Tüm alıştırma soruları

8734 soru

Soru 3281Soru

Bohr atom modeline göre, hidrojen atomunun çekirdeği çevresinde taban durumunda (n=1n = 1) dolanan bir elektron n=2n = 2 seviyesine uyarıldığında, elektronun dolandığı yörüngenin yarıçapı ilk durumuna göre kaç katına çıkar?

Cevabı ve açıklamayı göster

Cevap: 4

Cevap

Elektronun dolandığı yörüngenin yarıçapı ilk durumuna göre 4 katına çıkar.
Bohr atom modelinde yörünge yarıçapı rn=a0n2Zr_n = a_0 \frac{n^2}{Z} formülüyle hesaplanır. Aynı atom için atom numarası (ZZ) sabit olduğundan, yarıçap doğrudan kuantum sayısının karesi (n2n^2) ile doğru orantılıdır. Taban durumunda (n=1n = 1) yörünge yarıçapı rr olan elektron, n=2n = 2 seviyesine uyarıldığında yarıçapı 22=42^2 = 4 katına çıkarak 4r4r olur.

Adım Adım Çözüm

1
Bohr atom modeline göre yörünge yarıçapı bağıntısını yazınız.
rn=a0n2Zr_n = a_0 \frac{n^2}{Z} bağıntısı elde edilir. Burada a0a_0 Bohr yarıçap sabiti, nn baş kuantum sayısı ve ZZ atom numarasıdır.
Yörünge yarıçapının baş kuantum sayısına nasıl bağlı olduğunu görmek için.
2
Hidrojen atomu (Z=1Z = 1) için n=1n = 1 ve n=2n = 2 seviyelerindeki yarıçapları oranlayınız.
r1=a0121=a0r_1 = a_0 \frac{1^2}{1} = a_0 ve r2=a0221=4a0r_2 = a_0 \frac{2^2}{1} = 4a_0 bulunur. Bu değerlerin oranı r2r1=4\frac{r_2}{r_1} = 4 olarak hesaplanır.
Uyarılma sonucu yörünge yarıçapındaki kat artışını belirlemek için.

Anahtar Kavram

Bohr Yörünge Yarıçapının Baş Kuantum Sayısı ile İlişkisi
Soru 3282Soru

Bohr atom modeline göre hidrojen atomunun birinci uyarılma seviyesinde (n=2n = 2) dolanan bir elektronun çizgisel sürati vv, de Broglie dalga boyu ise λe\lambda_e kadardır.

Bu elektron temel hale (n=1n = 1) geçiş yaptığında atomdan salınan fotonun dalga boyu λf\lambda_f olduğuna göre, λfλe\frac{\lambda_f}{\lambda_e} oranı aşağıdakilerden hangisine eşittir?

(Işık hızı cc'dir.)

Cevabı ve açıklamayı göster

Cevap: 2c3v\frac{2c}{3v}

Cevap

Salınan fotonun dalga boyunun elektronun ilk durumdaki de Broglie dalga boyuna oranı 2c3v\frac{2c}{3v}'dir.
Elektronun birinci uyarılma seviyesindeki (n=2n=2) toplam enerjisi E2=12mv2E_2 = -\frac{1}{2}mv^2 iken, temel haldeki (n=1n=1) toplam enerjisi E1=4E2=2mv2E_1 = 4E_2 = -2mv^2 olur. Seviyeler arası geçişte salınan fotonun enerjisi Ef=E2E1=32mv2E_f = E_2 - E_1 = \frac{3}{2}mv^2 şeklindedir. Fotonun dalga boyu λf=hcEf=2hc3mv2\lambda_f = \frac{hc}{E_f} = \frac{2hc}{3mv^2} ve elektronun de Broglie dalga boyu λe=hmv\lambda_e = \frac{h}{mv} olduğundan, bu iki değerin oranı 2c3v\frac{2c}{3v} olarak elde edilir.

Adım Adım Çözüm

1
Elektronun birinci uyarılma seviyesindeki (n=2n=2) kinetik enerjisini ve toplam enerjisini hızı cinsinden tanımlamak.
K2=12mv2K_2 = \frac{1}{2}mv^2 ve E2=K2=12mv2E_2 = -K_2 = -\frac{1}{2}mv^2 olarak belirlenir.
Bohr atom modelinde elektronun toplam mekanik enerjisi, kinetik enerjisinin negatifine eşittir.
2
Temel haldeki (n=1n=1) toplam enerjiyi belirlemek.
En=Ryn2E_n = -\frac{R_y}{n^2} ba��ıntısı gereği, E1=4E2=2mv2E_1 = 4 E_2 = -2mv^2 olur.
Toplam enerji, baş kuantum sayısının karesi ile ters orantılıdır.
3
Elektronun n=2n=2 seviyesinden n=1n=1 seviyesine geçişinde salınan fotonun enerjisini hesaplamak.
Ef=E2E1=12mv2(2mv2)=32mv2E_f = E_2 - E_1 = -\frac{1}{2}mv^2 - (-2mv^2) = \frac{3}{2}mv^2 olur.
Salınan fotonun enerjisi, elektronun ilk ve son durumdaki toplam enerjileri arasındaki farka eşittir.
4
Salınan fotonun dalga boyunu λf\lambda_f cinsinden yazmak.
λf=hcEf=2hc3mv2\lambda_f = \frac{hc}{E_f} = \frac{2hc}{3mv^2} elde edilir.
Foton enerjisi ile dalga boyu arasındaki ilişki Planck-Einstein bağıntısı ile açıklanır.
5
Elektronun n=2n=2 düzeyindeki de Broglie dalga boyunu λe\lambda_e cinsinden yazıp oranlamak.
λe=hmv\lambda_e = \frac{h}{mv} olup, oran λfλe=2c3v\frac{\lambda_f}{\lambda_e} = \frac{2c}{3v} bulunur.
Elektronun de Broglie dalga boyu momentumu ile ters orantılıdır. İki dalga boyunun birbirine oranlanmasıyla istenen sonuca ulaşılır.

Anahtar Kavram

Bohr yörünge mekaniği ile de Broglie dalga boyu ve foton dalga boyu bağıntılarının birleştirilmesi
Tahmini Süre:3m 0s
Soru 3283Soru

Aşağıdaki tabloda baş grup elementi olan ve aynı periyotta yer alan XX, YY ve ZZ elementlerinin ilk beş iyonlaşma enerjisi (EiE_{\text{i}}) değeri kJ/mol\text{kJ/mol} cinsinden verilmiştir:

ElementE1E_1E2E_2E3E_3E4E_4E5E_5
ZZ4964964562456269126912954395431335313353
XX738738145114517733773310540105401363013630
YY578578181718172745274511578115781483014830

Ayrıca temel haldeki nötr WW geçiş metal atomunun en yüksek baş kuantum sayısı 44 olup, elektron dizilimi dd orbitali ile sonlanmaktadır.

Buna göre XX, YY, ZZ ve WW elementleri ile ilgili aşağıdaki ifadelerden hangisi doğrudur?

Cevabı ve açıklamayı göster

Cevap: XX elementinin birinci iyonlaşma enerjisinin YY elementininkinden daha büyük olmasının nedeni, XX atomunun temel hal elektron diziliminin küresel simetrik olmasıdır.

Cevap

X elementinin birinci iyonlaşma enerjisinin Y elementininkinden daha büyük olmasının nedeni, X atomunun temel hal elektron diziliminin küresel simetrik olmasıdır.
X elementinin birinci iyonlaşma enerjisinin Y'ninkinden büyük olması küresel simetri kararlılığı ile ilgilidir. 3. periyot 2A grubunda bulunan X'in temel hal elektron dizilimi s2 ile sonlandığından küresel simetrik ve daha kararlıdır. Bu da elektron koparmayı zorlaştırır ve birinci iyonlaşma enerjisini Y (3A, p1) elementine kıyasla daha yüksek yapar.

