I. Sisteme dönme ekseni etrafında etki eden net dış tork sıfır olduğundan sistemin açısal momentumu korunur.
II. Sistemin dönme eksenine göre eylemsizlik momenti azaldığı için çubuğun açısal hızı artar.
III. Bileziklere etki eden net kuvvet hareket doğrultusuna dik olduğundan sistemin dönme kinetik enerjisi korunur.

yargılarından hangileri doğrudur?

Show answer & explanation

Answer: I ve II

Answer

Sisteme dışarıdan etki eden net tork sıfır olduğundan açısal momentum korunur. Bilezikler merkeze yaklaştıkça eylemsizlik momenti azalır, buna bağlı olarak açısal hız artar. Yaylar iş yaptığı için dönme kinetik enerjisi artar ve korunmaz. Bu nedenle doğru olan öncüller I ve II'dir.
Sisteme dışarıdan dönme ekseni doğrultusunda etki eden net tork sıfır olduğu için sistemin açısal momentumu korunur. Bilezikler dönme eksenine yaklaştıkça sistemin eylemsizlik momenti azalır, açısal momentumun korunabilmesi için çubuğun açısal hızı artar. Yaylar iç kuvvet olarak iş yaptığından dönme kinetik enerjisi artar ve korunmaz. Bu nedenle I ve II öncüllerini içeren seçenek doğrudur.

Step-by-Step Solution

1
Dış tork analizinin yapılması
Sisteme etki eden dış kuvvetlerin (dönme eksenindeki milin tepki kuvveti ve yerçekimi gibi) dönme eksenine göre torku sıfırdır. Yay kuvvetleri ve çubuğun bileziklere uyguladığı kuvvetler sistem içi iç kuvvetlerdir.
Dış tork sıfır olduğundan, açısal momentum korunumu ilkesi gereği sistemin toplam açısal momentumu (LL) sabit kalır.
2
Eylemsizlik momentinin ve açısal hızın değişiminin incelenmesi
Bilezikler dönme eksenine yaklaştıkça sistemin eylemsizlik momenti (I=2mr2I = 2mr^2) azalır.
Açısal momentum L=IωL = I \cdot \omega bağıntısıyla verilir. LL sabitken II azaldığı için çubuğun açısal hızı (ω\omega) artar.
3
Dönme kinetik enerjisinin analiz edilmesi
Dönme kinetik enerjisi Ek=12Iω2=L22IE_k = \frac{1}{2}I\omega^2 = \frac{L^2}{2I} olarak ifade edilebilir. LL sabitken II azaldığı için kinetik enerji artar.
Bilezikler içeri hareket ederken yay kuvveti yönünde hareket ederler. Yayların yaptığı pozitif iş, sistemin dönme kinetik enerjisini artırır, dolayısıyla kinetik enerji korunmaz.

Key Concept

Bir sisteme etki eden net dış tork sıfır olduğunda sistemin açısal momentumu korunur; ancak iç kuvvetler iş yapıyorsa sistemin kinetik enerjisi değişebilir.
Estimated Time:2m 0s
Question 77Question

Çekirdeğindeki nükleer yakıtı tükenen dev bir yıldız, dış katmanlarını uzaya fırlattıktan sonra geri kalan kütlesiyle kendi kütle çekiminin etkisi alt��nda içe doğru çökmeye başlar ve bir nötron yıldızına dönüşür. Bu çökme sürecinde yıldızın kütle kaybı olmadığı varsayılmaktadır.

Buna göre, yıldızın büzülerek yarıçapının küçüldüğü bu çökme süreci boyunca yıldızın dönme eksenine göre;

I. Eylemsizlik momenti azalır.
II. Açısal momentumunun büyüklüğü değişmez.
III. Kendi ekseni etrafındaki dönme periyodu azalır.

yargılarından hangileri doğrudur?
(Yıldıza dışarıdan etki eden herhangi bir tork bulunmamaktadır.)

Show answer & explanation

Answer: I, II ve III

Answer

Eylemsizlik momentinin azalması, açısal momentumun korunması ve dönme periyodunun azalması ifadelerinin tamamı doğrudur.
Çökme sürecinde yıldıza etki eden net dış tork sıfır olduğundan açısal momentum korunur. Yıldızın büzülerek yarıçapının küçülmesi, kütlesinin dönme eksenine yaklaşmasına neden olur ve eylemsizlik momentini azaltır. Açısal momentumun korunması için eylemsizlik momenti azalırken açısal hız artmalıdır. Açısal hızın artması ise kendi ekseni etrafındaki dönme periyodunun azalması anlamına gelir. Bu nedenle verilen üç yargı da doğrudur.