Adım Adım Çözüm

1
Elementlerin grup numaralarını ardışık iyonlaşma enerjileri arasındaki artış oranlarından tespit etmek.
Z'nin birinci iyonlaşma enerjisinden ikinci iyonlaşma enerjisine geçişinde yaklaşık 9.2 kat artış olduğundan 1A grubundadır. X'in ikinci iyonlaşma enerjisinden üçüncü iyonlaşma enerjisine geçişinde yaklaşık 5.3 kat artış olduğundan 2A grubundadır. Y'nin üçüncü iyonlaşma enerjisinden dördüncü iyonlaşma enerjisine geçişinde yaklaşık 4.2 kat artış olduğundan 3A grubundadır. Aynı periyotta yer aldıklarından proton sayıları Z < X < Y şeklindedir.
Değerlik elektronları tamamen koptuktan sonra bir alt temel enerji seviyesindeki kararlı soygaz elektron d��zeninden elektron koparmak için gereken enerji ani ve çok büyük bir artış gösterir.
2
Birinci iyonlaşma enerjilerindeki sapmayı küresel simetri ile analiz etmek.
X (2A) elementinin birinci iyonlaşma enerjisi (738 kJ/mol), Y (3A) elementinin birinci iyonlaşma enerjisinden (578 kJ/mol) büyüktür. Bu durum, 2A grubunun s2 ile sonlanan kararlı küresel simetri yapısından kaynaklanır.
Küresel simetriye sahip orbitallerden elektron koparmak, küresel simetrik olmayan orbitallere göre daha fazla enerji gerektirir.
3
İzoelektronik iyonların yarıçaplarını karşılaştırmak.
10 elektronlu Z+, X2+ ve Y3+ iyonları izoelektroniktir. Proton sayısı en fazla olan Y (13 proton) elektronları en güçlü çeker, bu nedenle iyon yarıçapı en küçük olan Y3+'tür. Sıralama Z+ > X2+ > Y3+ şeklindedir.
Aynı sayıda elektron barındıvan taneciklerde, çekirdek yükü (proton sayısı) arttıkça elektron başına düşen çekim kuvveti artar ve hacim küçülür.
4
Geçiş metallerinden elektron kopma sırasını belirlemek.
W elementinin elektron dizilimi d orbitali ile biten 4. periyot elementidir (örneğin [Ar] 4s2 3d1 veya benzeri). Elektron verilirken daima en dış katmanda (en büyük baş kuantum sayısı olan n=4) bulunan 4s orbitalinden elektronlar öncelikle kopar.
Katyon oluşurken elektronlar daima çekirdeğe en uzak olan en dış katmandaki orbitallerden öncelikle ayrılır.
5
Y elementinin en yüksek enerjili orbitalinin kuantum sayılarını incelemek.
Y (Alüminyum, Z=13) elementinin temel hal dizilimi 1s2 2s2 2p6 3s2 3p1 şeklindedir. En yüksek enerjili orbitali 3p'dir. Bu orbital için n=3 ve l=1'dir. l=2 değeri d orbitalini belirttiğinden yanlıştır.
Açısal momentum kuantum sayısı l orbital türünü belirler (s için 0, p için 1, d için 2, f için 3).

Anahtar Kavram

İyonlaşma enerjisindeki ardışık artışlar, küresel simetri istisnaları, izoelektronik taneciklerde yarıçap ve katyonlarda elektron kopma kuralları.
Soru 3284Soru

Durgun bir elektron üzerine gönderilen yüksek enerjili bir X-ışını fotonunun Compton saçılması gerçekleştirdiği bir olayda; saçılan fotonun boşluktaki yayılma sürati gelen fotonunkine eşit kalırken, saçılan foton ile saçılan elektronun momentum büyüklüklerinin skaler toplamı gelen fotonun momentum büyüklüğüne eşittir.

Cevabı ve açıklamayı göster

Cevap: False

Cevap

İfade yanlıştır. Compton saçılmasında fotonun sürati değişmez ve ışık hızına (cc) eşit kalır; ancak çizgisel momentum vektörel olarak korunduğu için saçılan foton ve elektronun momentum büyüklüklerinin skaler toplamı gelen fotonun momentum büyüklüğünden büyüktür.
İfade yanlıştır çünkü Compton saçılmasında çizgisel momentum vektörel olarak korunur. Saçılan foton ve saçılan elektron farklı doğrultularda hareket ettiğinden, bu iki parçacığın momentum büyüklüklerinin skaler toplamı (psac\cılan+pelektronp_{saçılan} + p_{elektron}), gelen fotonun momentum büyüklüğünden (pgelenp_{gelen}) daima daha büyük olmak zorundadır. Süratlerin eşit kalması ise fotonun doğası gereği doğrudur.

Adım Adım Çözüm

1
Fotonların süratlerinin karşılaştırılması
Gelen fotonun sürati vgelen=cv_{gelen} = c ve saçılan fotonun sürati vsac\cılan=cv_{saçılan} = c olup birbirine eşittir.
Fotonlar boşlukta her zaman ışık hızı (cc) ile yayılırlar; saçılma sonrasında ortam değişmediği için süratleri değişmez.
2
Momentumun vektörel korunumu yasasının yazılması
Toplam momentum vektörel olarak korunur: pgelen=psac\cılan+pelektron\vec{p}_{gelen} = \vec{p}_{saçılan} + \vec{p}_{elektron}.
Saçılma esnasında dışarıdan etki eden net bir kuvvet olmadığı için momentum vektörel olarak korunmak zorundadır.
3
Vektörel toplam ile skaler toplamın karşılaştırılması
Saçılan foton ve saçılan elektron farklı yönlere saçıldığından, momentum vektörleri aralarında açı olacak şekilde toplanır. Üçgen eşitsizliği prensibine göre, saçılan fotonun momentum büyüklüğü (psac\cılanp_{saçılan}) ile elektronun momentum büyüklüğünün (pelektronp_{elektron}) skaler toplamı, gelen fotonun momentum büyüklüğünden (pgelenp_{gelen}) her zaman daha büyüktür (psac\cılan+pelektron>pgelenp_{saçılan} + p_{elektron} > p_{gelen}).
Aralarında açı olan iki vektörün toplamının büyüklüğü, bu iki vektörün büyüklüklerinin skaler toplamından daima küçüktür.

Anahtar Kavram

Compton saçılmasında foton süratinin değişmezliği ve momentumun vektörel korunumu
Soru 3285Soru

Elektromanyetik spektrumda yer alan farklı dalga türleri ile bu dalgaların günlük hayattaki ve teknolojideki kullanım alanları veya oluşum mekanizmaları verilmiştir. Buna göre, sol sütundaki elektromanyetik dalga türlerini sağ sütundaki en uygun açıklama ve kullanım alanlarıyla eşleştiriniz.

Soldaki öğeye tıklayın, sonra eşleşen sağdaki öğeye tıklayın

Öğeler

Kızılötesi Işınlar
Mikrodalgalar
Ultraviyole Işınlar
Gama Işınları

Eşleşmeler

Cevabı ve açıklamayı göster

Cevap

Kızılötesi Işınlar termal kameralarda algılanabilen dalgalarla, Mikrodalgalar su moleküllerini titreştiren ve radarlarda kullanılan dalgalarla, Ultraviyole Işınlar ozon tabakası tarafından filtrelenen ve sterilizasyonda kullanılan dalgalarla, Gama Işınları ise kararsız çekirdeklerin bozunmasıyla yayılan dalgalarla eşleşir.
Elektromanyetik spektrumda yer alan dalgaların fiziksel özellikleri ve kullanım alanları doğru bir şekilde eşleştirilmiştir. Gama ışınları radyoaktif çekirdek tepkimelerinde açığa çıkarken; kızılötesi ışınlar sıcaklığa bağlı titreşimlerle yayılır ve termal kameralarda algılanır. Mikrodalgalar su moleküllerini titreştirerek ısıtma sağlar ve radarlarda kullanılır. Ultraviyole ışınlar ise sterilizasyon amacıyla tercih edilir.

Adım Adım Çözüm

1
Kızılötesi ışınların özelliklerini analiz etme
Kızılötesi dalgaların mutlak sıfırın üzerindeki tüm sıcak maddelerden yayıldığı ve termal kameralarca algılandığı tespit edilir. Bu durumda Kızılötesi Işınlar ifadesi termal kamera açıklaması ile eşleşir.
Kızılötesi ışınların temel yayılım mekanizması sıcaklıkla ilişkili atomik ve moleküler titreşimlerdir.
2
Mikrodalgaların özelliklerini analiz etme
Mikrodalgaların su moleküllerini titreştirerek ısı üretmesi ve radar/iletişim teknolojilerinde kullanılması tespit edilir. Bu durum mikrodalga fırın ve haberleşme açıklaması ile eşleşir.
Mikrodalgalar su moleküllerinin rezonans frekansına yakın frekanslarda polar molekülleri titreştirir.
3
Ultraviyole ışınların özelliklerini analiz etme
Ultraviyole ışınların güneşten geldiği, ozon tabakasında soğurulduğu ve sterilizasyon işlemlerinde kullanıldığı tespit edilir. Bu durum sterilizasyon açıklaması ile eşleşir.
Ultraviyole ışınlarının enerjisi mikroorganizmaları nötralize edecek kadar yüksektir.
4
Gama ışınlarının özelliklerini analiz etme
Gama ışınlarının radyoaktif bozunmalar sonucu çekirdekten yayıldığı ve en yüksek enerjili dalgalar olduğu tespit edilir. Bu durum radyoaktif çekirdek açıklaması ile eşleşir.
Gama ışınları elektromanyetik spektrumda frekansı en yüksek ve dalga boyu en kısa olan çekirdek kaynaklı ışımalardır.

Anahtar Kavram

Elektromanyetik Spektrum ve Kullanım Alanları
Soru 3286Soru

Sürtünmelerin ihmal edildiği yatay bir buz pistinde, düşey bir eksen etrafında kolları açık olarak dönen bir buz patencisi, kollarını vücuduna doğru çekmektedir. Bu hareket esnasında patencinin eylemsizlik momenti azalmaktadır.

Buna göre, patencinin kollarını çekmesi sürecinde açısal momentumunun büyüklüğü (LL) ve açısal hızının büyüklüğü (ω\omega) ilk durumuna göre nasıl değişir?

Cevabı ve açıklamayı göster

Cevap: A��ısal momentumu değişmez, açısal hızı artar.

Cevap

Açısal momentumu değişmez, açısal hızı artar.
Sürtünmesiz ortamda kendi ekseni etrafında dönmekte olan patenciye etki eden net dış tork sıfır olduğu için patencinin açısal momentumu korunur ve büyüklüğü değişmez. Açısal momentumun büyüklüğü L=IωL = I \cdot \omega formülü ile verilir. Patenci kollarını vücuduna doğru çektiğinde eylemsizlik momenti (II) azalır. Açısal momentumun büyüklüğünün sabit kalabilmesi için patencinin açısal hızının büyüklüğü (ω\omega) artmalıdır. Bu nedenle açısal momentumun değişmediği, açısal hızın ise arttığı durum doğrudur.

Adım Adım Çözüm

1
Dış tork analizinin yapılması
Sürtünmeler ihmal edildiği için patenciye dönme ekseninde etki eden net dış tork sıfırdır (τnet=0\tau_{net} = 0).
Açısal momentumun korunup korunmadığını belirlemek için sisteme etki eden net dış torkun incelenmesi gerekir.
2
Açısal momentumun korunumu ilkesinin uygulanması
Net dış tork sıfır olduğu için patencinin açısal momentumunun büyüklüğü (LL) değişmez (Lilk=LsonL_{ilk} = L_{son}).
Bir sisteme etki eden net dış tork sıfır ise sistemin açısal momentumu korunur.
3
Açısal momentum formülü üzerinden açısal hız değişiminin bulunması
Açısal momentum L=IωL = I \cdot \omega bağıntısıyla ifade edilir. Açısal momentum (LL) sabitken patencinin eylemsizlik momenti (II) azaldığı için açısal hızı (ω\omega) artar.
Açısal momentum ile eylemsizlik momenti ve açısal hız arasındaki ilişkiyi kurarak eylemsizlik momentindeki değişimin açısal hıza etkisini belirlemek gerekir.

Anahtar Kavram

Bir sisteme etki eden net dış tork sıfır olduğunda sistemin açısal momentumu korunur. Açısal momentum korunduğunda (L=IωL = I \cdot \omega), eylemsizlik momentindeki (II) azalış açısal hızın (ω\omega) artmasına neden olur.
Tahmini Süre:1m 0s
Soru 3287Soru

Compton saçılması olayında, durgun haldeki bir serbest elektronla çarpışarak saçılan bir fotonun boşluktaki yayılma hızı, çarpışmadan önceki yayılma hızından daha düşüktür. Bu ifade doğru mudur?

Cevabı ve açıklamayı göster

Cevap: False

Cevap

Bu ifade yanlıştır. Compton saçılmasında saçılan fotonun boşluktaki yayılma hızı değişmez ve ışık hızına (cc) eşit kalır.
Fotonların boşluktaki hızı daima ışık hızına (cc) eşittir ve enerjilerine bağlı değildir. Compton saçılmasında foton enerji kaybetmesine rağmen yayılma hızı değişmez. Dolayısıyla verilen ifade yanlıştır.

Adım Adım Çözüm

1
Fotonların boşluktaki yayılma hızını belirleyen faktörleri hatırlay��n.
Fotonların boşluktaki hızı sadece ortama bağlıdır ve daima ışık hızı (cc) değerine eşittir.
Hızın fotonun enerjisinden veya frekansından ba��ımsız olduğunu belirlemek için.
2
Compton saçılması sonrasında fotonun hızındaki değişimi analiz edin.
Çarpışma sonucunda fotonun enerjisi ve frekansı azalır, dalga boyu artar; fakat yayıldığı ortam değişmediği için hızı (cc) sabit kalır.
Saçılma sonrasındaki foton hızını başlangıçtakiyle karşılaştırmak için.

Anahtar Kavram

Compton saçılmasında saçılan fotonun hızının ışık hızına (cc) eşit kalması.
Tahmini Süre:45s
Soru 3288Soru

Küçük açılı salınımlar yapan (basit harmonik hareket gerçekleştiren) şekildeki basit sarkaçların salınım periyotlarını büyükten küçüğe doğru sıralayınız.

Öğeleri doğru sıraya koymak için sürükleyin

Cevabı ve açıklamayı göster

Cevap

Sarkaçların salınım periyotlarının büyükten küçüğe doğru doğru sıralaması II, I, III şeklindedir.
Basit sarkacın salınım periyodu T=2πLgT = 2\pi\sqrt{\frac{L}{g}} formülüyle hesaplanır ve kütleden bağımsızdır. II. sarkacın boyu 4L4L olduğundan periyodu 2T2T olur. I. sarkacın boyu LL olup periyodu TT'dir. III. sarkacın yerçekimi ivmesi 4g4g olduğundan periyodu en küçük olan 0,5T0,5T olur. Dolayısıyla doğru sıralama büyükten küçüğe II, I, III şeklindedir.

Adım Adım Çözüm

1
Basit sarkacın periyot formülünü yazmak
T=2πLgT = 2\pi\sqrt{\frac{L}{g}} formülü belirlenir.
Periyodun hangi fiziksel niceliklere bağlı olduğunu ve matematiksel ilişkisini kurmak için.
2
Kütlenin basit sarkaç periyoduna etkisini analiz etmek
Periyot formülünde kütle (mm) yer almadığı için sarkaçların kütlelerinin periyoda etkisi olmadığı tespit edilir.
Farklı kütle değerlerinin periyotları etkilemeyeceğini belirlemek için.
3
Her bir sarkacın periyodunu boy (LL) ve yerçekimi ivmesine (gg) bağlı olarak hesaplamak
TII=2π4Lg=2TT_{II} = 2\pi\sqrt{\frac{4L}{g}} = 2T, TI=2πLg=TT_I = 2\pi\sqrt{\frac{L}{g}} = T ve TIII=2πL4g=0,5TT_{III} = 2\pi\sqrt{\frac{L}{4g}} = 0,5T değerleri elde edilir.
Sarkaçların periyotları arasında nicel bir karşılaştırma yapabilmek için.
4
Hesaplanan periyotları büyükten küçüğe doğru sıralamak
TII>TI>TIIIT_{II} > T_I > T_{III} olduğundan sıralama II, I, III olarak bulunur.
Soruda istenen sıralama kriterine göre nihai cevaba ulaşmak için.

Anahtar Kavram

Basit sarkacın salınım periyodu yalnızca sarkaç boyu ve ortamın yerçekimi ivmesine bağlıdır; sarkacın kütlesinden bağımsızdır.
Soru 3289Soru

Dönme hareketi yapan cisimlerin eylemsizlik momentleri, kütlelerine ve kütlelerinin dönme eksenine olan uzaklık dağılımına bağlıdır. Aşağıda sol sütunda eylemsizlik momentini etkileyen bazı fiziksel değişiklikler, sağ sütunda ise bu değişikliklerin sistemin eylemsizlik momenti üzerindeki etkileri verilmiştir.

Buna göre, sol sütundaki olaylar ile sağ sütundaki etkileri doğru şekilde eşleştiriniz.

(Çubuğun kütle merkezinden geçen dik eksene göre eylemsizlik momenti Ikm=112ML2I_{\text{km}} = \frac{1}{12}ML^2, ucundan geçen dik eksene göre eylemsizlik momenti Iuc¸=13ML2I_{\text{uç}} = \frac{1}{3}ML^2; homojen diskin merkezinden geçen dik eksene göre eylemsizlik momenti Idisk=12MR2I_{\text{disk}} = \frac{1}{2}MR^2 şeklindedir.)