Step-by-Step Solution

1
Eylemsizlik momentindeki değişimi belirlemek
Yıldızın yarıçapı (RR) küçüldüğü ve kütlesi (MM) sabit kaldığı için eylemsizlik momenti (IMR2I \propto M R^2) azalır.
Eylemsizlik momenti, kütlenin dönme eksenine olan uzaklığının karesiyle doğru orantılıdır.
2
Açısal momentumun korunup korunmadığını incelemek
Net dış tork sıfır (Tdıs\c=0T_{dış} = 0) olduğundan yıldızın açısal momentumu (LL) korunur ve büyüklüğü değişmez.
Bir sisteme etki eden net dış tork sıfır ise, sistemin açısal momentumu korunur.
3
Dönme periyodundaki değişimi hesaplamak
L=IωL = I \cdot \omega ilişkisine göre LL sabitken II azaldığı için açısal hız (ω\omega) artar. ω=2πT\omega = \frac{2\pi}{T} olduğundan periyot (TT) azalır.
Açısal momentumun korunumu gereği eylemsizlik momentinin azalması açısal hızı artırır, bu da bir tam dönüş süresini (periyodu) kısaltır.

Key Concept

Dış torkun sıfır olduğu durumlarda sistemin açısal momentumu korunur; eylemsizlik momentindeki değişim açısal hızı ve periyodu ters orantılı olarak etkiler.
Estimated Time:2m 0s
Question 78Question

Hava direncinin ihmal edildiği bir ortamda, başlangı��ta hareketsiz duran bir helikopterin ana pervanesi üstten bakıldığında saat yönünde dönmeye başladığında, helikopterin gövdesi toplam açısal momentumun korunması amacıyla üstten bakıldığında saat yönünün tersi yönünde dönmeye başlar.

Show answer & explanation

Answer: True

Answer

Helikopter gövdesi, toplam açısal momentumun korunması amacıyla pervanenin dönüş yönünün tersine (saat yönünün tersi yönünde) dönmeye başlar.
İfadenin doğru olmasının nedeni, helikoptere etki eden net dış torkun sıfır olması sebebiyle toplam açısal momentumun korunmasıdır. Başlangıçta açısal momentum sıfır olduğundan, pervanenin saat yönündeki açısal momentumu ile gövdenin saat yönünün tersi yönündeki açısal momentumu birbirini sıfırlayarak korunum yasasını sağlar.

Step-by-Step Solution

1
Helikopterin pervanesi ve gövdesinden oluşan sistemi tanımlayarak dış torkların varlığını analiz etmek.
Sisteme etki eden net dış tork sıfırdır (τs¸=0\tau_{\text{dış}} = 0).
Hava direnci ihmal edildiğinden ve sisteme dışarıdan dönme yönünde bir kuvvet etki etmediğinden net dış tork sıfırdır. Dış tork sıfır olduğunda sistemin toplam açısal momentumu korunur.
2
Sistemin başlangıçtaki toplam açısal momentumunu belirlemek.
Başlangıçta helikopter durgun olduğundan ilk açısal momentum sıfırdır (Lilk=0L_{\text{ilk}} = 0).
Korunumu uygulamak için ilk durumu ve toplam açısal momentum değerini tanımlamak gerekir.
3
Pervane dönmeye başladıktan sonraki açısal momentum korunumunu yazmak.
Lilk=Lson0=Lpervane+Lgo¨vdeL_{\text{ilk}} = L_{\text{son}} \Rightarrow 0 = L_{\text{pervane}} + L_{\text{gövde}}
Dış tork sıfır olduğu için toplam açısal momentumun son durumda da sıfır olması gerekir.
4
Açısal momentum vektörlerinin yön ilişkisinden gövdenin dönme yönünü belirlemek.
Lgo¨vde=LpervaneL_{\text{gövde}} = -L_{\text{pervane}} olduğundan gövde, pervanenin dönme yönünün tersine (saat yönünün tersi yönünde) döner.
Toplamın sıfır kalabilmesi için pervanenin açısal momentum vektörü ile gövdenin açısal momentum vektörü eşit büyüklükte ve zıt yönlü olmalıdır.

Key Concept

Dış torkun sıfır olduğu durumlarda açısal momentumun korunumu
Question 79Question

Uzay boşluğunda, kütle merkezinden geçen sabit bir eksen etrafında ω\omega açısal hızıyla dönmekte olan silindirik bir uydunun gövdesine sarılı olan iki adet güneş paneli, dışarıya do��ru simetrik olarak açılmaktadır.

Panellerin açılması sürecinde uyduya dönme ekseni doğrultusunda etki eden net dış tork sıfır olduğuna göre;

I. Uydunun dönme eksenine göre açısal momentumunun büyüklüğü değişmez.
II. Uydunun açısal hızının büyüklüğü azalır.
III. Uydunun dönme kinetik enerjisi korunur.

yargılarından hangileri doğrudur?

Show answer & explanation

Answer: I ve II

Answer

Açısal momentumun büyüklüğünün değişmediği ve açısal hızın büyüklüğünün azaldığı seçenektir.
Net dış tork sıfır olduğundan açısal momentum korunur. Panellerin açılmasıyla uydunun eylemsizlik momenti artar, bu da açısal hızının azalmasına neden olur. Dolayısıyla I ve II yargıları doğrudur.