Soldaki öğeye tıklayın, sonra eşleşen sağdaki öğeye tıklayın

Öğeler

Kendi ekseni etrafında dönen bir buz patencisinin açık olan kollarını vücuduna doğru çekerek kapatması
Boyu LL, kütlesi MM olan homojen bir çubuğun uç noktasından geçen dik eksen yerine, kütle merkezinden geçen dik eksen etrafında döndürülmesi
Kütlesi MM, yarıçapı RR olan homojen bir diskin kütlesi sabit tutulup yarıçapının 2R2R değerine çıkarılması

Eşleşmeler

Cevabı ve açıklamayı göster

Cevap

Buz patencisinin kollarını kapatması eylemsizlik momentinin niteliksel olarak azalmasıyla; çubuğun dönme ekseninin uçtan kütle merkezine kaydırılması eylemsizlik momentinin ilk değerinin dörtte birine düşmesiyle; diskin yarıçapının iki katına çıkarılması ise eylemsizlik momentinin ilk değerinin 4 katına çıkmasıyla eşleşir.
Buz patencisi kollarını göğsüne çektiğinde kütlesini dönme eksenine yaklaştırarak eylemsizlik momentini niteliksel olarak azaltır. Çubuğun uç noktası yerine kütle merkezinden geçen eksene göre döndürülmesi, eylemsizlik momentini I=13ML2I = \frac{1}{3}ML^2 değerinden I=112ML2I = \frac{1}{12}ML^2 değerine indirerek ilk değerinin dörtte birine düşürür. Diskin yarıçapının iki katına çıkarılması ise eylemsizlik momentini yarıçapın karesiyle orantılı olarak 4 katına çıkarır.

Adım Adım Çözüm

1
Buz patencisinin durumunu analiz etme
Buz patencisi kollarını kapattığında, vücudunun dış kısımlarındaki kütle elemanları dönme eksenine yaklaşır. I=mr2I = \sum m r^2 genel tanımına göre ortalama dönme yarıçapı rr azaldığından, eylemsizlik momenti niteliksel olarak azalır.
Kolların kapatılmasının kütle dağılımı üzerindeki geometrik etkisini belirlemek için.
2
Çubuğun dönme ekseninin değişmesinin etkisini hesaplama
Başlangıçtaki eylemsizlik momenti I1=13ML2I_1 = \frac{1}{3}ML^2, son durumdaki eylemsizlik momenti ise I2=112ML2I_2 = \frac{1}{12}ML^2 olur. Oranlandığında I2I1=1/121/3=14\frac{I_2}{I_1} = \frac{1/12}{1/3} = \frac{1}{4} elde edilir.
Çubuğun farklı iki eksene göre verilen eylemsizlik momenti formüllerini kullanarak değişim oranını belirlemek için.
3
Diskin yarıçapının değiştirilmesinin etkisini hesaplama
Başlangıçtaki eylemsizlik momenti I1=12MR2I_1 = \frac{1}{2}MR^2 iken yarıçap 2R2R yapıldığında I2=12M(2R)2=2MR2I_2 = \frac{1}{2}M(2R)^2 = 2MR^2 olur. Bu durumda I2I1=2MR212MR2=4\frac{I_2}{I_1} = \frac{2MR^2}{\frac{1}{2}MR^2} = 4 bulunur.
Yarıçap değişiminin diskin eylemsizlik momenti üzerindeki karesel etkisini hesaplamak için.

Anahtar Kavram

Eylemsizlik momenti, dönen bir cismin kütlesine ve bu kütlenin dönme eksenine olan dik uzaklığının karesinin dağılımına (Imr2I \propto m r^2) bağlıdır.
Soru 3290Soru

Küçük açılı salınımlar yapan basit sarkaçların salınım periyotlarının büyüklükleri arasındaki ilişkiyi bulmak amacıyla, aşağıda özellikleri verilen sarkaçları periyotları en büyük olandan en küçük olana doğru sıralayınız.

Öğeleri doğru sıraya koymak için sürükleyin

Cevabı ve açıklamayı göster

Cevap

Sarkaçların periyotları büyükten küçüğe doğru; boyu 4L4L olan sarkaç, boyu 2L2L olan sarkaç ve boyu LL olan sarkaç şeklinde sıralanır.
Basit sarkacın periyodu T=2πLgT = 2\pi \sqrt{\frac{L}{g}} formülüyle hesaplanır ve cismin kütlesinden bağımsızdır. Yerçekimi ivmesi gg sabit olduğundan periyot sadece ipin boyunun karekökü ile doğru orantılıdır. İp boyu 4L4L olan sarkacın periyodu en büyük (2T2T), ip boyu 2L2L olan sarkacın periyodu orta değerde (2T\sqrt{2}T), ip boyu LL olan sarkacın periyodu ise en küçüktür (TT).

Adım Adım Çözüm

1
Basit sarkacın periyot bağıntısının belirlenmesi
T=2πLgT = 2\pi \sqrt{\frac{L}{g}} formülü yazılır.
Salınım hareketinin periyodunu etkileyen fiziksel nicelikleri görmek ve kütlenin (mm, 2m2m, 3m3m) periyodu etkilemediğini belirlemek için.
2
Her bir sarkacın periyodunun formül cinsinden hesaplanması
Birinci sarkacın periyodu T1=2πLgT_1 = 2\pi \sqrt{\frac{L}{g}}, ikinci sarkacın periyodu T2=2π4Lg=2T1T_2 = 2\pi \sqrt{\frac{4L}{g}} = 2T_1, üçüncü sarkacın periyodu T3=2π2Lg=2T1T_3 = 2\pi \sqrt{\frac{2L}{g}} = \sqrt{2}T_1 olarak bulunur.
Sarkaçların periyotlarını matematiksel olarak karşılaştırabilmek amacıyla ortak değişkenler cinsinden ifade etmek için.
3
Periyotların büyüklüklerine göre sıralanması
T2>T3>T1T_2 > T_3 > T_1 sıralaması elde edilir.
2>2>12 > \sqrt{2} > 1 büyüklük ilişkisinden dolayı periyotlar büyükten küçüğe bu şekilde sıralanmalıdır.

Anahtar Kavram

Basit sarkacın periyodu yalnızca ipin boyuna ve yerçekimi ivmesine bağlı olup, salınım yapan cismin kütlesinden bağımsızdır.
Soru 3291Soru

Bohr atom modeli, klasik fizik ile kuantum teorisini birleştirerek hidrojen spektrumunu başarıyla açıklamış olsa da modern atom teorisine geçiş sürecinde bazı sınırlılıkları nedeniyle yetersiz kalmıştır.

Buna göre;

I. Çok elektronlu atom ve iyonların spektrum çizgilerini açıklayamaması,
II. Elektronun dalga-tanecik karakterini ve Heisenberg belirsizlik ilkesine göre konumundaki belirsizliği göz ardı etmesi,
III. Elektronun çekirdek etrafında yalnızca belirli dairesel yörüngelerde hareket ettiğini varsayarak modern atom teorisindeki orbital kavramını öngörememesi

ifadelerinden hangileri Bohr atom modelinin sınırlılıkları arasında yer alır?

Cevabı ve açıklamayı göster

Cevap: I, II ve III

Cevap

I, II ve III öncüllerinin tamamı Bohr atom modelinin sınırlılıkları arasında yer alır.
Bohr atom modelinin çok elektronlu sistemlerin spektrumlarını açıklayamaması, elektronun dalga özelliğini ve Heisenberg belirsizlik ilkesini içermemesi, ayrıca elektronları üç boyutlu orbitaller yerine iki boyutlu dairesel yörüngelerle sınırlaması modelin en temel eksiklikleridir. Bu nedenle tüm öncüller doğrudur.

Adım Adım Çözüm

1
Bohr atom modelinin çok elektronlu sistemlerdeki yetersizliğini analiz etmek.
Bohr modeli tek elektronlu taneciklerin (HH, He+He^+, Li2+Li^{2+}) davranışlarını açıklabilirken, çok elektronlu taneciklerin spektrumlarını ve manyetik alandaki yarılmalarını açıklayamamıştır. Dolayısıyla I. öncül bir sınırlılıktır.
Modelin çok elektronlu taneciklerin spektrumlarındaki yetersizliğini doğrulamak.
2
Elektronun dalga karakterini ve belirsizlik ilkesini değerlendirmek.
Bohr, elektronu sadece belirli yarıçaplı dairesel yörüngelerde hareket eden yüklü bir tanecik olarak varsaymıştır. Elektronun dalga-tanecik ikiliğini ve Heisenberg belirsizlik ilkesini göz ardı etmiştir. Dolayısıyla II. öncül bir sınırlılıktır.
Modern kuantum mekaniğindeki belirsizlik ve dalga modelinin Bohr modelindeki eksikliğini tespit etmek.
3
Yörünge kavramının modern orbital kavramıyla farkını belirlemek.
Bohr modelinde elektronun yeri dairesel yörüngelerle sınırlanmışken, modern atom teorisinde elektronun bulunma olasılığının yüksek olduğu üç boyutlu bölgeler (orbitaller) tanımlanır. Bohr modelinin elektronu dairesel çizgilere indirgemesi sınırlılığıdır. Dolayısıyla III. öncül bir sınırlılıktır.
Yörünge ve orbital arasındaki kavramsal farkın modele etkisini ortaya koymak.

Anahtar Kavram

Bohr Atom Modelinin Sınırlılıkları
Soru 3292Soru

Bir Compton saçılması olayında, durgun haldeki serbest bir elektron ile etkileşerek saçılan fotonun momentum büyüklüğü ile saçılan elektronun momentum büyüklüğünün skaler toplamı, gelen fotonun momentum büyüklüğüne eşittir.

Cevabı ve açıklamayı göster

Cevap: False

Cevap

İfade yanlıştır. Compton saçılmasında momentum vektörel olarak korunur; bu nedenle saçılan foton ve elektronun momentum büyüklüklerinin skaler toplamı, gelen fotonun momentum büyüklüğüne eşit değil, ondan daima büyüktür.
Momentum yönlü bir büyüklük olduğundan korunumu vektörel denklemle sağlanır. Saçılan foton ve saçılan elektron aralarında açı olacak şekilde hareket ettikleri için momentum büyüklüklerinin skaler toplamı başlangıçtaki gelen fotonun momentum büyüklüğünden büyüktür.

Adım Adım Çözüm

1
Momentumun vektörel yapısını tanımlamak.
Compton saçılmasında momentum korunumu vektörel bir denklemle ifade edilir: pgelen=psac\cılan_foton+psac\cılan_elektron\vec{p}_{gelen} = \vec{p}_{saçılan\_foton} + \vec{p}_{saçılan\_elektron}.
Compton saçılması iki boyutta gerçekleşen bir çarpışma olayı olduğu için momentumun yönlü korunumu esastır.
2
Vektörel toplama işlemini geometrik olarak analiz etmek.
Gelen fotonun momentum vektörü (p\vec{p}), saçılan fotonun momentum vektörü (p\vec{p}') ve saçılan elektronun momentum vektörünün (pe\vec{p}_e) vektörel toplamıdır. Bu üç vektör uç uca eklendiğinde kapalı bir vektör üçgeni oluşturur.
Vektörel korunumun fiziksel büyüklükler üzerindeki sınırlamalarını görmek.
3
Üçgen eşitsizliği ilkesini büyüklükler arasındaki ilişkiye uygulamak.
Saçılan foton ve saçılan elektron doğrusal olmayan yönlerde hareket ettiğinden, oluşan üçgende iki kenar uzunluğunun toplamı üçüncü kenarın uzunluğundan büyüktür. Dolayısıyla, p+pe>pp' + p_e > p ilişkisi geçerlidir.
Skaler toplamın vektörel toplamın büyüklüğünden her zaman daha büyük olacağını matematiksel olarak kanıtlamak.

Anahtar Kavram

Compton saçılmasında momentumun vektörel korunumu ve skaler toplam yanılgısı.
Soru 3293Soru

Aşağıda kuantum sayıları ile ilgili verilen özellikleri, karşılarında yer alan doğru sayısal değerlerle eşleştiriniz.

Soldaki öğeye tıklayın, sonra eşleşen sağdaki öğeye tıklayın

Öğeler

n=3n = 3 baş kuantum sayısına sahip bir elektronun alabileceği en büyük manyetik kuantum sayısı (mlm_l) değeri
n=4n = 4 ve l=2l = 2 kuantum sayılarına sahip bir alt kabukta spin kuantum sayısı ms=+12m_s = +\frac{1}{2} olan en fazla elektron sayısı
Açısal momentum kuantum sayısı l=3l = 3 olan bir alt kabukta bulunabilecek toplam orbital sayısı
Baş kuantum sayısı n=3n = 3 olan küresel sınır yüzey diyagramına sahip orbitalin manyetik kuantum sayısı (mlm_l)

Eşleşmeler

Cevabı ve açıklamayı göster

Cevap

Birinci ifade +2+2 değeriyle, ikinci ifade 55 değeriyle, üçüncü ifade 77 değeriyle, dördüncü ifade ise 00 değeriyle eşleşir.
Eşleştirmede her bir tanım, kuantum mekaniksel kurallara (l<nl < n, lml+l-l \leq m_l \leq +l ve her orbitalde zıt spinli en fazla iki elektron bulunması) göre belirlenen doğru değerlerle eşleşmiştir.

Adım Adım Çözüm

1
n=3n = 3 baş kuantum düzeyindeki orbital türlerini ve bunlara ait ll ile mlm_l sınırlarını belirleme.
l=0,1,2l = 0, 1, 2 değerlerini alabilir. En büyük ll değeri 22'dir ve bu alt kabuktaki en büyük mlm_l değeri +2+2'dir.
Baş kuantum sayısı nn için ll değerleri 00 ile n1n-1 arasındadır ve mlm_l değerleri l-l ile +l+l arasındadır.
2
n=4,l=2n = 4, l = 2 alt kabuğunun orbital sayısını ve bu orbitallerde belirli bir spin değerine (ms=+12m_s = +\frac{1}{2}) sahip olabilecek maksimum elektron sayısını hesaplama.
4d4d alt kabuğunda 2(2)+1=52(2)+1 = 5 orbital bulunur. Her orbitalde en fazla bir adet ms=+12m_s = +\frac{1}{2} spinli elektron bulunabileceğinden toplamda en fazla 5 elektron olabilir.
Pauli dışarlama ilkesine göre bir orbitalde en fazla zıt spinli 2 elektron bulunabilir.
3
l=3l = 3 açısal momentum kuantum sayısına karşılık gelen orbital sayısını hesaplama.
2(3)+1=72(3)+1 = 7 orbital bulunur.
Açısal momentum kuantum sayısı ll olan bir alt kabuktaki orbital sayısı 2l+12l+1 formülü ile bulunur.
4
Küresel simetrik sınır yüzey diyagramına sahip orbitalin (ss orbitali) kuantum sayılarını belirleme.
ss orbitali için l=0l = 0 olup, alabileceği tek manyetik kuantum sayısı ml=0m_l = 0'dır.
Küresel simetriye sahip olan tek orbital türü ss orbitalidir ve l=0l=0 için mlm_l sadece 00 değerini alabilir.

Anahtar Kavram

Kuantum Sayıları ve Özellikleri
Tahmini Süre:2m 0s
Soru 3294Soru

Küçük genlikli salınımlar yapan (basit harmonik hareket koşullarını sağlayan) KK, LL ve MM basit sarkaçlarının özellikleri aşağıda belirtilmiştir:

* **KK sarkaçı**: Durgun bir laboratuvarda (gg yer çekimi ivmeli ortamda), LL uzunluğundaki ipin ucuna bağlı 2m2m kütleli cisimle düşeyle 88^\circ açı yapacak şekilde salınım yapmaktadır.
* **LL sarkaçı**: Dünya yüzeyinden yer yarıçapı (RR) kadar yüksekte durgun bir laboratuvarda, 4L4L uzunluğundaki ipin ucuna bağlı mm kütleli cisimle düşeyle 66^\circ açı yapacak şekilde salınım yapmaktadır.
* **MM sarkaçı**: Yatay düzlemde a=34ga = \frac{3}{4}g ivmesiyle hızlanan bir vagonun içinde, LL uzunluğundaki ipin ucuna bağlı mm kütleli cisimle vagon içindeki gözlemciye göre düşeyle 55^\circ açı yapacak şekilde salınım yapmaktadır.

Buna göre; KK, LL ve MM sarkaçlarının periyotları sırasıyla TKT_K, TLT_L ve TMT_M olduğuna göre, bu periyotları en büyükten en küçüğe doğru sıralayınız.

Öğeleri doğru sıraya koymak için sürükleyin

Cevabı ve açıklamayı göster

Cevap

Sarkaçların periyotları arasındaki büyüklük ilişkisi TL>TK>TMT_L > T_K > T_M şeklindedir.
Basit sarkacın periyodu T=2πLgeffT = 2\pi\sqrt{\frac{L}{g_{eff}}} bağıntısına göre belirlenir. L sarkaçı için yer çekimi ivmesi g/4g/4'e düşerken ip boyu 4L4L olduğundan periyot en büyük olur (4TK4T_K). M sarkaçı için vagon ivmesi nedeniyle efektif yer çekimi ivmesi 1.25g1.25g'ye yükseldiğinden periyot en küçük olur (0.8TK\sqrt{0.8}T_K). K sarkaçı ise 1TK1T_K periyodu ile orta sıradadır. Bu nedenle doğru sıralama L sarkaçı, K sarkaçı ve M sarkaçı şeklindedir.