Step-by-Step Solution

1
Dış tork durumunu incelemek.
Sisteme etki eden net dış tork sıfırdır (τdıs\c=0\tau_{dış} = 0).
Açısal momentumun korunma şartı dış torkun sıfır olmasıdır. Net dış tork sıfır olduğundan uydunun açısal momentumu (LL) korunur.
2
Eylemsizlik momentindeki değişimi belirlemek.
Eylemsizlik momenti (II) artar.
Güneş panelleri dışarı doğru açıldığında kütle dönme ekseninden uzaklaşır, bu da eylemsizlik momentinin büyümesini sağlar.
3
Açısal hızın değişimini belirlemek.
Açısal hızın büyüklüğü (ω\omega) azalır.
Açısal momentum L=IωL = I \omega bağıntısı ile verilir. LL sabitken II arttığı için ω\omega azalmalıdır.
4
Dönme kinetik enerjisinin değişimini incelemek.
Dönme kinetik enerjisi (EkE_k) azalır.
Dönme kinetik enerjisi Ek=L22IE_k = \frac{L^2}{2I} bağıntısıyla ifade edilir. LL sabitken II değeri arttığı için dönme kinetik enerjisi azalır.

Key Concept

Dış tork etki etmeyen dönen sistemlerde açısal momentum korunur; ancak kütle dağılımının değişimi eylemsizlik momentini, açısal hızı ve dönme kinetik enerjisini değiştirir.
Estimated Time:2m 0s
Question 80Question

Sürtünmelerin ve diğer gök cisimlerinin kütle çekim etkilerinin ihmal edildiği bir ortamda, Dünya etrafındaki dairesel yörüngesinde dolanan bir yapay uydu, kütle merkezinden geçen eksene göre katlanmı�� olan güneş panellerini iç motorları yardımıyla dışa doğru simetrik olarak açtığında; uydunun kendi kütle merkezine göre eylemsizlik momenti artacağından kendi ekseni etrafındaki dönme açısal hızı azalır, ancak Dünya'nın merkezine göre tanımlanan toplam açısal momentumunun büyüklüğü değişmez.

Show answer & explanation

Answer: True

Answer

İfade doğrudur. Uydunun panellerini açması eylemsizlik momentini artırarak kendi ekseni etrafındaki dönme hızını azaltır, fakat sisteme etki eden net tork sıfır olduğundan Dünya'nın merkezine göre toplam açısal momentum korunur.
Uydunun panellerini açması eylemsizlik momentini artırarak kendi ekseni etrafındaki dönme hızını azaltır, fakat sisteme etki eden net dış tork sıfır olduğundan Dünya'nın merkezine göre toplam açısal momentum korunur.

Step-by-Step Solution

1
Uydunun güneş panellerini açma işleminin eylemsizlik momentine etkisini analiz etmek.
Panellerin dışa doğru açılması, uydunun kütle dağılımını dönme ekseninden uzaklaştırır. Bu durum uydunun kendi kütle merkezine göre eylemsizlik momentini (II) artırır.
Eylemsizlik momenti, kütle elemanlarının dönme eksenine olan uzaklıklarının karesiyle orantılıdır (I=miri2I = \sum m_i r_i^2).
2
Uydunun kendi kütle merkezine göre açısal hızının değişimini belirlemek.
Panellerin açılması işlemi iç motorlar (iç kuvvetler) tarafından gerçekleştirildiğinden, uydunun kendi kütle merkezine göre net dış tork sıfırdır. Açısal momentum (Ldo¨nme=IωL_{\text{dönme}} = I\omega) korunur. Eylemsizlik momenti (II) arttığı için kendi ekseni etrafındaki dönme açısal hızı (ω\omega) azalır.
Net dış tork sıfır olduğunda sisteme ait açısal momentum korunur.
3
Dünya'nın merkezine göre tanımlanan toplam açısal momentumun korunup korunmadığını incelemek.
Dünya'nın uyduya uyguladığı kütle çekim kuvveti, Dünya'nın merkezine doğru yönelmiştir. Bu kuvvetin Dünya'nın merkezine göre oluşturduğu tork sıfırdır (τ=r×F=0\vec{\tau} = \vec{r} \times \vec{F} = 0). Dolayısıyla uydunun Dünya'nın merkezine göre toplam açısal momentumu korunur.
Uygulanan kuvvetin doğrultusu dönme merkezinden geçiyorsa (merkezil kuvvet ise), bu kuvvetin torku sıfır olur ve açısal momentumun korunmasını sağlar.

Key Concept

Dış tork sıfır olduğunda açısal momentum korunur; merkezil kuvvetlerin torku sıfırdır.
PreviousPage 4 / 6Next
Çembersel Hareket ve Kütle Çekimi Practice Questions — YKS AYT (Alan Yeterlilik Testi) — Page 4 | Examkin