Adım Adım Çözüm

1
KK sarkaçı için periyot bağıntısını yazalım.
TK=2πLgT_K = 2\pi\sqrt{\frac{L}{g}} olarak bulunur. Kütlenin 2m2m olması ve açının 88^\circ olması (θ<10\theta < 10^\circ koşulu sağlandığı için) basit sarkacın periyodunu etkilemez.
Basit sarkacın periyodu sadece ipin boyuna ve ortamın yer çekimi ivmesine bağlı olup, cismin kütlesinden ve genlik açısından bağımsızdır.
2
LL sarkaçının bulunduğu yükseklikteki yer çekimi ivmesini ve periyodunu hesaplayalım.
Dünya yüzeyinden RR kadar yüksekte yer çekimi ivmesi g=GM(2R)2=g4g' = G\frac{M}{(2R)^2} = \frac{g}{4} olur. Bu durumda periyot TL=2π4Lg/4=2π16Lg=4TKT_L = 2\pi\sqrt{\frac{4L}{g/4}} = 2\pi\sqrt{\frac{16L}{g}} = 4T_K olarak hesaplanır.
Yer çekimi ivmesi Dünya merkezinden uzaklığın karesiyle ters orantılıdır.
3
MM sarkaçı için efektif yer çekimi ivmesini ve periyodu bulalım.
Yatay doğrultuda a=34ga = \frac{3}{4}g ivmesiyle hızlanan vagon içindeki sarkaç için efektif ivme geff=g2+a2=g2+(0.75g)2=1.25g=54gg_{eff} = \sqrt{g^2 + a^2} = \sqrt{g^2 + (0.75g)^2} = 1.25g = \frac{5}{4}g olur. Buradan periyot TM=2πL1.25g=0.8TK0.89TKT_M = 2\pi\sqrt{\frac{L}{1.25g}} = \sqrt{0.8}T_K \approx 0.89T_K bulunur.
İvmeli sistemlerde sarkacın denge konumuna geri çağırıcı kuvvetini belirleyen efektif yer çekimi ivmesi, yer çekimi ivmesi ile sistemin ivmesinin vektörel farkı (fiktif kuvvetin etkisiyle) alınarak hesaplanır.
4
Elde edilen periyot değerlerini sıralayalım.
TL=4TKT_L = 4T_K, TK=1TKT_K = 1T_K ve TM0.89TKT_M \approx 0.89T_K olduğundan sıralama TL>TK>TMT_L > T_K > T_M olur.
Matematiksel katsayıların karşılaştırılması sonucunda periyotlar en büyükten en küçüğe doğru dizilmiştir.

Anahtar Kavram

Basit sarkacın periyodunun ip boyu, efektif yer çekimi ivmesi, kütle ve genlik açılarına bağlılığı

Alternatif Yöntem

Efektif yer çekimi ivmesi arttıkça sarkacın birim zamandaki salınım sayısı artar, yani periyodu kısalır. Boyu uzadıkça ise periyodu artar. Bu pratik yaklaşımı kullanarak sayısal hesaplama yapmadan da L sarkaçının en büyük boy ve en düşük yer çekimi ivmesine sahip olduğu için en uzun periyoda; M sarkaçının ise en yüksek efektif ivmeye sahip olduğu için en kısa periyoda sahip olacağı yorumu doğrudan yapılabilir.
Tahmini Süre:2m 30s
Soru 3295Soru

Çizgisel momentumunun büyüklü��ü pp olan bir elektronun de Broglie dalga boyu λ\lambda olarak ölçülmektedir.

Buna göre, çizgisel momentumunun büyüklüğü 3p3p olan bir protonun de Broglie dalga boyu kaç λ\lambda olur?

Cevabı ve açıklamayı göster

Cevap: 13\frac{1}{3}

Cevap

Momentum büyüklüğü üç katına çıkarılan parçacığın de Broglie dalga boyu üçte birine iner, yani dalga boyu bir bölü üç lambda olur.
De Broglie hipotezine göre hareket halindeki taneciklere eşlik eden dalga boyu, Planck sabitinin çizgisel momentum büyüklüğüne oranı ile bulunur. Dolayısıyla çizgisel momentumun büyüklüğü üç katına çıkarıldığında dalga boyu üçte birine düşer.

Adım Adım Çözüm

1
De Broglie dalga boyu formülünü yazın.
λ=hp\lambda = \frac{h}{p} formülü yazılır. Burada hh Planck sabiti, pp ise parçacığın çizgisel momentumunun büyüklüğüdür.
Parçacığın dalga boyu ile çizgisel momentumu arasındaki ilişkiyi kurmak için.
2
Yeni momentum değeri için dalga boyunu hesaplayın.
Momentum 3p3p olduğunda yeni dalga boyu λ=h3p=13(hp)=λ3\lambda' = \frac{h}{3p} = \frac{1}{3} \left(\frac{h}{p}\right) = \frac{\lambda}{3} olur.
Planck sabiti sabit olduğundan, de Broglie dalga boyunun çizgisel momentumun büyüklüğü ile ters orantılı olduğunu göstermek için.

Anahtar Kavram

De Broglie dalga boyu, hareket halindeki parçacıklara eşlik eden dalganın boyudur ve parçacığın çizgisel momentum büyüklüğü ile ters orantılıdır.
Tahmini Süre:1m 0s
Soru 3296Soru

Eylemsizlik momenti, dönme hareketi yapan cisimlerin dönme ivmesine karşı gösterdiği direncin bir ölçüsüdür. Aşağıda verilen fiziksel durumlar ile bu durumların cisimlerin eylemsizlik momenti (II) üzerindeki etkilerini doğru şekilde eşleştiriniz.

Soldaki öğeye tıklayın, sonra eşleşen sağdaki öğeye tıklayın

Öğeler

Kütlesi MM, boyu LL olan homojen bir çubuğun dönme ekseninin, çubuğun uç noktasından kütle merkezine taşınması
Aynı kütle ve yarıçapa sahip içi dolu homojen disk ile ince çemberin geometrik merkezlerinden geçen eksen etrafındaki eylemsizlik momentlerinin karşılaştırılması
Düşey eksen etrafında dönen bir buz patencisinin, kollarını vücuduna doğru çekerek dönme hareketini sürdürmesi
Dönme ekseni etrafında dolanan noktasal bir cismin, kütlesi sabit tutularak dönme eksenine olan dik uzaklığının iki katına çıkarılması

Eşleşmeler

Cevabı ve açıklamayı göster

Cevap

Çubuğun ekseninin ortasına taşınması eylemsizlik momentini ilk değerinin dörtte birine indirir; disk ile çember karşılaştırıldığında diskin eylemsizlik momenti kütle dağılımı nedeniyle daha küçüktür; buz patencisinin kollarını kapatması eylemsizlik momentini azaltır; noktasal cismin uzaklığının iki kat��na çıkması eylemsizlik momentini dört katına çıkarır.
Eşleştirme, eylemsizlik momentinin bağlı olduğu değişkenler (kütle, kütle dağılımı ve dönme eksenine olan dik uzaklığın karesi) dikkate alınarak yapılmıştır. Çubuğun uçtan ortaya taşınması eylemsizlik momentini dörtte birine düşürür. Disk kütlesini merkeze daha yakın barındırdığı için çembere göre daha küçük eylemsizlik momentine sahiptir. Dönen sporcunun kollarını kapatması kütle dağılımını eksene yaklaştırarak eylemsizlik momentini azaltır. Noktasal cismin dik uzaklığının iki katına çıkması ise eylemsizlik momentini dört katına çıkarır.

Adım Adım Çözüm

1
Çubuğun dönme eksenine göre eylemsizlik momentlerini karşılaştırma
Çubuğun uç noktasına göre eylemsizlik momenti Iuc¸=13ML2I_{\text{uç}} = \frac{1}{3}ML^2 ve kütle merkezine göre eylemsizlik momenti Iorta=112ML2I_{\text{orta}} = \frac{1}{12}ML^2 formülleriyle hesaplanır. Ekseni ortaya taşımak eylemsizlik momentini 1/121/3=14\frac{1/12}{1/3} = \frac{1}{4} katına indirir.
Çubuğun kütlesinin dönme eksenine göre dağılımındaki değişimin eylemsizlik momentine nicel etkisini belirlemek.
2
Disk ve çemberin kütle dağılımlarını analiz etme
Diskin kütlesi dönme eksenine daha yakın bölgelerde de bulunurken, çemberin tüm kütlesi en dış yarıçapta (RR) toplanmıştır. Bu yüzden diskin eylemsizlik momenti (Idisk=12MR2I_{\text{disk}} = \frac{1}{2}MR^2), çemberin eylemsizlik momentinden (Ic¸ember=MR2I_{\text{çember}} = MR^2) daha küçüktür.
Geometrik şekillerdeki kütle dağılımının eylemsizlik momentine etkisini kavramsal olarak açıklamak.
3
Buz patencisinin kollarını kapatması durumunu inceleme
Kolların kapatılmasıyla dönen sistemdeki bazı kütle parçaları dönme eksenine yaklaşır. I=miri2I = \sum m_i r_i^2 ifadesine göre kütlelerin eksene yaklaşması eylemsizlik momentini azaltır.
Gerçek hayat senaryolarında kütle dağılımı değişikliğinin eylemsizlik momentine etkisini analiz etmek.
4
Noktasal cismin uzaklık değişiminin eylemsizlik momentine etkisini hesaplama
I=mr2I = m r^2 formülüne göre uzaklık rr değerinden 2r2r değerine çıkarıldığında I=m(2r)2=4mr2=4II' = m (2r)^2 = 4mr^2 = 4I elde edilir.
Noktasal kütlenin eylemsizlik momentinin uzaklığın karesiyle olan ilişkisini göstermek.

Anahtar Kavram

Eylemsizlik Momenti
Tahmini Süre:2m 0s
Soru 3297Soru

Sürtünmelerin ve hava direncinin önemsiz olduğu ortamlarda, özdeş ve noktasal cisimlerle oluşturulmuş üç farklı basit sarkaç düzeneği küçük açılı (θ<10\theta < 10^\circ) salınımlar yapmaktadır:

I. Sarkaç: Boyu LL olan ipin ucundaki cisim, yerçekimi ivmesinin gg olduğu ortamda, yukarı doğru a=g3a = \frac{g}{3} ivmesiyle hızlanan bir asansörün tavanına asılmıştır.
II. Sarkaç: Boyu LL olan ipin ucundaki yüklü cisim, yerçekimi ivmesinin gg olduğu ve düşey aşağı doğru düzgün EE elektrik alanının bulunduğu ortamda salınım yapmaktadır. Cisme etki eden elektriksel kuvvet yerçekimi kuvvetinin yarısı büyüklüğünde ve aşağı yönlüdür.
III. Sarkaç: Boyu LL olan ipin ucundaki cisim, yerçekimi ivmesinin gg olduğu ortamda serbest salınım yapmaktadır. Sarkacın asılma noktasından düşey aşağı doğru 3L4\frac{3L}{4} kadar uzaklıkta bir çivi bulunmakta olup sarka�� denge konumundan geçerken ip çiviye takılmaktadır.

Buna göre; sarkaçların salınım periyotları olan TIT_I, TIIT_{II} ve TIIIT_{III} değerlerini büyükten küçüğe doğru sıralayınız.

Öğeleri doğru sıraya koymak için sürükleyin

Cevabı ve açıklamayı göster

Cevap

Sarkaçların periyotları arasındaki büyüklük sıralaması büyükten küçüğe doğru TI>TII>TIIIT_I > T_{II} > T_{III} şeklindedir.
Sarkaçların periyotları hesaplandığında, birinci sarkacın periyodu en büyük (TI0,866T0T_I \approx 0,866 T_0), üçüncü sarkacın periyodu ise en küçüktür (TIII=0,75T0T_{III} = 0,75 T_0). Bu nedenle doğru sıralama I, II, III şeklindedir.

Adım Adım Çözüm

1
Birinci sarkaç için asansör ivmesinin etkisini belirlemek.
Yukarı doğru hızlanan asansörde eylemsizlik kuvveti aşağı yönlüdür. Efektif yerçekimi ivmesi geff=g+a=g+g3=4g3g_{eff} = g + a = g + \frac{g}{3} = \frac{4g}{3} olur. Periyot formülüyle: TI=2πLgeff=2πL4g/3=32T00,866T0T_I = 2\pi\sqrt{\frac{L}{g_{eff}}} = 2\pi\sqrt{\frac{L}{4g/3}} = \frac{\sqrt{3}}{2} T_0 \approx 0,866 T_0 elde edilir.
Asansörün ivmeli hareketinin efektif yerçekimi ivmesini nasıl değiştirdiğini bulmak için.
2
İkinci sarkaç için elektriksel alanın etkisini belirlemek.
Düşey aşağı yönlü elektrik alan, yüklü cisme aşağı yönlü FE=mg2F_E = \frac{mg}{2} elektriksel kuvvet uygular. Bu durum efektif yerçekimi ivmesini geff=g+FEm=g+g2=3g2g_{eff} = g + \frac{F_E}{m} = g + \frac{g}{2} = \frac{3g}{2} yapar. Periyot formülüyle: TII=2πLgeff=2πL3g/2=23T00,816T0T_{II} = 2\pi\sqrt{\frac{L}{g_{eff}}} = 2\pi\sqrt{\frac{L}{3g/2}} = \sqrt{\frac{2}{3}} T_0 \approx 0,816 T_0 elde edilir.
Elektriksel alanın basit sarkacın periyoduna etkisini hesaplamak için.
3
Üçüncü sarkaç için çivili sarkaç periyodunu hesaplamak.
Sarkaç hareketinin yarısını LL boyundaki iple, diğer yarısını ise çiviye takılarak L3L4=L4L - \frac{3L}{4} = \frac{L}{4} boyundaki iple gerçekleştirir. Periyot: TIII=T02+TL/42T_{III} = \frac{T_0}{2} + \frac{T_{L/4}}{2} olur. TL/4=2πL/4g=T02T_{L/4} = 2\pi\sqrt{\frac{L/4}{g}} = \frac{T_0}{2} olduğundan, TIII=T02+T0/42=0,75T0T_{III} = \frac{T_0}{2} + \frac{T_0/4}{2} = 0,75 T_0 bulunur.
Çivili sarkacın periyodunun iki farklı boydaki ipin periyotlarının ortalaması olduğunu hesaplamak için.
4
Elde edilen periyot değerlerini karşılaştırarak sıralamak.
0,866T0>0,816T0>0,75T00,866 T_0 > 0,816 T_0 > 0,75 T_0 olduğundan, periyotların büyüklük sıralaması TI>TII>TIIIT_I > T_{II} > T_{III} şeklindedir.
Sarkaçların periyotları arasındaki büyüklük ilişkisini belirlemek için.

Anahtar Kavram

Basit sarkacın periyodu ipin boyuna ve efektif yerçekimi ivmesine bağlıdır (T=2πL/geffT = 2\pi\sqrt{L/g_{eff}}). Asansörün ivmeli hareketi ve dış kuvvetler efektif ivmeyi değiştirirken, çivi varlığı salınım boyunu değiştirir.
Soru 3298Soru

Laboratuvarda gerçekleştirilen bir Compton saçılması deneyinde, durgun bir serbest elektron ile etkileşen X-ışını fotonunun saçılma süreci incelenmektedir. Gelen fotonun çizgisel momentumu pg\vec{p}_g, saçılan fotonun çizgisel momentumu ps\vec{p}_s ve saçılan elektronun çizgisel momentumu pe\vec{p}_e olarak modellenmiştir.

Buna göre, bu etkileşim sürecinde gerçekleşen korunum yasaları ve fiziksel nicelikler ile ilgili;

I. pg=ps+pe\vec{p}_g = \vec{p}_s + \vec{p}_e
II. pg=ps+pep_g = p_s + p_e
III. Gelen fotonun sürati, saçılan fotonun süratinden büyüktür.

ifadelerinden hangileri doğrudur?

Cevabı ve açıklamayı göster

Cevap: Yalnız I

Cevap

Yalnız I
Compton saçılması olayında momentum vektörel olarak korunur, bu yüzden birinci öncül doğrudur. Momentum vektörleri aynı doğrultuda olmadığı için skaler toplamları gelen fotonun momentum büyüklüğüne eşit olamaz, bu yüzden ikinci öncül yanlıştır. Fotonların boşluktaki hızı ortama bağlı olup ışık hızına eşittir; çarpışma sonucu fotonun sürati değişmez, bu yüzden üçüncü öncül de yanlıştır. Dolayısıyla sadece birinci öncül doğrudur.

Adım Adım Çözüm

1
Momentumun vektörel korunumunu analiz etme
pg=ps+pe\vec{p}_g = \vec{p}_s + \vec{p}_e bağıntısı elde edilir.
Compton saçılması esnek bir çarpışma olup, sisteme dışarıdan net bir kuvvet etki etmediği için çizgisel momentum vektörel olarak korunur.
2
Momentum büyüklüklerinin skaler ilişkisini değerlendirme
pg<ps+pep_g < p_s + p_e olduğu görülür.
Saçılan foton ile saçılan elektronun momentum vektörleri aralarında açı oluşturacak şekilde farklı yönlerdedir. Vektör toplamı kuralına göre, aralarında açı bulunan iki vektörün büyüklükleri toplamı, bileşke vektörün büyüklüğünden her zaman daha büyüktür. Bu nedenle skaler eşitlik yazılamaz.
3
Fotonların süratlerini karşılaştırma
vg=vs=cv_g = v_s = c olduğu belirlenir.
Hem gelen foton hem de saçılan foton elektromanyetik dalgadır ve boşlukta ışık hızı (cc) ile yayılırlar. Etkileşimde fotonun enerjisi azalsa da hızı veya sürati değişmez.

Anahtar Kavram

Compton saçılmasında çizgisel momentumun vektörel korunumu ve foton hızının değişmezliği.
Soru 3299Soru

Temel hâldeki bir atomda yer alan bir elektronun kuantum sayıları ile ilgili;

I. Baş kuantum sayısı (nn) 33 olan bir elektronun açısal momentum kuantum sayısı (ll) en fazla 33 olabilir.
II. Açısal momentum kuantum sayısı (ll) 22 olan bir orbitaldeki bir elektron için manyetik kuantum sayısı (mlm_l) 3-3 değerini alamaz.
III. Aynı orbitalde yer alan iki elektrondan birinin spin kuantum sayısı (msm_s) +12+\frac{1}{2} ise diğerinin spin kuantum sayısı (msm_s) 12-\frac{1}{2} olmak zorundadır.

ifadelerinden hangileri doğrudur?

Cevabı ve açıklamayı göster

Cevap: II ve III

Cevap

Aç��sal momentum kuantum sayısı l=2l=2 olan orbitaldeki bir elektron için mlm_l değerinin 3-3 olamayacağı ve aynı orbitaldeki elektronların zıt spinli olması gerektiği ifadeleri doğrudur.
Açısal momentum kuantum sayısı l=2l=2 olduğunda, manyetik kuantum sayısı mlm_l ancak 2,1,0,+1,+2-2, -1, 0, +1, +2 değerlerini alabilir; dolayısıyla 3-3 değerini alması mümkün değildir. Pauli ilkesi gereği aynı orbitaldeki iki elektronun spin yönleri zıt olmak zorunda olduğundan, biri +12+\frac{1}{2} ise diğeri 12-\frac{1}{2} spin kuantum sayısına sahip olmalıdır. Bu nedenlerle doğru seçenekte bu iki ifade bir arada yer almaktadır.

Adım Adım Çözüm

1
Birinci öncüldeki kuantum sayıları arasındaki sınır ilişkisini kontrol etme
n=3n=3 için ll değerinin alabileceği değerler 0,10, 1 ve 22 ile sınırlıdır (ln1l \le n-1). Dolayısıyla l=3l=3 olamaz, birinci öncül yanlıştır.
Baş kuantum sayısı ile açısal momentum kuantum sayısı sınır kurallarını uygulamak.
2
İkinci öncüldeki manyetik kuantum sayısı sınırlarını değerlendirme
l=2l=2 (dd orbitali) için mlm_l değeri l-l ile +l+l arasındaki tam sayı değerlerini alabilir. Bu değerler 2,1,0,+1,+2-2, -1, 0, +1, +2 olup, 3-3 değerini içeremez. Bu nedenle ikinci öncül doğrudur.
Manyetik kuantum sayısının açısal momentum kuantum sayısına bağlı sınırlarını belirlemek.
3
Üçüncü öncüldeki spin kuantum sayısı ve Pauli ilkesini kontrol etme
Pauli dışlama ilkesine göre, aynı orbitalde yer alan iki elektronun tüm kuantum sayıları aynı olamaz. Bu nedenle spin kuantum sayıları (msm_s) mutlaka zıt olmalıdır (+12+\frac{1}{2} ve 12-\frac{1}{2}). Üçüncü öncül doğrudur.
Aynı orbitaldeki elektronların spin kuantum sayılarının ilişkisini Pauli ilkesine göre analiz etmek.

Anahtar Kavram

Kuantum sayılarının tanımları ve birbirlerine bağlı alabilecekleri değer sınırları ile Pauli dışlama ilkesi.
Soru 3300Soru

Kütlesi MM, yarıçapı RR olan homojen, ince bir çemberin merkezinden geçen ve çember düzlemine dik eksene göre eylemsizlik momenti I=MR2I = M R^2 olarak tanımlanmıştır.

Buna göre, sol sütundaki fiziksel işlemleri, sağ sütundaki eylemsizlik momentinde meydana gelen değişimlerle doğru bir şekilde eşleştiriniz.

Soldaki öğeye tıklayın, sonra eşleşen sağdaki öğeye tıklayın

Öğeler

Kütlesi MM, yarıçapı RR olan çemberin kütlesinin iki katına çıkarılıp yarıçapının yarıya düşürülmesi (dönme ekseni yine merkezden geçen ve düzleme dik olan eksendir).
Çemberin yarısının kesilip atılması ve kalan yarım çemberin dönme ekseninin, çemberin kendi düzleminde bulunan ve merkezden geçen bir çapa kaydırılması.
Çemberin kütle ve yarıçapı sabit tutularak, dönme ekseninin çember düzlemine dik kalacak şekilde merkezden çember üzerindeki bir noktaya kaydırılması.
Çemberin kütlesinin dörtte birinin eritilerek merkezdeki dönme ekseni üzerine noktasal olarak toplanması (kalan kütle çember üzerindedir).

Eşleşmeler

Cevabı ve açıklamayı göster

Cevap

Sol sütundaki fiziksel işlemler sırasıyla sağ sütundaki eylemsizlik momenti değişimleriyle şu şekilde eşleşir: 1-I/2, 2-I/4, 3-2I, 4-3I/4.
Her bir eşleşme, eylemsizlik momentinin temel tanımı (I=mr2I = \sum m r^2), paralel eksen teoremi ve dik eksenler teoremi kullanılarak doğrulanabilir. Birinci işlemde yarıçapın karesiyle olan değişim kütle artışını domine eder ve eylemsizlik momenti yarıya düşer. İkinci işlemde hem kütle yarıya iner hem de düzlemsel çap eksenine geçişten ötürü eylemsizlik momenti yarıya iner, toplamda dörtte birine düşer. Üçüncü işlemde paralel eksen teoremi gereği eylemsizlik momenti ilk değerinin iki katına çıkar. Dördüncü işlemde dönme eksenine yerleştirilen kütlenin katkısı sıfır olduğundan, eylemsizlik momenti sadece çemberde kalan kütle ile orantılı olarak dörtte üçüne iner.

Adım Adım Çözüm

1
İlk durumdaki eylemsizlik momentinin kütle ve yarıçap cinsinden tanımını yapmak.
I=MR2I = M R^2 olarak belirlenir.
Sistemde yapılacak değişikliklerin eylemsizlik momentine oranını bulmak için referans değerdir.
2
Birinci durum için yeni eylemsizlik momentini kütle ve yarıçap değişimlerine g��re hesaplamak.
I1=(2M)(R/2)2=2MR24=12MR2=I2I_1 = (2M) \cdot (R/2)^2 = 2M \cdot \frac{R^2}{4} = \frac{1}{2} M R^2 = \frac{I}{2} bulunur.
Kütlenin doğrusal, yarıçapın ise karesiyle orantılı olan etkisini görmek gerekir.
3
İkinci durum için hem kütle azalmasını hem de eksen değişimini dik eksenler teoremi ile birleştirmek.
Düzlemsel çember için Iz=Ix+IyI_z = I_x + I_y olup Ix=Iy=12IzI_x = I_y = \frac{1}{2} I_z yazılır. Yarım çemberin kütlesi M/2M/2 olduğundan çap eksenine göre eylemsizlik momenti I2=12(M2)R2=14MR2=I4I_2 = \frac{1}{2} \left(\frac{M}{2}\right) R^2 = \frac{1}{4} M R^2 = \frac{I}{4} bulunur.
Eksenin düzleme taşınması ve kütle kaybının ortak eylemsizlik etkisini hesaplamak amaçlanır.
4
Üçüncü durum için paralel eksen teoremini uygulamak.
I3=IKM+Md2I_3 = I_{\text{KM}} + M d^2 formülünden d=Rd = R alınarak I3=I+MR2=2II_3 = I + M R^2 = 2I bulunur.
Dönme ekseninin kütle merkezinden dışarıya doğru RR kadar paralel kaydırılmasının etkisini bulmaktır.
5
Dördüncü durum için eksene taşınan kütlenin katkısını ve çemberdeki kalan kütlenin katkısını toplamak.
I4=Ikalan+Imerkez=(34M)R2+(14M)(0)2=34II_4 = I_{\text{kalan}} + I_{\text{merkez}} = \left(\frac{3}{4} M\right) R^2 + \left(\frac{1}{4} M\right) (0)^2 = \frac{3}{4} I bulunur.
Kütlenin bir kısmının dönme eksenine taşınmasıyla oluşan yeni kütle dağılımını analiz etmektir.

Anahtar Kavram

Eylemsizlik momentinin kütle dağılımına, dönme ekseninin konumuna ve yönelimine bağlılığı
ÖncekiSayfa 165 / 437Sonraki
Tüm alıştırma soruları — YKS AYT (Alan Yeterlilik Testi) | Examkin